Процесс - турбулентный перенос
Cтраница 2
Второй, интегральный подход, наоборот, утверждает, что процессы турбулентного переноса зависят от состояния потока в целом, от его предыстории и от процессов, происходящих на большом удалении от данного слоя. Наибольшее распространение получило первое, дифференциальное направление, которое и легло в основу современных: полуэмпирических теорий. О некоторых применениях второго подхода будет сказано особо. [16]
Второй, интегральный подход, наоборот, утверждает, что процессы турбулентного переноса зависят от состояния потока в целом, от его предыстории и от процессов, происходящих на большом удалении от данного слоя. Наибольшее распространение получило первое, дифференциальное направление, которое и легло в основу современных полуэмпирических теорий. О некоторых применениях второго подхода будет сказано особо. [17]
Обычно в качестве I принимают ширину области течения, поскольку такой размер имеют крупные вихри, определяющие процесс турбулентного переноса. Например, в пограничном слое масштабом длины I может быть выбрана толщина пограничного слоя. [18]
Изучение крупномасштабных колебаний в турбулентных потоках является важной задачей, поскольку [1] такие колебания играют особую роль в процессах турбулентного переноса, обусловливая их нелокальный характер. В литературе [2] часто высказывается мнение, что такие колебания существуют при всех числах Рейнольдса, а их структура носит неслучайный или не вполне случайный характер. Однако количественная информация, даваемая этими методами, недостаточна. [19]
 |
Изменение скорости в неподвижной точке турбулентного потока. [20] |
Теоретическое исследование теплоотдачи при турбулентном движении развивается на базе полуэмпирической теории турбулентности Прандтля или на базе гидродинамической теории теплообмена Рейнольдса, основанной на аналогии между процессами турбулентного переноса количества движения и теплоты. Рассмотрение этих вопросов не входит в задачи настоящего курса. [21]
Мы еще далеки от возможности Предложить модель, построенную в духе этих общих идей и, вместе с тем, настолько детальную, чтобы она могла явиться основой для разработки теории, охватывающей всю сумму наших знаний о процессах турбулентного переноса. Трезвая оценка положения вынуждает нас ризнать, что приходится, по крайней мере на некоторое время, отказаться от безнадежных попыток создать такую теорию. В существующих условиях наиболее целесообразно пожертвовать в разумных пределах строгостью теории и привлечь соответствующий объем эмпирических сведений. Именно на этих принципах построена современная теория турбулентного переноса, представляющая собой систему полуэмпирических знаний. [22]
Это название, получившее широкое распространение в последние годы, правильно характеризует подслой как область, в пределах которой течение не является ламинарным в собственном смысле слова ( так как оно не свободно от заметных турбулентных пульсаций), но, вместе с тем происходит в условиях полного преобладания эффектов вязкостной природы при быстром ослаблении ( с приближением к стенке) интенсивности процессов турбулентного переноса. [23]
Интенсивность процессов ламинарного и турбулентного переноса в факеле характеризуется законом падения температуры за счет подмешивания окружающей жидкости. Он выражается в виде зависимости от х локальных значений температуры в средней плоскости или на оси факела. Возможны четыре случая, соответствующие ламинарному ( L) либо турбулентному ( Т) режиму течения в плоском ( Р) либо осесимметричном ( А) факеле. [24]
Интенсивность процессов ламинарного и турбулентного переноса в факеле характеризуется законом падения температуры за счет подмешивания окружающей жидкости. Он выражается в виде зависимости от х локальных значений температуры в средней йяйскости или на оси факела. Возможны четыре случая, соответствующие ламинарному ( L) либо турбулентному ( Т) режиму течения в плоском ( Р) либо осесимметричном ( А) факеле. [25]
Под воздействием турбулентной диффузии, за счет которой, в основном, обеспечивается постоянство состава атмосферного газа с высотой ( исключая химически активные малые компоненты), формируются структурные свойства гомосферы, в отличие от гетеросферы, для которой основным механизмом переноса вещества является молекулярная диффузия в разреженной газовой среде. В турбопаузе планеты процессы молекулярного и турбулентного переноса, конкурируя между собой, в значительной степени определяют закономерности структуры, динамики и энергетики верхней атмосферы. [26]
Статистический подход к описанию процессов турбулентного переноса в однородной сжимаемой жидкости ( Келлер, Фридман, 1924) основан на анализе цепочки зацепляющихся прогностических уравнений для корреляционных моментов связи возрастающего порядка. Рассмотрим кратко общую схему составления этих уравнений на примере несжимаемой жидкости с постоянной плотностью. [27]
Закономерности пути смешения и коэффициента турбулентного переноса при движении жидкости около твердой стенки принципиально отличаются от закономерностей только что рассмотренных свободных турбулентных движений вдалеке от твердых поверхностен. Наличие существенного влияния молекулярной вязкости на процессы турбулентного переноса значительно усложняет изучение пристеночной турбулентности. [28]
Отличие от ламинарного ( молекулярного) переноса здесь в том, что носителями субстанции в турбулентном переносе являются не сравнительно ничтожные по массе отдельные молекулы, а конечные объемы жидкости, как иногда говорят, моли. В соответствии с этим и сами процессы турбулентного переноса называют молярными, в отличие от молекулярных процессов переноса в ламинарных движениях. [29]
Особенно существенное увеличение размеров области смеси наблюдается при остановках перекачки, когда положение жидкостей в поле сил тяжести оказывается неустойчивым. Интенсивность турбулентности при этом резко уменьшается, и процессы турбулентного переноса перестают играть сколько-нибудь заметную роль в смесеобразовании. В этом случае важное значение имеют процессы расслоения жидкостей в поле сил тяжести. [30]
Страницы: 1 2 3 4