Любой реальный процесс

Cтраница 3

Удобство такой идеализации заключается в том, что при ( рассмотрении многих вопросов теории импульсного преобразования можно пользоваться хорошо разработанной теорией стационарных случайных процессов. Любые реальные процессы имеют конечную протяженность во времени, поэтому свойство эргодичности для таких процессов нарушается и определение характеристик процесса по одной реализации - становится неточным. [31]

Аналогичный результат мы получили бы для любых реальных процессов, происходящих с теплообменом или без теплообмена. Любой реальный процесс всегда направлен так, что вероятность состояния, а значит, и энтропия возрастают. [32]

Обратимый процесс является процессом идеализированным. Любой реальный процесс в той или иной степени необратим, в зависимости от того, сколь далеки промежуточные состояния процесса от равновесных. [33]

Процессом в термодинамике называется переход системы из одного состояния в другое. Протекание любого реального процесса связано с переходом системы в неравновесные состояния. Рассмотрим, например, газ, находящийся в цилиндрическом сосуде, закрытом поршнем. Такое состояние неравновесно, так как оно, очевидно, не может сохраняться в течение длительного времени. Постепенно давление в сосуде выравнивается и газ приходит в равновесное состояние. [37]

Приведенная инверсионная кривая. [38]

Интегральный эффект Джоуля - Томсона. При любом реальном процессе всегда больше интересуются конечными изменениями, чем диференциальными, а поэтому непосредственный интерес представляет интегральный эффект. При этом возникает задача следующего характера: дается определенное вещество в некотором исходном состоянии при повышенном давлении; требуется найти его состояние в результате адиабатного расширения до более низкого давления. Это очень просто решается с помощью термодинамической диаграммы ( 52), что может быть иллюстрировано следующими двумя примерами. [39]

Схема потоков энергии процесса компримирования и охлаждения газа. [40]

Расчеты энтропии системы необходимы при определении ее энтальпии и основаны на втором законе термодинамики. Энтропия Sp любого реального процесса всегда должна быть больше нуля. Если бы Sp была равна нулю, то это означало бы, что процесс совершается без трения. Такие процессы называются обратимыми. В расчетах обычно принимают, что в механизмах, совершающих работу ( насосах, компрессорах, турбинах), процессы являются адиабатическими и обратимыми. [41]

Выполнение условия Адамара для линейно упругих тел свидетельствует также о наличии вещественных значений скоростей распространения волн сдвига и сжатия-растяжения в данной среде [163], следовательно, постановка динамических задач при деформировании на стадии разупрочнения в противном случае некорректна и лишена физического смысла. Если учесть, что любой реальный процесс осуществляется с некоторой, пусть малой, но конечной скоростью, не затрагивать структуры материала и условий проведения опытов, то в силу указанного противоречия модель однородной разупрочняющейся среды, строго говоря, не является допустимой. [42]

Классическая термодинамика позволяет проводить расчеты для систем, находящихся в равновесном состоянии и для равновесно протекающих процессов. Последнее определяется тем, что любой реальный процесс можно свести к квазиравновесному, когда его состояние однозначно определяется соответствующими параметрами. Состояние системы в двух разных точках будет одним и тем же независимо от того, каким путем был осуществлен переход между ними - обратимо или необратимо. [43]

Важнейшая сущность второго начала-термодинамики предварительно может быть представлена в такой форме: для любого реального процесса невозможно найти способ возвращения каждой системы, участвующей в процессе, в ее первоначальное состояние. Следовательно, в этом смысле любой реальный процесс в термодинамике считается необратимым. [44]

Страницы: 1 2 3 4