Cтраница 2
На первый взгляд может показаться, что такой формулировке противоречит, например, процесс изотермического расширения идеального газа. Действительно, все полученное идеальным газом от какого-то тела тепло превращается полностью в работу. Однако получение тепла и превращение его в работу не единственный конечный результат процесса; кроме того, в результате процесса происходит изменение объема газа. [16]
На первый взгляд может показаться, что формулировке Томсона противоречит, например, процесс изотермического расширения идеального газа. Действительно, в ходе этого процесса все полученное идеальным газом от некоторого тела количество теплоты превращается полностью в работу. Однако получение теплоты и превращение ее в работу не является единственным конечным результатом процесса; кроме того происходит изменение объема газа. [17]
Зная, как изображаются изотермический и адиабатный процессы в Ts-диаграмме, можно построить в ней цикл Карно. Здесь 1 - 2 - процесс изотермического расширения, во время которого подводится количество тепла qv, измеряемое площадью 1 - 2 - 5 - 6 - 1; 2 - 3 - адиабатное расширение; 3 - 4 - изотермическое сжатие, при котором отводится количество тепла д %, измеряемое площадью 4 - 3 - 5 - 6 - 4; 4 - 1 - адиабата сжатия. Количество тепла 70, перешедшее в полезную работу w0, изобразится пл. [18]
ДАВЛЕНИЕ КРИТИЧЕСКОЕ - см. состояние вещества критическое. ДАВЛЕНИЕ НАСЫЩЕНИЯ - максимальное давление, при котором в процессе изотермического расширения нефти или пластовой воды начинается выделение сорбированного ими газа. Однако достоверность этого метода пока не обоснована. Нефти в присутствии газовой шапки, как правило, насыщенные. [19]
ДАВЛЕНИЕ КРИТИЧЕСКОЕ - см. состояние вещества критическое. ДАВЛЕНИЕ НАСЫЩЕНИЯ - максимальное давление, при котором в процессе изотермического расширения нефти или пластовой воды начинается выделение сорбированного ими газа. Однако достоверность этого метода пока не обоснована. Нефти в присутствии газовой шапки, как правило, насыщенные. [20]
Как видно из уравнения ( VI, 5) в процессе изотермического расширения энтропия возрастает. Так же как и в предыдущем примере плавления кристаллической ртути, в процессе изотермического расширения некоторое количество теплоты ( которая берется из теплоисточника - термостата) при постоянной температуре обратимо сообщается расширяющемуся газу. [21]
Рассмотрим особенности фазового перехода из жидкого состояния в газообразное - переход жидкости в пар. Если в результате аварии происходит разгерметизация, а температура по инерции сохраняет свое значение, то развивается процесс изотермического расширения dabe. Опыт показывает, что при переходе к изотермам с более высокими значениями температуры длина участка ab уменьшается, для более низких температур длина участка ab увеличивается. [22]
Обратный цикл Карно изображается в s - Г - диаграмме также прямоугольником / - 2 - 3 - 4 ( рис. 7.6, б), но все процессы в нем направлены против часовой стрелки. Цикл также состоит из двух изотерм и двух адиабат: / - 2 - процесс адиабатного расширения, 2 - 3 - процесс изотермического расширения, 3 - 4 - процесс адиабатного сжатия, 4 - / - процесс изотермического сжатия. [23]
Так как данный газ изолирован от окружающей среды ( Q О, А 0), то его внутренняя энергия U, как это следует из первого начала термодинамики, должна оставаться постоянной. Значит, в качестве обратимого процесса, переводящего газ в то же конечное состояние, что и данный процесс, можно рассматривать процесс обратимого изотермического расширения, в ходе которого объем газа увеличивается в два раза. [24]
На практике процессы изотермического расширения осуществить обычно довольно трудно вследствие недостаточной теплопроводности; тем не менее интересно провести сравнение термодинамических свойств такого течения с более обычным адиабатическим течением. При этих условиях изотермическое расширение дает верхний предел коэффициента полезного действия процесса расширения. Процессы изотермического расширения в ракетных соплах были рассмотрены теоретически [9], но вследствие малого времени пребывания частиц газа в сопле практическое использование этих процессов, по-видимому, неосуществимо. [25]
Из точки / с параметрами р1; ух, 7 рабочее тело адиабатно расширяется до состояния 2 ( процесс / - 2) и соединяется с источником с низкой температурой. Дальнейшее расширение ( процесс 2 - 3) происходит с подводом теплоты с / 2 к рабочему телу. Протекает процесс изотермического расширения. [26]
Карно можно представить се бе следующим образом. В процессе изотермического расширения 1 - Г газ находится в тепловом контакте и равновесии с телом, имеющим температуру TV Таким телом. Это тело называют нагревателем. Ясно, что теплоемкость нагревателя должна быть, строго говоря, бесконечно большой. В противном случае отдача газу теплоты Q4 вызвала бы понижение температуры нагревателя, а следовательно, и нарушение изотермичное процесса расширения газа. В процессе I - - 2 газ полностью теплоизолируют и его расширение продолжает происходить адиабатически. [27]
Тот же результат легко получить и непосредственно из уравнения ( 3 - 177), Так как мы условились, что рассматриваемый в этом примере источник работы обладает свойствами идеального газа и так как температура источника в состояниях 1 и 2 одинакова и равна Т0, то внутренняя энергия источника работы в состояниях 1 и 2 также одинаков а и первое слагаемое уравнения ( 3 - 177) равно нулю. Второе слагаемое уравнения представляет собой количество тепла, подведенное к источнику работы в изотермическом процессе при температуре Т0, равное работе в этом процессе ( внутренняя энергия остается неизменной. Энтропия источника работы в процессе изотермического расширения увеличивается ( тепло подводится. Slt и поэтому второе слагаемое уравнения ( 3 - 177) будет положительно. Последнее слагаемое уравнения будет отрицательно ( F2 Fj), а численное значение его эквивалентно площади а-с-2 - Ъ - а. Таким образом, L ts ( площадь l - 2 - b - a - l) - ( площадь а-с-2 - Ь - а) ( площадь l - 2 - c - l), что, как и следовало ожидать, совпадает с ранее полученным результатом. [28]
Основными способами передачи энергии от одной части системы к другой являются теплота и работа. Например, изотермическое расширение идеальных газов не сопровождается выделением или поглощением теплоты, если процесс протекает без совершения газом работы. Если процесс изотермического расширения газа сопровождается работой, то происходит поглощение теплоты. [29]
Процессы в ГХМ протекают в такой последовательности. Теплота сжатия в этом процессе отводится в окружающую среду. Затем сжатый газ при одновременном движении поршней влево проталкивается через охлажденный регенератор 2 ( изохорный процесс), при этом температура и давление газа понижаются. В следующий момент происходит процесс изотермического расширения газа, при котором правый поршень неподвижен, а детандерный поршень идет влево. [30]