Cтраница 1
Процессы Гей-Люссака и Джоуля-Томсона. [1]
Рассмотрим процесс Гей-Люссака ( глава IV), когда объем второго баллона бесконечно мал. [2]
Это соотношение указывает на пределы изменения энтропии в процессе Гей-Люссака при непрерывном изменении давлений р и рг смешивающихся порций одного и того же газа с заданным общим числом частиц 2N и, как совершенно очевидно, никакого отношения к парадоксу Гиббса не имеет. [3]
Обратим внимание на то, что процесс Джоуля - Томсона так же, как и процесс Гей-Люссака, является необратимым адиабатическим процессом. Рассуждая так же, как и в случае процесса Гей-Люссака, заменим его воображаемым изоэнтальпийным процессом, ведущим из того же начального состояния Р, V, T в то же конечное состояние Р2, 2, Т2, что и реальный процесс Джоуля - Томсона. [4]
Поскольку окислы азота в зоне гей-люссаков находятся в степени окисления ниже, чем N203, повышение концентрации кислорода, ускоряя окисление N0, повышает скорость всех процессов гей-люссака в целом. [5]
Этот вывод, однако, неправилен, поскольку, как показано выше, результат ( 1), подобно ( 3) предыдущей задачи, обусловлен процессом Гей-Люссака ( смешения дьух порций одного и того же газа разной концентрации) и не имеет отношения к uapWKikcy Гиббса. В рассматриваемом случае смеси газов А и В, как и в елучае смсеи двух порций одного и того же газа, отсутствует само физическое основание парадокса Гиббса - особенность неразделимости смеси газов А к В только при их тождественности ( когда параметр различия г 0), поскольку ее нельзя разделить и при сколь угодно малом различии газов А и В. [6]
В адиабатическом процессе dq равно нулю, но в адиабатическом нестатическом процессе TdS не равно нулю. В процессе Гей-Люссака объемная работа равна нулю, но PdV не равно нулю. [7]
Теплоемкость Cv отлична от нуля, и dT равно нулю. Температура идеального газа, совершившего бесконечно малый процесс Гей-Люссака, не должна измениться. [8]
Обратим внимание на то, что процесс Джоуля - Томсона так же, как и процесс Гей-Люссака, является необратимым адиабатическим процессом. Рассуждая так же, как и в случае процесса Гей-Люссака, заменим его воображаемым изоэнтальпийным процессом, ведущим из того же начального состояния Р, V, T в то же конечное состояние Р2, 2, Т2, что и реальный процесс Джоуля - Томсона. [9]
Отсюда, благодаря тому, что Т Т2, приходим к выводу о независимости внутренней энергии от объема. Посмотрим, каким изменением температуры должен на самом деле сопровождаться процесс Гей-Люссака в реальном газе. Заметим прежде всего, что этот процесс является необратимым адиабатическим процессом и, строго говоря, лежит вне рамок развитых до сих пор представлений. В частности, мы не можем утверждать, что в процессе Гей-Люссака энтропия остается постоянной: как мы увидим несколько позже в § 23, при необратимых адиабатических процессах энтропия возрастает. Мы можем, однако, расширить круг решаемых нами задач и включить в него процесс Гей-Люссака с помощью следующего, часто используемого в термодинамике рассуждения. [10]
Отсюда, благодаря тому, что Т Т2, приходим к выводу о независимости внутренней энергии от объема. Посмотрим, каким изменением температуры должен на самом деле сопровождаться процесс Гей-Люссака в реальном газе. Заметим прежде всего, что этот процесс является необратимым адиабатическим процессом и, строго говоря, лежит вне рамок развитых до сих пор представлений. В частности, мы не можем утверждать, что в процессе Гей-Люссака энтропия остается постоянной: как мы увидим несколько позже в § 23, при необратимых адиабатических процессах энтропия возрастает. Мы можем, однако, расширить круг решаемых нами задач и включить в него процесс Гей-Люссака с помощью следующего, часто используемого в термодинамике рассуждения. [11]
Отсюда, благодаря тому, что Т Т2, приходим к выводу о независимости внутренней энергии от объема. Посмотрим, каким изменением температуры должен на самом деле сопровождаться процесс Гей-Люссака в реальном газе. Заметим прежде всего, что этот процесс является необратимым адиабатическим процессом и, строго говоря, лежит вне рамок развитых до сих пор представлений. В частности, мы не можем утверждать, что в процессе Гей-Люссака энтропия остается постоянной: как мы увидим несколько позже в § 23, при необратимых адиабатических процессах энтропия возрастает. Мы можем, однако, расширить круг решаемых нами задач и включить в него процесс Гей-Люссака с помощью следующего, часто используемого в термодинамике рассуждения. [12]