Cтраница 1
Об-аналогии процессов переноса импульса, массы и тепла на контактных тарелках. [1]
Интенсивность процесса переноса импульса, тепла и вещества при ламинарном режиме течения, как известно, определяется молекулярным обменом. При развитом турбулентном режиме течения роль молекулярного обмена становится исчезающе малой, молекулярный обмен уступает место молярному. Наиболее сложный характер имеет, однако, механизм обмена в промежуточной области течения, где оба вида явлений переноса - молекулярный и молярный - соизмеримы по величине и взаимодействуют неаддитивным, нелинейным образом. Это обстоятельство придает специфичный характер закономерностям переноса в переходной области течения, отличным от аналогичных закономерностей для чисто ламинарного или турбулентного режимов. Физически разумная интерполяционная формула для некоторой закономерности в переходной области должна в пределе переходить в формулы, справедливые соответственно для ламинарной и турбулентной областей течения. Более того, переход этот должен совершаться, как правило, со слабым разрывом на нижней критической границе ( скачок производной) и асимптотически - на верхней. [2]
Взаимное влияние процессов переноса импульса, массы и теплоты в уравнениях (5.1) - (5.4) учитывается зависимостью-кинетических коэффициентов от потенциалов переноса. [3]
Для оценки процесса переноса импульса от тела, движущегося в кипящем слое, рассмотрим приближенную схему. Представим себе, что к вертикальной грани тела, движущегося со скоростью V вдоль оси х, в момент t 0 подошел вплотную пакет, а спустя характерное время т этот пакет ушел, унося с собой переданный ему импульс. [4]
Подавляющее большинство процессов переноса импульса, тепла и массы изменяют скорость течения в акустическом поле из-за акустических течений и микропотоков. [5]
Следуя принципу полной кинетической аналогии процессов переноса импульса и массы, отметим, что аналогичны и принципы интенсификации этих процессов с тем лишь замечанием, что для капельных жидкостей значение числа Se имеет порядок 103, а отношение 8 / 6 a Se-1 / / 3, откуда следует, что характерные хронометрические масштабы процесса переноса массы на порядок меньше масштабов переноса импульса. Это означает, что хронометрический масштаб сайта воздействия на процессы переноса массы должен быть в десять раз меньше, чем параметры метрики сайта воздействия на процессы переноса импульса. [6]
Следуя принципу полной кинетической аналогии процессов переноса импульса и массы, отметим, что аналогичны и принципы интенсификации этих процессов с тем лишь замечанием, что для капельных жидкостей значение числа Se имеет порядок 10, а отношение 6 / 6 5е - 1 / / 3, откуда следует, что характерные хронометрические масштабы процесса переноса массы на порядок меньше масштабов переноса импульса. Это означает, что хронометрический масштаб сайта воздействия на процессы переноса массы должен быть в десять раз меньше, чем параметры метрики сайта воздействия на процессы переноса импульса. [7]
В [1] развито математическое описание процессов переноса импульса и тепла в дисперсной фазе различного уровня сложности. Приведена замкнутая система уравнений на уровне для третьих моментов. Для описания гидродинамики и теплообмена дисперсной фазы на уровне уравнений для вторых моментов необходимо определить тройные корреляции. С этой целью в [1] также используются уравнения для третьих моментов, упрощение которых посредством пренебрежения малыми членами позволяет найти алгебраические соотношения для тройных корреляций, содержащих лишь вторые моменты. [8]
Сходство полученных выше математических описаний процессов переноса импульса, теплоты, вещества указывает на сходство в глобальных закономерностях и механизме самих процессов. [9]
Движение жидкостей и газов определяется процессами переноса импульса, тепла и вещества, поэтому в книге показывается общность уравнений этих переносов, рассматриваются теория подобия, движение в трубах, а также изучается не только динамический пограничный слой, но и тепловой, и диффузионный. Такое изложение приближает курс к механике сплошных сред. [10]
В общем случае идея Рейнольдса об аналогии процессов переноса импульса и теплоты оказалась исключительно плодотворной. [11]
Резюмируя изложенное, еще раз отметим, что процессы переноса импульса, массы и тепла оказывают определяющее влияние на макрокинетику полимеризационных процессов. Выполненные с учетом этого исследования позволили нам выработать рекомендации по корректировке технологических режимов производства СКЭПТ, изменению конструкций мешалки и диспергатора. [12]
Существенным ограничением такого подхода является пренебрежение воздействием скорости роста кристалла на процессы переноса импульса, массы и тепла. Гидродинамика в таком подходе рассчитывается независимо от процессов тепло - и массопереноса и движения фронта кристаллизации, она является первичным фактором, определяющим параметром для определения процессов тепло - и массопереноса. Кроме того, процессы конвективного н тепло - и массопереноса, как правило, рассматриваются независимо друг от друга, что приводит к независимой постановке граничных условий как вдали от кристалла, так и непосредственно у поверхности фронта кристаллизации. [13]
К а с а тки н, Кочерги н Н. В. Об аналогии процессов переноса импульса, массы и тепла на контактных тарелках. [14]
В общем случае при конечных изменениях температур и ( или) концентраций возникают процессы переноса импульса, тепловой энергии и массы. С термодинамической точки зрения все эти процессы переноса являются необратимыми. [15]