Процесс - взаимодействие - нейтрон
Cтраница 1
Процесс взаимодействия нейтронов со стеклом носит, главным образом, внутриядерный характер, вероятность взаимодействия между нейтроном и электронами незначительна. [1]
Таким образом, в процессе взаимодействия нейтрона с протоном они как бы меняются своими электрическими зарядами, причем переносчиком заряда является ядерный квант - заряженный я - - мезон. [2]
Селективный захват не всегда является преобладающим процессом взаимодействия нейтронов с ядрами. [3]
Подводя итоги, можно отметить, что при всех процессах взаимодействия нейтронов с веществом образуются либо заряженные частицы - ядра отдачи, непосредственно производящие ионизацию, либо у-кванты, которые производят ионизацию за счет вторичных частиц. [4]
Мэв возрастает вероятность неупругого рассеяния по сравнению с упругим и при Е 20 Мэв роль неупругого рассеяния в процессе взаимодействия нейтронов с веществом становится больше, чем упругого. [5]
Для тепловых, медленных и отчасти промежуточных нейтронов реакция ( п, у) является, как правило, превалирующей среди процессов взаимодействия нейтронов с ядрами и вносит наибольший вклад в сечение захвата. [6]
 |
Схема, поясняющая принцип измерений импульсными методами. [7] |
Нейтронными методами исследования разрезов скважин с использованием стационарных ампульных источников нейтронов, когда торная порода непрерывно облучается потоком быстрых нейтронов, - изучается постоянный во времени процесс взаимодействия нейтронов с породой, результаты которого фиксируются или по плотности надтепловых нейтронов в ННМ-НТ, или по плотности тепловых нейтронов в ННМ-Т, или по интенсивности гамма-излучения радиационного захвата в НГМ. [8]
 |
Сечение взаимодействия нейтронов с разными веществами. [9] |
Попавший в ядро нейтрон может быть захвачен ядром, что вызовет ядерную реакцию с образованием нового изотопа, испускание а-частицы или другого излучения. Величиной, характеризующей процесс взаимодействия нейтронов с веществом, является эффективное сечение рассеяния или поглощения. Оно сложным образом зависит от химического состава вещества и энергии нейтронов ( рис. 7.11) с наличием ряда экстремумов. Поэтому при организации радиационного контроля качества промышленной продукции необходимо тщательно учитывать возможный состав материала контролируемого объекта и энергетический спектр нейтронного излучения. [10]
При работе со стационарным источником нейтронов в НГМ регистрируются гамма-кванты, образовавшиеся при неупругом рассеянии и радиационном захвате нейтронов породой. Однако эти два процесса взаимодействия нейтронов с веществом разделяются во времени: процесс неупругого рассеяния нейтронов протекает лишь в начальной стадии их замедления, а процесс радиационного захвата нейтронов - в конце их жизни. [11]
В частности, анализ углового распределения рассеянных нейтронов при ( п - р) - взаимодействии показал, что наблюдается слишком большое количество протонов, летящих вперед, чтобы его можно было объяснить только при помощи законов сохранения энергии и импульса без дополнительных предположений относительно механизма взаимодействия. Однако результаты опытов можно понять, если предположить, что в процессе взаимодействия нейтрона и протона они могут обменяться зарядами. В этом предположении быстрый нейтрон в момент взаимодействия забирает у протона заряд и продолжает лететь вперед ( испытав сравнительно небольшое отклонение в момент взаимодействия) уже в качестве протона. Это так называемое обменное ядерное взаимодействие, которое происходит наряду с обычным ядерным взаимодействием. [12]
При регистрации гамма-квантов радиационного захвата время задержки должно быть больше времени замедления нейтронов в исследуемой среде. При этом исключается возможность регистрации гамма-лучей пеупругого рассеяния нейтронов, так как этот процесс взаимодействия нейтронов с веществом протекает только в начальной стадии облучения породы потоком нейтронов. [13]
Необходимо отметить, что наряду с гравитационным, электромагнитным и сильным взаимодействиями в природе существует также вид фундаментальных взаимодействий, называемый слабым взаимодействием. Этим видом взаимодействий обусловлены взаимные превращения многих элементарных частиц, р-распад атомных ядер, процессы взаимодействия нейтронов с веществом и ряд других явлений в микромире. [14]
Эти функции позволяют проектировать систему охлаждения реактора. Если известна плотность нейтронов в каждой точке реактора, то можно вычислить вероятности всех процессов взаимодействия нейтронов с ядром. Это позволяет рассчитать процесс выгорания ядерного горючего и образования новых делящихся изотопов, интенсивность излучения и поток нейтронов вне реактора. Последний фактор определяет требования к защите и позволяет рассчитать интенсивность нейтронных пучков для использования в исследовательских целях. К этой группе задач относится также определение схемы загрузки горючего, обеспечивающей пространственно однородное энерговыделение по всему объему реактора. [15]
Страницы: 1 2