Процесс - переход - тепло
Cтраница 2
 |
Теплообмен на поверхности соприкосновения двух слоев твердого тела. [16] |
Исследование теплопередачи в плоскости соприкосновения двух слоев твердого тела необходимо не только для понимания процессов перехода тепла, ню также и для понимания вопросов теплопроводности в шихтованном теле. [17]
Первый закон термодинамики является частным случаем всеобщего закошГ сохрянения и превращения энергии в применении к исследуемым в термодинамике процессам перехода тепла в работу и обратно - работы в тепло. [18]
Машины, работающие по обратному циклу, очевидно, не находятся в противоречии с этим законом, так как в них процесс перехода тепла от холодного тела к г о - р я ч е м у происходит не сам по себе, а с затратой механической энергии. [19]
 |
Распределение Различают два вида движения. [20] |
Изучение явления передачи тепла между движущейся жидкостью и твердой стенкой показало, что скорость передачи тепла зависит от многочисленных факторов и прежде всего от характера и скорости движения жидкости, от температуры жидкости и стенки, плотности жидкости и других ее физических свойств ( вязкости, теплопроводности), а также от линейных размеров и конфигурации поверхности, воспринимающей тепло; таким образом, коэффициент теплоотдачи - это величина, находящаяся в сложной зависимости от ряда факторов и для своего определения требующая анализа всех обстоятельств, сопровождающих процесс перехода тепла. В первую очередь теплоотдача зависит от характера движения жидкости. [21]
Как уже было отмечено выше, теплота переходит всегда от тела с более высокой температурой к телу с более низкой температурой. В процессе перехода тепла от более теплого тела к более холодному может быть совершена работа, что имеет место во всйс тепловых машинах. [22]
Теория теплопередачи, или термокинетика, является наукой о процессах распространения тепла от более нагретых тел или частей их к менее нагретым телам или частям их. В процессе перехода тепла от одного тела к другому между ними происходит теплообмен до выравнивания их температур. [23]
Как было указано в § 2 - 1, такой процесс необратим. В течение всего процесса перехода тепла температура тела А будет уменьшаться, а тела В - увеличиваться; однако соотношение все время будет таково, что температура тела А все время будет больше температуры тела В. Только в самом конце процесса температуры тел сравняются, и процесс перехода тепла прекратится. [24]
Необходимым и обязательным условном равновесия является равенство температур п давлений во всех фазах системы. При наличии разности температур возникнет процесс перехода тепла от более нагретой части системы к менее нагретой и равновесие наступит лишь тогда, когда температуры выравпяются. Точно так же, если давление насыщения паров жидкой фазы будет отличаться от давления паровой фазы, то между фазами возникнет процесс перераспределения вещества, который будет длиться до тех пор, пока давления не выравняются и не наступит равновесие. [25]
Кратко резюмируя сущность второго начала термодинамики, можно сказать, что некомпенсированный переход тепла в работу невозможен. Из невозможности одного процесса - процесса некомпенсированного перехода тепла в работу - вытекает невозможность бесчисленного множества процессов; невозможны все те процессы, составной частью которых должен был бы явиться некомпенсированный переход тепла в работу. [26]
Различают два рода движения воздуха: свободное и вынужденное. Свободным называется такое движение, которое вызывается самим процессом перехода тепла; так, при нагревании плотность воздуха уменьшается и он стремится кверху, а при охлаждении - опускается книзу. Интенсивность свободного движения определяется тепловыми условиями процесса и зависит от рода жидкости, разности температур и объема пространства, в котором протекает процесс. Свободное движение называется также естественной конвекцией. [27]
Клаузиус, рассматривая условия перехода тепла от холодного тела к более теплому, формулировал второе начало следующим образом: Теплота не может переходить из холодного к теплому телу сама собой, без компенсации. В этой формулировке подчеркивается требование компенсирующего процесса, которым всегда должен сопровождаться процесс перехода тепла от холодного тела к теплому или процесс превращения тепла в работу. [28]
Строительные ограждения зданий состоят из одного или нескольких материальных слоев. К ним относятся наружные стены, чердачные перекрытия и др. В этих случаях процесс перехода тепла через ограждения к более холодному наружному воздуху зависит от лучистого и конвективного теплообмена у внутренней и на - г ружяой поверхностей ограждения, а также от теплопро - tt водности и толщины материальных слоев самого ограждения. [29]
Кроме того, из рис. 1.9 видно, что поле скоростей по сечению канала имеет вид параболы, поэтому в турбулентном ядре потока не происходит мгновенного нагревания жидкости, и помимо переноса тепла за счет турбулентного перемешивания существует сопутствувщий процесс перехода тепла путем теплопроводности. Видимо, эти два фактора и определяют эффект теплообмена в тонком текущем слое. Разумеется, что эффект теплообмена может быть установлен только при одних температурных условиях и одной скоро - сти движения жидкости. Однако есть второй фактор, способствующий теплообмену в тонком слое. Из уравнения (111.26) ясно, что основная часть напора расходуется на преодоление местных сопротивлений. Для трубы h ct и / зк d, следовательно потеря напора по длине канала не зависит от расстояния между стенками. [30]
Страницы: 1 2 3