Cтраница 1
Процесс температурного разделения и формирования газовых потоков в вихревой трубе происходит вследствие расширения вводимых струй. [1]
Процесс температурного разделения сжатого газа в вихревой трубе происходит в сложном газодинамическом режиме, который предопределяет еще не совсем ясный механизм перераспределения энергии между охлажденным и нагретым потоками. Утвердившееся представление о процессе эндргетического разделения основано на результатах экспериментальных исследований закрученного потока. [2]
В работе В.А. Сафонова рассмотрен процесс температурного разделения с позиций молекулярно-кинетической теории, в которой сделана попытка объяснить этот процесс как результат распределения молекул по скоростям под действием радиального градиента давления. Из медленных молекул, подверженных большему отклонению от начального направления движения, формируется осевой поток, понижая температуру газа. Однако этой теорией не объясняются многие газодинамические особенности вихревых труб, например, ухудшенная работа прямоточной трубы по сравнению с противоточной. [3]
Разработанные или вновь предлагаемые модели процесса температурного разделения в вихревой трубе требуют объяснения большого объема экспериментально установленных эффектов ее работы. [4]
Большое число выдвинутых гипотез и моделей процесса температурного разделения объясняет и существование не меньшего числа различных полуэмпирических и эмпирических методик расчета вихревых труб. Основная доля этих методик базируется на конкретном экспериментальном материале, полученном для различных конструктивных и технологических параметров, и применима к выполнению расчетов в исследованном диапазоне изменения этих параметров. [5]
Для теоретического обоснования предлагаемой физической модели процесса температурного разделения газа в канале и его струйной структуры следует рассмотреть устойчивость цилиндрического течения. В теории гидродинамической устойчивости выделяют два основных типа неустойчивости, которые достаточно полно представлены продольным течением Пуазейля и азимутальным течением Куэтта. [6]
Результаты исследований указывают на неравновесный характер процесса температурного разделения газа в условиях высокоскоростного течения закрученных струй, при этом переохлаждение и конденсация протекают скачкообразно. Процесс конденсации и сепарации в поле центробежных сил, которое на несколько порядков превосходит силу тяжести, идет непрерывно, и существующие методы исследований не позволяют установить количественные закономерности перераспределения паров и сепарации влаги. [7]
Для теоретического обоснования предлагаемой физической модели процесса температурного разделения газа в канале и его струйной структуры следует рассмотреть устойчивость цилиндрического течения. В теории гидродинамической устойчивости выделяют два основных типа неустойчивости, которые достаточно полно представлены продольным течением Пуазейля и азимутальным течением Куэтта. [8]
Результаты исследований указывают на неравновесный характер процесса температурного разделения газа в условиях высокоскоростного течения закрученных струй, при этом переохлаждение и конденсация протекают скачкообразно. Процесс конденсации и сепарации в поле центробежных сил, которое на несколько порядков превосходит силу тяжести, идет непрерывно, и существующие методы исследовании не позволяют установить количественные закономерности перераспределения паров и сепарации влаги. [9]
Приведенный обзор наиболее известных работ, достаточно полно объясняющих процесс температурного разделения газа в вихревой трубе, не дает однозначного ответа на вопрос о сущности вихревого эффекта, о возможности разработки и проектирования новых аппаратов без проведения детальных исследований течения в них различных технологических процессов. Сопоставляя основные характеристики вихревого эффекта и параметры закрученного потока в вихревой трубе, можно классифицировать мнения исследователей на процессы, протекающие в вихревой трубе. [10]
Явление реверса, как и малое влияние эксцентричности диафрагменного отверстия на процесс температурного разделения, относят к экспериментальным фактам, которые большинством современных теорий не объясняются. [11]
Во многих случаях при анализе поля температур в камере энергетического разделения рассматривают некоторую конечную область, где процесс температурного разделения как бы уже завершен. В этой области, считают, достигается максимальный градиент температуры по радиусу камеры энергетического разделения вихревой трубы. Такой подход дает возможность некоторой приблизительной оценки температурной эффективности и наглядности при рассмотрении течения различных процессов. [12]
Далее, раскручиваясь в каналах ВЗУ ( 6), воздух истекает в вихревую трубу, где осуществляется процесс температурного разделения. [13]
Однако существующее разнообразие в рекомендациях по оптимальным конструктивным параметрам вихревых труб, неоднозначность в понятиях физической картины течения процесса температурного разделения не позволяют проводить широкую научно-конструкторскую работу, направленную на создание принципиально новой технологии и аппаратуры. Поэтому основные усилия исследователей направлены на дальнейшее накопление экспериментальных знаний с целью глубокого раскрытия всего механизма явления эффекта Ранка. [14]
Первое равенство, выражающее энергетический баланс, справедливо при отсутствии теплообмена с внешней средой; второе неравенство свидетельствует о необратимости процесса температурного разделения, что приводит к уменьшению эксергии в этом процессе. [15]