Процесс - адиабатное расширение
Cтраница 1
Процессы адиабатного расширения и сжатия газов ( или процессы близкие к ним) широко используются почти во всех термодинамических циклах тепловых и холодильных машин, а также в различных пневматических машинах и компрессорах. [1]
Процесс адиабатного расширения 3 - 4 цикла на рис. 95, а является одновременно и процессом адиабатного истечения рабочего тела из камеры сгорания 9 ( см. рис. 94) в окружающую среду. [2]
Процессы адиабатного расширения и сжатия совершаются ( в заданных пределах температур) необратимо, причем так, что приращение энтропии в каждом из них равно Д5ад 0 10 кДж / К. [3]
Процесс адиабатного расширения пара всегда сопровождается получением работы. При истечении пара, как было показано, адиабатная работа расширения пара переходит в увеличение скорости его движения. С другой стороны, работа расширения пара переходит в механическую работу в паровых турбинах, паровых прессах и молотках. [4]
В процессе адиабатного расширения температура и давление газа надают, рабочее тело совершает полезную работу за счет своей внутренней энергии. Цикл Карно состоит из обратимых процессов и поэтому является обратимым. [5]
В процессе адиабатного расширения пара в турбине при наличии трения энтропия, как известно, возрастает. [6]
В процессе адиабатного расширения газов в турбине параметры их изменяются от pi 6 бар и i 7000C до / 21 бар. [7]
В последней процесс адиабатного расширения изображается вертикальной прямой, фиг. Из диаграммы видно, что при неизменном конечном давлении р2 увеличение начального давления цикла до р приводит к росту i t цикла, причем рост 1 при увеличении р до 90 ата весьма значителен, а при увеличении pi выше 90 а / па интенсивность роста уменьшается. [8]
 |
Циклы Карно в v - р-диаграмме. а - прямой. б - обратный. [9] |
В конце процесса адиабатного расширения ( точка 3) рабочее тело характеризуется параметрами ря, v3, Tz. В точке 4 рабочее тело опять изолируется от источника теплоты и дальнейшее сжатие и возвращение рабочего тела в первоначальное состояние протекает по адиабате 4 - / с повышением температуры. Таким образом, цикл состоит из двух изотерм и двух адиабат. Полезная работа, полученная в таком цикле, определяется формулой (7.2), графически она изображается площадью, ограниченной линиями цикла. [10]
В этом случае процесс адиабатного расширения рабочего тела на турбине заканчивается в парожидкостной области диаграммы состояний при высоких значениях относительных массовых паросодержаний. В таком цикле нет необходимости осуществлять регенерацию, а следовательно, и вводить дополнительный элемент-регенератор в технологическую схему установки, что способствует улучшению ее технико-экономических характеристик. [11]
Выясним теперь закономерности процесса адиабатного расширения реального газа в вакуум. [12]
Воздух, охлажденный в результате процесса адиабатного расширения в детандере от температуры Т1 до температуры Т %, поступает в охлаждаемый объем 2, из которого он отбирает тепло. Отвод тепла из охлаждаемого объема возможен только в том случае, если температура воздуха в течение всего изобарного процесса отбора тепла будет меньше, чем температура охлаждаемого объема. [13]
По is - диаграмме для процесса адиабатного расширения пара от начальных параметров р0 и t0 определяем г о 3108 кДж / кг; г Кр 2950 кДж / кг; й 2758 кДж / кг; акр0 95 м3 / кг; i l 9 м3 / кг. [14]
Энтальпию пара / га находим, построив процесс адиабатного расширения пара на й-диаграмме: z Ia 2120 кДж / кг. [15]
Страницы: 1 2 3 4