Адиабатный процесс - сжатие
Cтраница 3
Величина работы для этого процесса легко определяется по диаграмме 7 - 5, как это показано в гл. АВ показан такой адиабатный процесс сжатия. [31]
Компрессор может одновременно давать сжатый газ и обеспечивать нагревание тел, что обусловливает наибольшую эффективность его работы. Поясним это на примере адиабатного процесса сжатия. Работу компрессора в этом процессе можно рассматривать как сумму работ изотермического сжатия ( линия 1 - 2) и цикла 2 - 1 - 2 - 2 теплового насоса ( рис. 12, а); при этом источником низкой температуры является тепло, отводимое в изотермическом сжатии, а нагреваемый источник меняет температуру в пределах начальной и конечной температур адиабатного сжатия. В идеальном случае процессы сжатия компрессора 1 - 2 и подвода тепла 2 - / в цикле теплового насоса взаимно исключают друг друга. В результате получается сжатый газ при наименьшей затрате работы А1Ки и количество тепла qcp ( T2 - 1) с затратой работы эквивалентной площади / - 2 - 2 - /, как это имеет место в динамическом отоплении. [32]
Учитывая это при уточненных расчетах быстродействующих жидкостных пружин, следует исходить не из изотермного, а из политропного процесса, при котором развивающееся при сжатии жидкости тепло частично расходуется на повышение ее температуры. Предельным, с этой точки зрения, является адиабатный процесс сжатия, при котором все тепло, соответствующее энергии сжатия жидкости, расходуется на повышение ее температуры. Расчеты показывают, что при сжатии по этому предельному процессу минеральной жидкости от нулевого давления до 3500 кГ / см. повышение температуры примерно равно 35 С. [33]
На рис. 117, б адиабатный процесс изображен вертикальной линией АС. Тогда, подставив в формулу ( IX-8) их величины, получим полную работу при адиабатном процессе сжатия. [34]
На рис. 9 - 17 в Т, s - диаграмме показан идеальный цикл установки с МГД-генератором. Верхняя ступень цикла представляет собой идеальный цикл газовой части установки, в которой / - 2 - адиабатный процесс сжатия в компрессоре, 2 - 3-изобарное нагревание газов, что соответствует горению топлива в камере сгорания, 3 - 4 - адиабатное расширение газа в разгонном сопле, 4 - / т - изобарное охлаждение газов, уходящих из МГД-генератора, в парогенераторе. [35]
 |
Схема ( а, цикл ( б и процесс в турбинах ( в ПТУ на насыщенном паре с промежуточной сепарацией пара. [36] |
Сухой насыщенный пар адиабат-но расширяется в ТНД ( процесс 3 - 43), а вода подается в ПГ. После ТНД пар конденсируется в конденсаторе К, а питательный насос ПН поднимает давление конденсата до первоначального, равного рь Адиабатный процесс сжатия воды в насосе вследствие его малости на рис. 10.17 6 не показан. [37]
 |
Цикл Карно и циклы газовых двигателей. [38] |
Указанные недостатки цикла Карно в значительной мере устраняются при замене в нем изотермных процессов изо-хорными или изобарными. Поэтому в двигателях внутреннего сгорания стремятся осуществлять изменения рабочего тела не по циклу Карно, а по циклам, состоящим из адиабатных процессов сжатия и расширения и процессов, Изо-хорных и изобарных. [39]
Прямой цикл Карно состоит из гетырех процессов ( фиг. Кри - ая А-В изображает изотермический процесс расширения газа при тостоянной температуре 7; кривая 3 - С изображает адиабатный процесс расширения газа при отсутствии теплообмена с внешней сре - 50Й; кривая C-D изображает изотермический процесс сжатия газа при постоянной температуре Tz; фивая D-A изображает адиабатный процесс сжатия газа при отсутствии теплообмена с окружающей средой. В про-лессах А-В и В-С газ, расширяясь, совершает внешнюю работу, 1 в процессах C-D и D-A газ сжимается и на его сжатие затрагивается внешняя работа. Применив уравнение первого закона термодинамики ко всему циклу, получим Qt - Q2A ( L. Следовательно, в прямом цикле Карно подведенная теплота Qi частично расходуется на совершение полезной работы, равной численно площади A-B-C-D-A ( фиг. КПД дикла Карно принципиально не может быть равным единице. [40]
Отсюда следует, что отвод тепла в холодильном цикле с минимальной работой должен происходить при постоянной низшей температуре окружающей среды данного географического пункта в момент совершения указанного процесса. Таким образом, обратимый ( обобщенный) холодильный цикл состоит из следующих процессов: любого процесса подвода тепла, изотермического отвода тепла и двух адиабатных процессов сжатия и расширения или внутреннего теплообмена без возрастания энтропии и подвода и отвода тепла извне. [41]
Пусть в первом положении поршня начальные параметры рабочего тела будут pt, Vi, а температура Т 4 равна температуре теплоотдатчика. Если в этот момент цилиндр будет абсолютно теплопроводным и если его привести в соприкосновение с теп-лоотдатчиком бесконечно большой энергоемкости, сообщив рабочему телу теплоту qi по изотерме 1 - 2, то газ расширится до точки 2 и совершит работу. От точки 2 цилиндр должен быть абсолютно нетеплопроводным. Параметры точки 3 - Рз, v3, Т 2 - От точки 3 делаем цилиндр абсолютно теплопроводным. Сжимая рабочее тело по изотерме 3 - 4, одновременно отводим теплоту 72 в теплоприемник. Отточки 4 в абсолютно нетеплопроводном цилиндре адиабатным процессом сжатия 4 - 1 рабочее тело возвращается в первоначальное состояние. [42]
Страницы: 1 2 3