Cтраница 2
В процессе столкновения нуклоны остаются нуклонами, но в результате столкновения возникает большое количество тг-мезонов и других частиц. [16]
В процессе столкновения может происходить взаимное опрокидывание электронных спинов. [17]
В процессах столкновения молекулы примесей отбирают большую часть энергии у возбужденных атомов инертного газа, вследствие чего возбужденные атомы инертного газа теряют возможность излучить ионизирующие кванты ультрафиолетового излучения или выбить вторичные электроны при падении на катод. Часто к инертным газам вместо вышеперечисленных примесей добавляют пары органических веществ, которые, как уже упоминалось, поглощают фотоны, сокращая время послесвечения. [18]
Рассмотрим сначала процесс столкновения двух тел не в неподвижной относительно Земли системе координат ( будем называть ее лабораторной, или лаб. [19]
Известны также процессы столкновения, включающие обдирку электронов. В спектрах хлора и брома [1388] обнаружены ионы С1 и Вг, однако неизвестно, представляют ли они собой ионы трехатомных молекул или образуются в процессе столкновения. [20]
Известны также процессы столкновения, в которых может происходить изменение заряда. Эти процессы обсуждаются в разделе, относящемся к отрицательным ионам. [21]
Для иллюстрации процесса столкновения, показанного на рис. 23.8 Учебника, используются две груженые тележки, снабженные буферами с мягкими пружинами, как показано на рис. 51, а. По мере сближения тележек во время взаимодействия сила, действующая между ними, возрастает, в противоположность силе, описанной в Учебнике, которая остается постоянной. [22]
При анализе процессов столкновений с такими ядрами имеются две возможности. Во-первых, можно использовать ранее приведенные формулы, подставляя в них вместо массы бомбардируемой частицы атомный вес А. Это можно делать только в очень небольшом числе случаев, когда ядро после столкновения не возбуждается. Однако длина волны де - Бройля налетающей частицы обычно много меньше размера ядра, и, таким образом, взаимодействие происходит только с небольшой частью ядра. Вторая возможность состоит в допущении, что налетающая частица взаимодействует только с одним нуклоном; при этом можно использовать формулы, полученные для столкновений со свободными протонами. [23]
При анализе процессов столкновений в импульсном приближении удобно преобразовать исходные выражения для дифференциальных сечений так, чтобы они не содержали явно волновых функций конечных состояний, потому что последние в большинстве случаев сложны и не всегда бывают известны. Это достигается путем эффективного суммирования парциальных сечений и интегрирования по переменным падающей частицы и дает целый ряд преимуществ при анализе неупругих процессов. [24]
Для понимания процессов столкновений, приводящих к химической реакции, очень важно иметь информацию о распределении внутренней энергии в продуктах реакции. [25]
Для рассмотрения процессов столкновения либо поляризованных пучков частиц с мишенями, либо пучков частиц с поляризованными мишенями, либо поляризованных пучков частиц с поляризованными мишенями необходимо обобщить формулы для поперечных сечений рассеяния. В общем случае сечение является матрицей в спиновом пространстве, описывающем все альтернативные состояния системы, соответствующие различным ориентациям спинов. Опять-таки мы имеем частный случай более общего метода квантовой механики для рассмотрения столкновений любого типа, в которых возможны различные альтернативные результаты столкновений. [26]
Для рассмотрения процесса бимолекулярного столкновения двух атомов представим себе частицу в положении 5, движущуюся с какой-то скоростью в сторону уменьшения г. Очевидно, что такая частица, пройдя минимум, поднимется по крутому склону на высоту, большую De, и при обратном движении вновь уйдет на горизонтальную часть, соответствующую свободным, не взаимодействующим атомам. Таким образом, при бимолекулярном столкновении образующаяся квазимолекула обладает энергией выше диссоционного предела De и поэтому тут же распадается. Чтобы перейти в устойчивое состояние с энергией, меньшей Д, квазимолекула должна, очевидно, освободиться от части энергии относительного движения своих атомов. [27]
Неупругое рассеяние - процесс столкновения, при котором передается энергия, изменяется внутреннее состояние частиц, образуются новые частицы. [28]
На рис. 83 процесс столкновения изображен в системе координат центра тяжести всей системы. [29]
Рассмотрим теперь этот процесс столкновения в другой системе отсчета, где скорость центра масс частиц велика. [30]