Cтраница 2
Согласно кривым рис. 8, небольшое приложенное магнитное поле оказывает значительно большее воздействие на величину затухания для феррита с небольшим отношением остаточной индукции к индукции насыщения. Как видно из этих кривых, отношение обратного затухания к прямому значительно увеличивается при наличии небольшого приложенного поля. При напряженности поля 35 эрст отношение обратного затухания к прямому достигает величины 100: 1, которая может считаться необычайно большой, учитывая, что не принималось особых мер, ставящих своей целью получение оптимального вентиля. При увеличении напряженности приложенного поля максимум характеристики обратного затухания перемещается в направлении более высоких частот, что находится в полном соответствии с приведенным выше уравнением для вычисления частоты ферромагнитного резонанса. [16]
При очень низких плотностях, когда даже плазменная электронная частота о о ( 4тге2по / / тг) 1 / 2 меньше О, резонанс между волнами и ионами осуществляться не может и кинетические неустойчивости в ионно-горячей плазме должны, вообще говоря, отсутствовать. Если продолжать увеличивать плотность, то резонанс наиболее эффективно будет осуществляться на косых ленгмюровских волнах со; kzuj / k, где kz - продольная составляющая волнового числа. При этом влиянием магнитного поля на движение ионов можно полностью пренебречь, колебания становятся квазинейтральными и принимают форму электронного звука - электроны совершают инерционные колебания вдоль магнитного поля, а ионы, подтягиваясь поперек магнитного поля, создают возмущения давления и за счет инверсной заселенности раскачивают волны на обратном затухании Ландау. Конусная неустойчивость развивается на сильно вытянутых вдоль магнитного поля возмущениях, поэтому она очень чувствительна к продольным размерам плазменного сгустка. [17]
Хотя фазовая ошибка на выходе каждого из балансных смесителей будет составлять только половину дифференциального фазового сдвига между двумя изоляторами, используемыми в данном смесителе ( для малых дифференциальных фазовых сдвигов, меньших 10), она может стать значительной, если дисперсионные характеристики изоляторов существенно отличаются друг от друга. При использовании электрически идентичных изоляторов можно получить высокую степень точности данного поляриметра. Изолятор с обратным затуханием 20 дб и входным к.с.в.н. 1 1 обеспечивает отношение полезного сигнала к сигналу, вызванному перекрестной связью, более 40 дб. При этих условиях фазовые и амплитудные ошибки вследствие отражений от кристаллов становятся пренебрежимо малыми. [18]
Согласно кривым рис. 8, небольшое приложенное магнитное поле оказывает значительно большее воздействие на величину затухания для феррита с небольшим отношением остаточной индукции к индукции насыщения. Как видно из этих кривых, отношение обратного затухания к прямому значительно увеличивается при наличии небольшого приложенного поля. При напряженности поля 35 эрст отношение обратного затухания к прямому достигает величины 100: 1, которая может считаться необычайно большой, учитывая, что не принималось особых мер, ставящих своей целью получение оптимального вентиля. При увеличении напряженности приложенного поля максимум характеристики обратного затухания перемещается в направлении более высоких частот, что находится в полном соответствии с приведенным выше уравнением для вычисления частоты ферромагнитного резонанса. [19]
Принцип работы вентиля третьего типа основан на использовании явления ферромагнитного резонанса для создания достаточно больших потерь в обратном направлении. Этот вентиль состоит из тонкой ферритовой пластины, помещенной в плоскости Е в прямоугольном волноводе на расстоянии, приблизительно равном четверти ширины волновода, от узкой стенки. Пластинка намагничивается поперечным магнитным полем. Для устройства рассматриваемого типа имеют место ограничения ширины полосы как в отношении обратного затухания, так и в отношении вносимых потерь. Ограниченная ширина полосы, в которой обеспечивается требуемая величина затухания ( в обратном направлении), обусловлена тем, что условия ферромагнитного резонанса для феррита не могут обеспечиваться в очень широкой полосе частот. Простым решением этой задачи является использование материалов с тупым ферромагнитным резонансом или применение неоднородных статических магнитных полей. [20]
На рис. 2 показан вентиль, состоящий из пластины никелевого феррита, имеющей толщину 3 мм, высоту 9 мм и длину 38 75 мм, включая суживающуюся согласующую часть. Ферритовая пластина смещена относительно стенки волновода на 0 75 мм с помощью прокладки из слоистой стеклоткани. Толщина 3 мм выбрана как некоторая компромиссная величина с учетом увеличения прямого затухания с увеличением толщины пластины и уменьшения ширины полосы при уменьшении толщины пластины. Пластина с поглощающим покрытием, нанесенным на стеклоткань, имеет сопротивление 50 ом / см2 и высоту 3 37 мм. Обратное затухание, отнесенное к единице длины, при использовании поглощающего покрытия с сопротивлением 100 ом / см2 имеет меньшую величину при условии незначительного уменьшения прямого затухания. Магнит имеет длину 38 75 мм, полюсные наконечники шириной 5 мм и создает напряженность поля около 1 000 гс в зазоре шириной 12 5 мм. [21]