Процесс - рождение - пары
Cтраница 1
Процессы рождения пар классическим внешним полем приводят к появлению ненулевой плотности числа частиц. Эта плотность является макрохарактеристикой вакуума. Свойства соответствующих квазичастиц не столь принципиально отличаются от свойств частиц с ненулевой плотностью. Исключение составляет случай, когда во внешнем поле наряду с рождением частиц имеет место эффект спонтанного нарушения симметрии. При этом аналогия с фазовыми переходами в теории многих тзл является полной: спектр квазичастиц и их квантовые числа могут существенно отличаться от соответствующих характеристик частиц в конденсате. [1]
Таким образом, процесс рождения пар играет существенную роль при прохождении у-квантов больших энергий в тяжелых элементах. [2]
Это подтверждается экспериментально в процессах рождения лептонных пар в п учках гс - иК - л-р - - и. [3]
Это свидетельствует в пользу предсказываемого квантовой электродинамикой подобия процессов рождения пар и тормозного излучения. [4]
При движении частиц в сильных полях начинают играть существенную роль процессы виртуального и реального рождения пар частиц. Число частиц в системе при больших энергиях не сохра - няется. [5]
При движении частиц в сильных полях начинают играть существенную роль процессы виртуального и реального рождения пар частиц. Число частиц в системе при больших энергиях не сохраняется. [6]
Главное изменение, которое внесла квантовая электродинамика в наши представления об электромагнитном поле, связано с открытием позитрона и процессов рождения пар электрон-позитрон при взаимодействии фотона и, например, ядра. Процесс рождения частиц из вакуума был немыслим в картине мира классической физики - частицы считались неизменяемыми и неуничтожаемыми. [7]
Процесс рождения лептонных пар в столкновениях адронов описывается в рамках кварк-ггартонной модели, причем расчет эл. [8]
В § 7.3 мы вернемся к задаче о вычислении вероятностей рождения пар постоянным однородным полем и рассмотрим ее с несколько иной точки зрения. Там же приведены результаты учета влияния на процессы рождения пар постоянного магнитного поля. [9]
Явление Клейна выглядит, однако, парадоксальным только с точки зрения одночастичной теории. В рамках же вторично квантованной теории, учитывающей процессы рождения пар частиц и античастиц полем барьера, ничего парадоксального при его описании не возникает. [10]
 |
Формирование двух-импульсного эха. 1, 2 - падающие импульсы. 3 - сигнал затухания свободной поляризации. 4 - импульс фотонно-ю ixa. [11] |
Оказалось, что всем частицам вещества, напр, электронам, присущи не только корпускулярные, но и волновые свойства, и была установлена возможность взаимопревращения элементарных частиц. I МэВ может превратиться в электрон и позитрон ( процесс рождения пар), а при столкновении электрона и позитрона может произойти их аннигиляция в два ( или три) у-кванта. [12]
Это явление существенно связано с законами изменения блеска сверхновых звезд, а также, может быть, с процессом первичного ускорения космических лучей. Одним из первых Давид Альбертович понял, как об этом свидетельствуют работы об эпиплазме, роль, которую играет в астрофизике и, в частности, в космологии процесс рождения пар частица-античастица в экстремальных условиях. [13]
На рис. 7 показаны относительные вклады фотоэлектрического эффекта, эффекта Комптона и рождения пар в массовый коэффициент поглощения, как функция энергии кванта излучения. Изучение этих данных показывает, что массовый коэффициент поглощения сначала быстро уменьшается с ростом энергии кванта, а затем медленно возрастает после 1 Мэв, вследствие растущего значения процесса рождения пар. [14]
В таких условиях сечение рассеяния описывается общей Клейна - Мишины формулой, а сам процесс наз. Бели плотность звездного вещества не очень велика и электронный газ невырожден, то при темп-ре ( 1 - 2) - 10вК появляется значит, число электронно-позитронных пар, и под пе в ( 6) нужно понимать суммарное число йлектро-нов и позитронов в единице объема. Кроме того, помимо рассеяния становится существенным процесс рождения алектронно-позитронных пар при взаимодействии фотонов в основном с эл. [15]
Страницы: 1 2