Процесс - молекулярный перенос
Cтраница 2
Из уравнения ( 21) следует, что в процессе молекулярного переноса кинетической энергией движения при изотермических условиях ( хт - 0) должен иметь место эффект разделения см. еси, который был подтвержден прямыми экспериментами. [16]
Рассмотренные выше примеры показывают, что при конечном числе Рейнольдса процессы молекулярного переноса достаточно сложным образом сказываются на форме распределения плотности вероятностей концентрации. В связи с этим полезно отметить, что во многих случаях, представляющих практический интерес, рассматриваемые процессы могут быть существенными. [17]
Исследование вязкости жидкостей и газов способствует выявлению общих закономерностей для процессов молекулярного переноса и уточнению представлений о механизме этих явлений. Поэтому закономерно то, что именно результаты исследований по вязкости легли в основу современной молеку-лярно-кинетической теории газов и жидкостей. [18]
В этом случае экспериментально установлен пристенный пограничный слой, в котором идет процесс молекулярного переноса. [19]
Поскольку в (1.37) число Рейнольдса входит в малой степени, то влияние процессов молекулярного переноса на плотность распределения вероятностей концентрации вблизи граничных точек z 0 и z 1 может быть весьма значительным. Например, расчет показывает, что zt / a 0 16 в условиях опытов Бэрча, Брауна, Додсона и Томаса [1978] ZL. [20]
Диффузия так же, как теплопроводность и вязкость, относится к так называемым процессам молекулярного переноса. Указанные процессы являются необратимыми и не поддаются термодинамическому расчету. [21]
Другая полуэмпирическая теория турбулентных струй, предложенная Рейхардтом, базируется на аналогиях между процессами турбулентного и молекулярного переноса. В основе этой теории лежит предположение о постоянстве ( для каждого поперечного сечения зоны турбулентного смешения) некоторого коэффициента е, названного коэффициентом турбулентного обмена. [22]
Между диффузией, вязкостью и теплопроводностью можно провести аналогию, поскольку они связаны с процессами молекулярного переноса: диффузия - т массы; вязкость - количества движения, теплопроводность - теплоты. [23]
Внутреннее трение ( вязкость) в газе и теплопроводность представляют собой две стороны одного и того же процесса молекулярного переноса. Трение обусловлено переносом количества движения, теплопроводность - кинетической энергии молекул. Пренебрегая также лучеиспусканием, примем, что движущийся газ изолирован от притока тепла извне. Кроме того, заметим, что удельная внутренняя энергия совершенного газа пропорциональна его абсолютной температуре и равна U cvT, где cv - коэффициент теплоемкости газа при постоянном объеме. [24]
Внутреннее трение ( вязкость) в газе и теплопроводность представляют собой две стороны одного и того же процесса молекулярного переноса. Трение обусловлено переносом количества движения, теплопроводность - кинетической энергии молекул. Приняв в настоящей главе схему идеального газа как газа, лишенного внутреннего трения, естественно отвлечься и от теплопроводности. Пренебрегая также лучеиспусканием, примем, что движущийся газ изолирован от притока тепла извне. Такое движение называется адиабатическим. [25]
Внутреннее трение ( вязкость) в газе и теплопроводность представляют собой две стороны одного и того же процесса молекулярного переноса. Трение обусловлено переносом количества движения, теплопроводность - кинетической энергии молекул. Приняв в настоящей главе схему идеального газа как газа, лишенного внутреннего трения, естественно отвлечься и от теплопроводности. Пренебрегая также лучеиспусканием, примем, что движущийся газ изолирован от притока тепла извне. Такое движение называется адиабатическим. Кроме того, заметим, что удельная внутренняя энергия совершенного газа пропорциональна его абсолютной температуре и равна U с Т, где св - коэффициент теплоемкости газа при постоянном объеме. [26]
В отличие от случая, рассмотренного в § 1.3, при горении однородной смеси следует учесть поправки к плотности вероятностей, которые обусловлены влиянием процессов молекулярного переноса. [27]
В аналогии Рейнольдса постулируется равенство коэффициентов молярного переноса импульса и теплоты в любой точке потока и считается, что при характерном для турбулентных потоков интенсивном перемешивании среды влияние процессов молекулярного переноса пренебрежимо мало. [28]
Описанная структура потока характерна для многих задач гидродинамики в том смысле, что при очень больших числах Рейнольдса силы вязкости существенны лишь в очень узких областях, вне которых процессы молекулярного переноса не играют роли. Этот вывод - вполне естественное следствие уравнений Навье - Стокса, в которых при больших числах Рейнольдса содержится малый параметр при старшей производной. [29]
 |
Пути химических реакций для процесса окисления метана после. [30] |
Страницы: 1 2 3 4