Действительный процесс - расширение
Cтраница 2
В первой ступени действительный процесс расширения при отсутствии охлаждения изображается линией / - аг. Потери в первой ступени определяются площадью а-а - А-В. Расширение газа во второй ступени начинается в точке аг. Тепло, определяемое площадью а-аг - А-В, в неохлаждаемой турбине используется в последующей ступени. В охлаждаемой турбине действительный процесс заканчивается в точке а3, определяющей параметры газа на выходе из последней ступени. В некоторых редких случаях возможна регенерация и часть тепла, определяемого площадью а3 - а2 - 1-ах - 2 - Е - D - а3, может быть возвращено в камеру сгорания. Тепловой перепад, соответствующий площади а2 - / - аг-2 - as является потерей. [16]
В многоступенчатой паровой турбине действительный процесс расширения пара происходит не по основной адиабате, а по некоторой ломаной линии. [17]
Линия 0 - 1 соответствует действительному процессу расширения в направляющем аппарате, линия 1 - 2-в рабочем колесе. Отрезок - У соответствует изоэнтропийному теплоперепаду в направляющем аппарате, отрезок / - 2t - в рабочем колесе, отрезок 0 - Kt - в турбодетандере. [18]
Политропные процессы обычно используются для аппроксимации действительных процессов расширения и сжатия в газовых двигателях. Как правило, политропные процессы изучаются применительно к идеальному газу при допущении постоянства теплосмкостей. [19]
Политропные процессы обычно используются для аппроксимации действительных процессов расширения и сжатия в газовых двигателях. [20]
В основе определения параметров состояния в действительных процессах расширения лежит замена их изоэнтропийными процессами в сочетании с процессами дросселирования. [21]
В отличие от теоретического цикла, в котором процесс расширения происходит адиабатически, действительный процесс расширения сопровождается интенсивным теплообменом между газами, с одной стороны, и стенками цилиндра и камеры сгорания и днищем поршня - с другой, а также некоторой утечкой газа через неплотности. Кроме того, происходит подвод теплоты к газам в результате догорания топлива и восстановления некоторого количества продуктов диссоциации, а также уменьшение теплоемкости газов вследствие снижения их температуры при расширении. [22]
 |
К задаче 11 - 22. [23] |
С очень малой погрешностью можно считать, что пересечение изобары / 7кр теор с пунктирной кривой действительного процесса расширения дает точку 4, соответствующую состоянию газа в минимальном сечении сопла. [24]
Этот показатель лишь весьма грубая характеристика процесса расширения, так как процесс рут23 - C0nst не отражает существенных качественных особенностей действительного процесса расширения. [25]
Этот показатель является лишь весьма грубой характеристикой процесса расширения, так как процесс pV1 2 - 3 const не отражает существенных качественных особенностей действительного процесса расширения. [26]
Пунктирная линия 3 - 4, изображающая теоретический процесс с постоянным показателем политропы т, проходит через точки 3 и 4 так же, как и линия, изображающая действительный процесс расширения с переменным показателем политропы. [27]
Если на / s - диаграмме потерю в соплах отложить вверх по адиабате и спроектировать на изобару конечного давления р2, а далее полученную точку соединить кривой с начальной точкой процесса, то получим политропу, характеризующую действительный процесс расширения пара в соплах. [28]
Теплопадение газа ( Д ( д) снято по внешним параметрам, а адиабатный теплоперепад ( Дг ад) взят на всем интервале давлений. Отклонение действительного процесса расширения от идеального адиабатного происходит вследствие притока тепла к газу в цилиндре из окружающей среды в результате конвективного теплообмена и теплопроводности, тепла от трения поршневого уплотнения, а также от аэродинамических потерь в клапанном распределении, конечного сжатия и утечек газа. [29]
Теплопадение газа ( Дг д) снято по внешним параметрам, а адиабатный теплоперепад ( Дг ад) взят на всем интервале давлений. Отклонение действительного процесса расширения от идеального адиабатного происходит вследствие притока тепла к газу в ци-линдре из окружающей среды в результате конвективного теплообмена и теплопроводности, тепла от трения поршневого уплотнения, а также от аэродинамических потерь в клапанном распределении, конечного сжатия и утечек газа. [30]
Страницы: 1 2 3