Cтраница 2
Лекции предназначены для физиков различных специальностей, интересующихся процессами взаимодействия электронов с электромагнитными полями, для научных работников, аспирантов и инженеров, проводящих исследования в области вакуумной СВЧ-электроники, радиофизики, радиотехники и физики плазмы. Они могут быть полезны студентам старших курсов соответствующих специальностей. [16]
Лекции предназначены для физиков различных специальностей, интересующихся процессами взаимодействия электронов с электромагнитными полями ( в том числе для тех, кто ранее не изучал СВЧ-электронику), для научных работников, аспирантов и инженеров, проводящих исследования в области вакуумной СВЧ-электроники, радиофизики, радиотехники и физики плазмы. Они могут заинтересовать студентов старших курсов соответствующих специальностей. [17]
Невозможность точной фиксации импульса приводит к несохранению квазиимпульса в процессах взаимодействия электронов в решетке. [18]
Как известно, перенормируемость квантовой электродинамики позволяет с очень высокой степенью точности рассчитывать процессы взаимодействия электронов и - фотонов, спрятав все ультрафиолетовые расходимости и перенормировки массы и заряда электрона. В случае четырехфермионного взаимодействия этого сделать нельзя, так как число ультрафиолетово расходящихся амплитуд бесконечно. [19]
Заметим, что пренебрежение вторым слагаемым в формуле (6.41), равносильное пренебрежению энергией фонона в формуле (6.28), означает пренебрежение неупругостью процесса взаимодействия электрона с фононом. [20]
Заметим, что пренебрежение вторым слагаемым в формуле (6.63), равносильное пренебрежению энергией фонона в формуле (6.47), означает пренебрежение неупругостью процесса взаимодействия электрона с фононом. Как указывалось, при низких температурах этого делать нельзя и необходимо учитывать неупругость такого процесса. [21]
Заметим, что пренебрежение вторым слагаемым в формуле (6.41), равносильное пренебрежению энергией фонона в формуле (6.28), означает пренебрежение неупругостью процесса взаимодействия электрона с фононом. [22]
Электроны взаимодействуют с ионно-звуковыми плазмонами почти упруго, обмениваясь в основном только импульсом ( с сохранением энергии электронов в нулевом приближении по параметру со / & ие), так что обмен энергией электронов с плазмонами - значительно более медленный процесс. В процессе взаимодействия электронов с плаз монами выполняется условие резонанса u fcucosg. Естественно, I Ди I I и I в каждом акте взаимодействия, следователш в первом приближении приращение энергии равно нулю и только в следующем, втором приближении ( по малому параметру / melmt:) получается приращение энергии, что весьма существенно при рассмотрении вопроса о турбулентном нагреве. [23]
Взаимодействие электронов с твердым телом играет значительную роль в производстве и эксплуатации большого числа электронных приборов; например для обез-гаживания металлов электронной бомбардировкой и электрическом чернении фотослоев, для процессов окрашивания, возбужденной проводимости, в области радиографии и радиотерапии при использовании ( 3-излучения. Кроме того, процессы взаимодействия электронов с твердым телом имеют место на анодах рентгеновских трубок, на световых экранах и мишенях с накоплением заряда, в батареях, возбужденных излучением ( атомных батареях), на окнах для прохождения электронов ( в ускорителях частиц, счетчиках и др.), а также в электронных микроскопах и усилителях изображения. [24]
Попытка создания единой схемы интерпретации механизмов образования различных ионов ( ОзН) была предпринята Рейландером и Мейерсоном [45], предположившими возможность образования циклопропанового катиона при диссоциативной ионизации углеводородов. Эта концепция, новая для процессов взаимодействия электронов с молекулами, успешно использовалась для объяснения перегруппировки Вагнер-Меервайна. Теплота образования ионов ( С5Н5) ( табл. 30) имеют близкие значения, что свидетельствует об их одинаковой структуре. [25]
III анализ взаимодействия электронного потока с бегущей электромагнитной волной был ограничен рассмотрением одномерной модели движения электронов. Использование одномерной модели пучка значительно упрощает анализ процессов взаимодействия электронов и волны. Однако учет влияния поперечных компонент ВЧ поля и поперечных движений электронов необходим при расчете характеристик компактных приборов типа О миллиметрового и субмиллиметрового диапазонов, использующих достаточно слабые магнитные поля. Кроме того, в приборах этих диапазонов с достаточно малой выходной мощностью практически всегда присутствуют статические поперечные возмущения траекторий электронов, которые также могут существенно изменить параметры прибора. Наконец, развитие двумерной ( или трехмерной) теории дает возможность более четко определить границы применимости одномерной модели движения электронов и тем самым более обоснованно использовать результаты анализа, основанного на этой модели. [26]
Проведенный выше элементарный анализ позволяет весьма наглядно интерпретировать процесс взаимодействия электронов и волны. [27]
В основе метода лежит задание неизвестного поля бегущей электромагнитной волны в виде некоторой элементарной функции координаты и времени. Эта функция может быть в ряде случаев удачно выбрана, если четко ясна физическая картина процесса взаимодействия электронов и волны. [28]
Решение дисперсионного ур-ния (4.23) получено для случая, когда - Го - ipe. Такое допущение е учитывает дисперсию замедляющей системы. Более строгий анализ процессов взаимодействия электронов с лолем бегущей волны позволяет определить допустимое различие между скоростями электронов и волны, при котором еще возможно усиление лампы. [29]
Кроме тепловых, в ЭЛУ имеют место значительные электрические потери. Не все электроны пучка достигают поверхности ванны. Несмотря на вакуум, в камере печи имеются газовые частицы, сталкиваясь с которыми, электроны пучка ионизируют их и отдают им свою энергию; образующиеся положительные ионы направляются к катоду и бомбардируют его. Этот процесс взаимодействия электронов пучка с остаточным газом сопровождается потерями энергии. Если давление остаточных газов в камере составляет 10 - 3 - 10 - 2 Па, то эти потери невелики ( 1 - 1 5 %), если же давление увеличивается до 0 1 Па, то потери энергии на столкновения электронов с атомами газа могут вырасти до 10 - 30 %; при этом камера начинает светиться, а в электронной пушке обычно происходит пробой, приводящий к отключению установки. [30]