Cтраница 2
Были исследованы ИК-спектры катализаторов до и после адсорбции пиридина. На рис. 1 и 2 приведены полученные спектры. Спектры, показанные на рис. 1, в, были сняты по двухлучевой схеме ( компенсация фона осуществлялась катализатором, не обработанным парами пиридина); спектры, показанные на рис. 1, а, и 2, получены по однолучевой методике с введением компенсирующей сетки в пучок сравнений. Спектры расположены в порядке возрастания температуры прокаливания. В спектре катализатора, полученного прокаливанием при 800 С, не обнаружено хорошо различимых линий вследствие небольшой поверхности этого образца. [16]
Были исследованы ИК-спектры катализаторов до и после адсорбции пиридина. На рис. 1 и 2 приведены полученные спектры. Спектры, показанные на рис. 1, в, были сняты по двухлучевой схеме ( компенсация фона осуществлялась катализатором, не обработанным парами пиридина); спектры, показанные на рис. 1, а, и 2, получены по однолучевой методике с введением компенсирующей сетки в пучок сравнений. Спектры расположены в порядке возрастания температуры прокаливания. В спектре катализатора, полученного прокаливанием при 800 С, не обнаружено хорошо различимых линий вследствие небольшой поверхности этого образца. [17]
Сравнение МКЭ с МКР показывает преимущества МКЭ, состоящие в простоте расчета распределения поля в телах, составленных из нескольких материалов с различными свойствами. Сложная криволинейная область сравнительно просто аппроксимируется с помощью прямолинейных элементов или описывается более точно криволинейными элементами. Не представляет труда изменение шага сетки элементов в областях с повышенными градиентами. Принципиальным недостатком МКЭ, как и МКР, представляется необходимость введения сетки и проведения расчетов во всей области. [18]
Ускоряющий ионы потенциал был меньше, так как они производились в области между электродами. Истинная величина ускоряющего потенциала была получена из расстояния между осью, проходящей через диафрагмы D, и электродом Ez, в предположении линейного падения потенциала между электродами. Это - наиболее слабое место во всей процедуре, поэтому задавалась широкая полоса при определении отклонения в расчете, что ускоряющий потенциал мог отличаться на 10 % от того, который дается геометрической длиной пути ионов между электродами, и соответствовал падению потенциала в 90 в. Преимущество ионизации светом по сравнению с другими частицами состоит в том, что место образования ионов может быть точно локализовано. Измерение распределения ионов по скорости не было сделано, так как введение сеток на их пути должно значительно уменьшать ток. Для некоторых целей дополнительные диафрагмы между Е2 и В были вырезаны. В результате этого ионный пучок был слабо коллимирован, но выигрыш в интенсивности был значительным. [19]
В этой задаче производные dxldt и dzldt не могут меняться так свободно, как в задаче о брахистохроне. Хотя в принципе допустимо большее число возможных направлений из каждого узлового состояния, на практике с точки зрения проведения расчетов это сильно усложнило бы выкладки. В задаче о периодической реакции для оптимизации пришлось отыскивать давление, при котором изменение состава при переходе из одного узла сетки в соседние по каждому из двух выбранных направлений осуществляется за минимальное время. Оптимизация, таким образом, проводится, с одной стороны, по давлению и, с другой стороны, по наклону траекторий. Наибольшее различие между обсуждаемыми здесь непрерывным и дискретным методами состоит в введении сетки с двумя фиксированными углами наклона. [20]