Cтраница 1
Процесс движения частиц в двухфазном потоке теоретически и экспериментально мало изучен из-за его сложности. Строгой методики расчета воздушных сепараторов различных типов не имеется. Поэтому после выбора принципиальной схемы сепаратора определять типоразмер и разрабатывать конструкцию следует на основании имеющихся экспериментальных данных и опыта эксплуатации сепараторов сходных конструкций, а расчет параметров - по приближенным теоретическим формулам, вводя поправочные коэффициенты, которые могут быть получены в результате испытаний модели опытного образца сепаратора. [1]
В процессе движения частицы могут сталкиваться. [2]
В процессе движения округлых частиц породы в градиентном слое потока они оказываются под воздействием силы, стремящейся переместить частицу из зоны с высокими градиентами в зону с малыми градиентами, т.е. центральную часть потока. Следовательно, при определенных условиях может установиться равновесие и частица будет двигаться на некотором удалении от стенки скважины, не приближаясь к ней. [3]
Однако, в процессе движения частицы по круговой орбите в фазовом пространстве волновая функция C0h ( x t) описывает сложную траекторию в комплексном пространстве. Примеры этого поведения в отдельные моменты времени показаны на вставках в нижней части рисунка. В момент времени t О действительная гаус-совская волновая функция имеет центр в точке х л / 2 OLJH Зл / 2 JH. Когда волновой пакет распространяется вниз по потенциальной стенке, трансформируя потенциальную энергию в кинетическую, гауссовская огибающая функции i / JCOh ( x t) наклоняется в отрицательную сторону мнимой оси. При подъеме на противоположную стенку скрученная волновая функция начинает раскручиваться, но продолжает наклоняться за счет фазы - гШ / 2, обусловленной вкладом энергии нулевых колебаний осциллятора. В момент времени t Т / 2, равный половине периода колебаний, когда частица останавливается в левой точке поворота х - л / 2 OLJH, волновая функция вновь становится гауссовой, однако, теперь чисто мнимой. Центральный максимум направлен под углом - Зтг / 4 в комплексной плоскости. Заметим, однако, что как следствие положительности импульса спиральность штопора меняет знак. После одного полного оборота, то есть при t Т, скрученная нитка восстанавливается и превращается опять в чисто гауссовскую огибающую, однако теперь только с отрицательными значениями. Таким образом, после одного периода t Т движения волновая функция когерентного состояния, то есть амплитуда вероятности в координатном представлении фыъ ( х, ) не возвращается к исходной форме, а приобретает за счет энергии нулевых колебаний гармонического осциллятора динамическую фазу - тт. Таким образом, из рис. 4.9 видно, как действительная и мнимая части волновой функции зависят от координаты. С этой точки зрения волновая функция представляет собой линию, которая закручивается в трехмерном пространстве, определяемом координатой и действительной и мнимой частями волновой функции. [4]
Сцепление упрочнения в процессе движения частиц проявляться не может, наоборот, движение частиц может начаться лишь после устранения влияния сцепления упрочнения. Таким образом, несущая способность грунтов основания при длительном обжатии их нагрузкой повышается, вероятно, вследствие увеличения лишь первичного сцепления. Однако сцепление между глинистыми частицами осуществляется не только в результате взаимодействия между ними при непосредственном контакте в точках со слабыми или нулевыми гидратациями, но и под влиянием сил взаимодействия между поверхностью частиц: катионами диффузных слоев и анионами почвенного раствора. Не исключено также участие в возникновении сцепления ориентированных диполей воды, водородные концы которых могут создавать так называемые водородные связи. [5]
Кроме того, в процессе движения частицы все время то делятся, то сливаются. Так что частица - понятие, в значительной мере условное. [6]
Видно, что в процессе движения частицы могут ускоряться или замедляться вследствие соударения и перемены направления движения. Из опытов следует, что твердые частицы могут пересекать каналы решеток, осевой зазор между ними или совершать многократные соударения, например с входными кромками или с вогнутой частью рабочих лопаток. [7]
Жаль, что я не могу показать вам процесс движения частиц, но тому, кто интересуется, можно показать фотографии этого процесса. [8]
Однако метод регистрации траекторий через микроскоп не может быть использован для исследования процесса движения частиц аэрозоля в аппаратах электронно-ионной технологии, так как скорость движения частиц в этих аппаратах обычно превышает 1 м / сек. Если даже линейный размер поля зрения микроскопа составляет 5 мм, время регистрации траектории при указанной скорости не превышает 0 005 сек, что явно недостаточно, так как за столь малый промежуток времени не слишком мелкие частицы из-за инерционности не успевают приобрести установившуюся скорость движения. [9]
Найденное выражение свидетельствует о том, что фаза з не остается неизменной в процессе движения частиц, хотя значение ф может быть постоянным. Так как величина dtyldz пропорциональна току пучка, естественно называть ее скольжением по фазе, обусловленным токовой нагрузкой. Это скольжение отличается от скольжения динамического происхождения, связанного с возможным несовпадением скорости волны и скорости частиц. В рассматриваемом здесь случае динамическое скольжение отсутствует, так как электроны считаются релятивистскими и не изменяющими своей скорости при взаимодействии с волной. [10]
В классической теории состояния с отрицательной энергией можно вообще не рассматривать, поскольку в процессе движения частицы ее энергия может изменяться только непрерывным образом. Переходы электронов из состояний с положительной энергией в состояние с отрицательной энергией, разделенные барьером 2тоС2, являются невозможными. Поэтому, отбросив в классической теории состояния с отрицательной энергией, мы можем их в дальнейшем вообще не вводить. [11]
При выводе уравнения Шредингера в качестве исходных были использованы дифференциальное уравнение, выражающее волнообразное распространение функции ф (11.35), и уравнение де Бройля (11.54), что позволило синтезировать процессы движения частицы и волны ( см. [37], стр. [12]
Поскольку точное решение в общем виде дифференциальных уравнений движения твердой частицы и особенно газодисперсной среды в турбулентном потоке в настоящее время невозможно даже численными методами, при расчетном исследовании были приняты допущения о шарообразности частицы, а также отсутствии влияния на процесс движения частиц турбулентных пульсаций потока, нестационарности относительного движения частицы и силы противодавления. [13]
Рассматривая кинетику перехода выбуренной породы в систему, следует сказать, что твердая фаза буровых растворов образуется в ос новном за счет тонкоизмельченных фракций разбуриваемых горных пород, получаемых в процессе механического воздействия долота на забой скважины, и физико-механических факторов, способствующих дополнительному диспергированию в процессе движения частиц по циркуляционной системе. Однако не вся выбуренная порода переходит в буровой раствор, часть ее выпадает в осадок в желобной системе, емкостях, отстойниках. При бурении скважин долотами малого диаметра, особенно в геологоразведочном бурении, или колонковыми снарядами возникают трудности в приготовлении естественных буровых растворов, вызванные небольшим объемом выбуренной породы, например при сплошном отборе керна, что также препятствует переходу выбуренной породы в систему. [14]
Наиболее ощутимо действие этого эффекта, когда частицы имеют размер менее 1 5 мкм и высок градиент температуры, что имеет место именно в нашем случае. В процессе движения частиц в поле ИК-излучения реален и процесс диффузиофореза, возникающий при испарении части вещества с поверхности частицы. Возникает градиент концентрации пара и связанный с ним градиент давления. [15]