Cтраница 2
Однако можно показать, что, заменяя действительный процесс истечения О-1 ( фиг. [16]
Так как реальные тела обладают вязкостью, а внутренняя поверхность сопл не является абсолютно гладкой, все действительные процессы истечения сопровождаются трением рабочего тела о стенки канала и трением частиц рабочего тела между собой. Следовательно, действительные процессы истечения являются необратимыми, сопровождаются увеличением энтропии, уменьшением располагаемой работы и скорости истечения. [17]
Само собой разумеется, что площади сечения насадки Ат - т и Лтах при заданном массовом расходе определяют по действительной скорости и параметрам в действительном процессе истечения. Вследствие перехода работы трения в энтальпию изменяются не только параметры в выходном сечении, но и критические параметры ( в узком сечении), а следовательно, и критическая скорость. [18]
Так как реальные тела обладают вязкостью, а внутренняя поверхность сопл не является абсолютно гладкой, все действительные процессы истечения сопровождаются трением рабочего тела о стенки канала и трением частиц рабочего тела между собой. Следовательно, действительные процессы истечения являются необратимыми, сопровождаются увеличением энтропии, уменьшением располагаемой работы и скорости истечения. [19]
Часть кинетической энергии в результате трения превращается в теплоту, которая при отсутствии теплообмена повышает энтальпию и энтропию рабочего тела, вытекающего из сопла. Поэтому состояние газа или пара в конце действительного процесса истечения в диаграмме is изображается точкой, всегда расположенной правее точки, характеризующей конечное состояние рабочего тела в идеальном процессе истечения. [20]
По заданному значению ф, а следовательно, по известному значению коэффициента по формуле (15.30) определяется значение At. Откладывая Ai по теоретической адиабате вверх от точки b и снося полученную точку на изобару р2, легко находят конечную точку действительного процесса истечения. [21]
Газодинамические функции, пользование которыми значительно ускоряет и упрощает расчеты, широко вошли в расчетную практику. Однако в литературе рассматривается обычно их применение для расчетов изоэнтропийных процессов. В данной статье рекомендуется простой способ использования табличных данных газодинамических функций, рассчитанных для процесса S const, для расчета действительного процесса истечения газа. [22]
Кривая а-с является таким обратимым процессом, в котором рабочее тело проходит через те же состояния, что и в действительном процессе адиабатного истечения. Понятно, что кривая а-с будет расположена над обратимой адиабатой в связи с выделением теплоты трения, равной / тр. Поэтому при одном и том же противодавлении р удельный объем v в действительном процессе истечения будет больше, чем удельный - s объем уад в случае истечения без трения. [23]