Макроскопический процесс

Cтраница 2

К выводу общего уравнения массоэнергопере-носа. [16]

При описании многих макроскопических процессов переноса ( например, теплопроводности или диффузионного переноса массы) используются линейные градиентные законы, которые по существу представляют собой формализацию предположения о том, что в первом приближении величина потока переноса пропорциональна градиенту потенциала переноса. Примерами таких линейных соотношений являются законы Фурье и Фика. [17]

Указанные допущения позволяют описывать макроскопические процессы в гетерогенной смеси в рамках представлений сплошной среды с помощью совокупности нескольких взаимопроникающих и взаимодействующих континуумов, заполняющих один и тот же объем. Однако число образующих кластер частиц в нефтяной системе, а также размеры меняются в широких пределах, что необходимо требует как конкретизации параметров состояния системы или процесса, так и определения элементной базы ( частиц) кластера и его размеров. Ввиду этого представление нефтяной системы как дисперсной системы не может быть общим и должно быть уточнено применительно к конкретной системе и состоянию. [18]

В мертвой природе такие макроскопические процессы неизвестны, но нельзя поручиться, что мы не встретимся с ними IB явлениях жизни. Результат анализа, проведенного в этой работе, заставляет считаться с такой возможностью. [19]

Второе допущение позволяет описывать макроскопические процессы в гетерогенной смеси ( распространение в них волн, течение смесей в каналах, обтекание смесями тел, деформацию пористого тела, поликристаллического или композитного образца) методами механики сплошной среды с помощью осредненных или макроскопических параметров. [20]

Механические микро - и макроскопические процессы в неоднородных материалах достаточно подробно изучались в рамках детерминированных и статистических моделей механики композитов. Преимущество статистических моделей состоит в том, что они естественным образом учитывают такой важный фактор реальной структуры композитов, как случайность взаимного расположения элементов и статистический разброс их свойств. Однако в статистической механике композитов до сих пор остается открытым вопрос о более полном, по сравнению с одноточечными приближениями, учете многочастичного взаимодействия компонентов. Поэтому в подавляющем большинстве работ в этом направлении анализ напряженно-деформированного состояния композитов ограничивается вычислением осредненных по компонентам полей деформирования. Вычисление и других статистических характеристик полей деформирования для случаев неизотропного и комбинированного нагружения, а также построение решений нелинейных краевых задач для процессов накопления пластических деформаций и повреждений в компонентах композитов с учетом неоднородности полей деформирования приобретает особо важное значение в задачах прогнозирования прочностных свойств. [21]

Термодинамика есть феноменологическая теория макроскопических процессов, сопровождающихся превращениями энергии; по своему содержанию и методам она относится к макроскопической физике и составляет один из важнейших разделов последней. [22]

Известно, что для макроскопических процессов переноса, протекающих независимо, при определенных условиях ( для не очень больших градиентов, разд. [23]

Вскрыть специфику и общие закономерности макроскопических процессов, ограничиваясь чисто механическими ниями, оказывается невозможным. [24]

Столь же быстро могут происходить и макроскопические процессы, вызванные перемещением дырок и электронов, например, изменение заряда поверхности или подача и отвод носителей тока, требующихся для определенного процесса, в зону реакции. Значительно труднее и медленнее происходит перемещение атомов, ионов, молекул. Как впервые показали Таммани и его ученики [18], в этом случае заметная подвижность начинается при тех температурах, когда атомы в решетке начинают меняться местами. Обычно энергии активации перемещения тяжелых частиц в решетке больше, чем легких. Обе энергии активации на поверхности обычно меньше, чем в объеме. При химических процессах, протекающих в объеме твердого тела, многоатомные микроскопические частицы микрогетерогенных примесей, находящихся в виде коллоидных частиц или микро-кристалликов чужой фазы, можно считать практически неподвижными. [25]

Если в адиабатически изолированной системе все макроскопические процессы, которые могли сопровождаться только увеличением энтропии, завершены и система пришла в состояние равновесия, то энтропия имеет наибольшее значение. Таким образом, в состоянии равновесия энтропия адиабатически изолированной термодинамической системы максимальна. [26]

Постараемся, следуя [353], описать макроскопический процесс сверхупругости, используя теорию гистерезиса при двойниковании, но помня, что при Т TQ помимо сил поверхностного натяжения мартенситное включение испытывает выталкивающую объемную силу химического происхождения. [27]

Задача, стоящая перед молекулярной теорией макроскопических процессов, состоит в объяснении на базе законов микроявлений наблюдаемого на опыте поведения системы. Таким образом, объектом изучения должно быть изменение состояния данной системы во времени, что связано, если описывать движение частиц законами классической механики, с изучением фазовой траектории системы. [28]

Сильной стороной этих представлений является возможность рассматривать макроскопические процессы на основе анализа микропроцессов и принципиальная возможность построения электрической модели для опытного изучения той или иной особенности микропроцесса. [29]

Многочисленные опытные данные показывают, что все реальные макроскопические процессы являются необратимыми. Эта особенность реальных тепловых процессов обусловлена действием одного или нескольких из следующих факторов: теплообмена при конечной разности температур, трения, диффузии. [30]

Страницы: 1 2 3 4