Процесс - вынужденное рассеяние
Cтраница 1
Процесс вынужденного рассеяния ( ВР) обусловлен когерентной раскачкой затравочных флуктуационных колебаний соответствующего параметра среды в результате воздействия на эти колебания падающей и рассеянной волн. [1]
Процесс вынужденного рассеяния в принципе является беспоро-говым - интенсивность излучения на стоксовой частоте всегда больше нуля при ненулевой интенсивности накачки, Однако для практического применения процессов вынужденного рассеяния, и в частности ВРМБ, необходимо, чтобы мощность рассеянного излучения была сравнима с мощностью накачки. [3]
В процессах вынужденного рассеяния происходит сдвиг частоты, особенно значительный при ВКР, и это накладывает ограничение па разность оптических длин в системах с фазировкой излучения. Если Аф2лт ( т - целое число), то обращенные волны синфазны и структура обращенного излучения в месте интерференции пучков подобна структуре падающего поля. При Аф2л ( т 1 / 2) волны скла - дываются в противофазе. Ясно, что с изменением Аф коэффициент отражения или пропускания светоделительного зеркала в интерферометре Майкельсона ( см. рис. 4.226) будет периодически изменяться, что и иллюстрируется на этом рисунке. [4]
Как изменяется процесс вынужденного рассеяния, если мощная рассеиваемая волна ( накачка) не регулярная, а случайная. [5]
Из всех процессов вынужденного рассеяния надо выделить процесс вынужденного комбинационного рассеяния, в котором возбуждается первая стоксова компонента. [6]
Усиление в процессах вынужденного рассеяния описываете уравнениями, близкими к уравнению Франца - Нодвика для одна родно уширенной активной среды ( гл. [7]
Как влияют поперечные корреляции накачки на процесс вынужденного рассеяния. Как преобразуются поперечные корреляции при вынужденном рассеянии. [8]
Последующее сжатие импульса во времени можно сделать с помощью процессов обратного вынужденного рассеяния или пространственно-временного кодирования, когда различные части длинного импульса распространяются в усилителе под разными углами и разделяются в пространстве на его выходе. [9]
В / см сравнима с внутриатомным полем), развивается процесс вынужденного рассеяния Мандельштама - Бриллюэна. В этом случае бегущая интерференц. Механизм усиления обусловлен силами электрострикщш, втягивающими вещество в места с большим локальным значением напряженности электрич. Рост амплитуды упругих волн приводит к соответствующему увеличению эффективности рассеяния, а это в свою очередь усиливает упругие волны. В результате интенсивность рассеянной волны нелинейно возрастает по мере распространения в среде. В процессе вынужденного МБР возникает интенсивный гиперзвук, верх, граница частоты к-рого - 105 МГц для твердого тела и - - 103 - 104 МГц для жидкости. [10]
Процесс вынужденного рассеяния в принципе является беспоро-говым - интенсивность излучения на стоксовой частоте всегда больше нуля при ненулевой интенсивности накачки, Однако для практического применения процессов вынужденного рассеяния, и в частности ВРМБ, необходимо, чтобы мощность рассеянного излучения была сравнима с мощностью накачки. [12]
С помощью процессов вынужденного рассеяния, кроме режима ОВФ, рассмотренного выше, может быть реализован интересный для практики режим усреднения. При работе в этом режиме, называемом также режимом суммирования, исходный дифракционно-ограниченный пучок на стоксовой частоте усиливается в поле пространственно-неоднородной накачки ВР-усилителя без изменения своей угловой структуры. Для этого необходимо, чтобы инкремент коррелированной с накачкой стоксовой волны был мал, что противоположно условию реализации ОВФ. Кроме того, усиливаемая стоксова волна не должна искажаться за счет перекачки энергии в другие структуры. [13]
Механизм сжатия импульсов в процессах обратного вынужденного рассеяния ( ВР) [ 51 - 571 поясняется на рис. 5.11. Он связан с усилением в нелинейной среде достаточно короткого затравочного импульса на стоксовои частоте в поле длинного импульса накачки на частоте сон. [14]
Страницы: 1 2