Процесс - образование - пары
Cтраница 4
Если энергия у-кванта превышает 2 / п0с2 1 022 Мэв, где т0 - масса покоя электрона ( или позитрона), а с-скорость света в пустоте, то возможен процесс образования пар электрон-позитрон. Акт образования пары должен происходить в кулоновском поле ядра. Разность энергии 7-кванта и энергии, соответствующей массе покоя пары образующихся частиц, переходит в кинетическую энергию пары. [46]
 |
Зависимость удельных потерь энергии элек тронов в воде от энергии электронов. [47] |
Ослабление потока фотонов высокой энергии ( рентгеновы и - лучи) в веществе представляет собой сложное явление и определяется тремя различными процессами: фотоэффектом ( абсорбция), комптон-эффектом ( рассеяние) и процессом образования пар. [48]
Таким образом, при у-радиолизе ДМГ при 77 К образуется набор стабильных при этой температуре радикальных пар. Процесс образования пар весьма стерео-специфичен: выход пар 5 - 4 на порядок превышает выходы других пар. [49]
Эти электроны и позитроны возникают не из атомного ядра и не из электронной оболочки атома ( в которой есть электроны, но нет позитронов), а являются результатом взаимопревращения у-фотопа в электрон-позитрон. Процесс образования пар является типичным квантовым процессом, и он получил объяснение лишь в рамках релятивистской квантовой теории. [50]
При столкновении частицы с античастицей происходит их аннигиляция: обе частицы превращаются в уизлУчение или более легкие частицы других типов. Обратный процесс называют процессом образования пар ( см. разд. [51]
При анализе свойств элементарных частиц прежде всего бросается в глаза их способность к взаимным превращениям. Помимо рассмотренных в настоящем параграфе процессов образования пар и аннигиляции существуют, как уже указывалось ранее, процессы взаимных превращений протона и нейтрона при 3 - - распаде, - распаде и / ( - захвате. Основные схемы превращений приведены в таблице. При любом превращении элементарных частиц выполняются законы сохранения массы, энергии, электрического заряда, импульса, момента импульса. [52]
Изучал Комптона явление, электронно-ядерные ливни, процесс образования пар и др. Пред. [53]
Вскоре выяснилось, что позитроны возникают в процессе образования пар. Так называется процесс превращения у-фотон а большой энергии в пару частиц - электрон и позитрон. Возникновение пары экспериментально может быть обнаружено, например, в камере Вильсона, находящейся в магнитном поле. [54]
Вскоре выяснилось, что позитроны возникают в процессе образования пар. Так называется процесс превращения 7 Ф тона большой энергии в пару частиц - электрон и позитрон. Этот процесс, происходящий по схеме у - - е - - &, вызывается столкновением у-фотона с какой-либо заряженной частицей, например атомным ядром, в поле которого и образуется электронно-позитронная пара. Возникновение пары экспериментально может быть обнаружено, например, в камере Вильсона, находящейся в магнитном поле. [55]
Во всех этих случаях необходимо учитывать диффузию. Дальнейшие этапы взаимодействия могут быть достаточно сложными ( процесс образования пар, зарождение центров кристаллизации и др.), и любой из них может определять скорость суммарного процесса. Рассмотрим теперь кинетику каждого из пяти процессов. [56]
 |
Рентгеновский снимок маленькой ионизационной камеры ( напер-стковой камеры для измерения доз рентгеновского излучения ( напряжение возбуждения от 50 до 200 кв. [57] |
В случае излучения с очень высокой энергией фотонов дозиметрические измерения также усложняются. Первичные электроны, возникающие в результате фотоэффекта, комптон-эффекта и процесса образования пар, имеют в этом случае весьма значительные длины пробегов даже в твердом веществе. Поэтому, если фотонами облучается, например, толстая плоскопараллельная пластинка, то число актов взаимодействия и связанное с ним число первичных электронов N вначале с увеличением толщины пластины возрастают. [58]
Кроме первичных у-лучей, испускаемых образцом, которые могут мешать определению интересующего фотопика, следует учитывать также аннигил-ляционные пики вылета, йодные пики вылета, пики обратного рассеяния, пик рентгеновского излучения свинца и суммарные пики каскада у-лучей. Взаимодействие любого у-кванта с энергией более 1 02 Мое с кристаллом Nal ( Tl) в какой-то степени включает процесс образования пар, причем чем выше энергия у-кванта, тем больше вклад этого процесса. Когда р замедляется в кристалле, он аннигилирует с электроном с образованием двух аннигилляционных у-кван-тов с энергией 0 511 Мэв, разлетающихся в противоположных направлениях. Если один или оба из них вылетают из кристалла без дальнейшего взаимодействия, счетчик регистрирует импульсы, энергия которых на 0 51 или на 1 02 Мэв меньше энергии исходного поглощенного у-кванта. Таким образом, в амплитудном спектре у-излучателей высокой энергии всегда наблюдаются не только основной пик, но и два пика - спутника при более низких энергиях. С другой стороны, йодные пики вылета образуются только при низкой энергии у-лучей, когда у-квант поглощается вблизи поверхности кристалла Nal. При этом иногда возбуждается электронная / f - оболочка атома иода. Если возникающий при этом рентгеновский квант вылетает из кристалла, счетчик регистрирует импульс с энергией на 30 кэв меньше энергии исходного поглощенного у-кванта. Например, в спектре СОтСо с периодом полураспада 10 мин, испускающего у-лучи изомерного перехода с энергией 59 кэв, виден также и меньший пик при 29 кэв. [59]
При рассмотрении вопроса о регистрации - ( - квантов с помощью сцинтилляционной методики следует прежде всего указать на механизм передачи энергии квантов фосфору. При малых энергиях основную роль играют фотоэффект и комптон-эффект; начиная с энергий в 1 02 Мэв, становится возможным процесс образования пар, который оказывается более эффективным, чем процесс комптоновского рассеяния при энергиях около 10 Мэв. На рис. 390 показаны эффективные поперечные сечения каждого из трех процессов - фотоэффекта, комптон-эффекта и образования пар - в кристалле NaJ Т1 в зависимости от энергии у-лучей. Электроны отдачи, возникающие при комптон-эффекте, имеют непрерывное распределение по энергиям от нуля до некоторого граничного значения. Для жестких f - лу-чей максимальная энергия электронов отдачи равна h - i - т0с2 / 2, где fa - энергия кванта и т0с2 - энергия покоя электрона. Энергия фотоэлектронов с точностью до малой энергии связи совпадает с энергией - ( - квантов. [60]
Страницы: 1 2 3 4