Cтраница 1
Однофотонные процессы рассматриваются в первом приближении метода возмущений. При этом надо сделать несколько замечаний относительно входящей в (10.2.13) функции G. Во-первых, в рассматриваемом случае непрерывному спектру принадлежит не конечное, а начальное состояние системы. Соотношение (6.1.15) может быть здесь использовано, но при условии, что G есть плотность не конечных, а начальных состояний системы. Во-вторых, задание векторов е и k означает, что речь идет о поглощении поляризованного и направленного излучения. [1]
Исследуем однофотонные процессы, происходящие в системе электрон - поле. [2]
Рассмотрение вероятности однофотонного процесса с испусканием - фотона выполняется аналогичным образом. [3]
В дипольном приближении вероятности однофотонных процессов определяются матричными элементами электрического дипольного момента электрона. [4]
Принцип метода можно проиллюстрировать на примере однофотонного процесса, в котором участвуют только один атомный переход и одна мода; при этом также применяется дипольное приближение. [5]
Эти правила существенно отличаются от таковых для однофотонных процессов поглощения и испускания. [6]
Это отвечает дипольному приближению, уже применявшемуся при рассмотрении однофотонных процессов. [7]
Обнаружение многофотонных ( нелинейных) процессов привело к со-временному взгляду на однофотонные процессы, на результат реали-предельного случая, когда взаимодействие происходит малой интенсивности света. [8]
Прежде чем обратиться к многофотонным процессам, представляется целесообразным с методической точки зрения сначала изучить явление на однофотонных процессах. В среде с потерями изменение когерентного состояния падающего света может произойти уже при однофотонных процессах, тогда как в непоглощающих веществах распределение фотонов по состояниям с фиксированным числом частиц остается неизменным; сказанное справедливо, если в среде можно пренебречь многофотонными процессами, в особенности некогерентным рассеянием. [9]
Однако мы можем вывести это выражение очень просто, предполагая, что в отношении отклика материала на поле двухфотонный процесс может считаться эквивалентным однофотонному процессу. [10]
Как было рассмотрено выше, в случае взаимодействия поля излучения с нерелятивистской атомной системой характерные времена, отвечающие двухфотонному переходу, велики по сравнению с временами однофотонных процессов. При этом малым параметром, обеспечивающим такое соотношение, является отношение возмущения - DE к характерной энергии перехода. [11]
Подстановка параметров в формулу дает при / 107 Вт-см - 2 значение Pr - / - ( l - f - 1 5) 109 с 1, что на несколько порядков величины меньше вероятности однофотонного процесса. [12]
У - 1 Ща ( Еь - Еа) / Ь - частота перехода, положительная, если энергия конечного состояния b частицы больше энергии начального состояния а, и отрицательная в других случаях. При однофотонном процессе, в котором сохраняется энергия системы частица - f - фотон, если энергия фотона равна ficoa, мы имеем. [13]
J - l - 5 j - В предельных случаях TL Т и TL Т уравнение ( 3.22 - 2) может быть снова сравнительно легко решено, и могут быть вычислены результирующие изменения населенностей и преобразования формы импульса. Характерное отличие от однофотонного процесса заключается в том, что области импульса с высокими интенсивностями участвуют во взаимодействии с большим весом. [14]
Выражение в уравнении ( 3.32 - 2а) представляет собой изменение поля излучения в результате вынужденных процессов, а именно поглощения и вынужденного излучения; все амплитуды р умножаются на один и тот же множитель, что означает только преобразование р-пространства при фиксированной форме - функции. Поэтому можно сказать, что при вынужденных однофотонных процессах когерентные свойства в основном сохраняются. Функция неког представляет некогерентное поле излучения со средним числом фотонов N (), создаваемое некогерентным испусканием. Эта компонента поля может играть роль тольдо при условии, что равновесная населенность у2 отлична от нуля. [15]