Cтраница 1
Реальные термодинамические процессы сопровождаются трением, диффузией, теплообменом между системой и средой, протекают не бесконечно медленно, а с конечной скоростью, поэтому являются необратимыми. [1]
Реальные термодинамические процессы всегда возникают в результате воздействия на систему окружающей среды, выводящей систему из состояния термодинамического равновесия. Следовательно, все реальные процессы являются неравновесными. [2]
Все реальные термодинамические процессы протекают с конечной скоростью и поэтому являются неравновесными. [3]
Так как все реальные термодинамические процессы необратимы, то они сопровождаются увеличением удельной энтропии. [4]
Однако вследствие необратимости реальных термодинамических процессов такой способ сравнения температур практически неосуществим и имеет лишь принципиальное значение. [5]
Так, в изолированных системах реальные термодинамические процессы всегда направлены на установление равновесия, и если в системе существует разность давлений или температур, то процесс будет направлен на устранение этой разности. Такой процесс всегда является необратимым, так как протекает до выравнивания параметров, вызвавших его. [6]
Согласно закону возрастания энтропии при реальных термодинамических процессах энтропия замкнутой системы возрастает. Закон возрастания энтропии определяет течение энергетических превращений: все они в замкнутых системах происходят в одном направлении. Достижение термодинамической системой состояния с максимальной энтропией соответствует достижению состояния теплового равновесия. Это означает, что в системе, предоставленной самой себе, рано или поздно происходит выравнивание температур и тепловая энергия как бы деградирует в качественном отношении. Она теряет способность превращаться в другие формы энергии. [7]
Таким образом, закон возрастания энтропии выражает известную из опыта необратимость реальных термодинамических процессов. [8]
Таким образом, закон возрастания энтропии выражает известную из опыта необратимость реальных термодинамических процессов. Важное значение имеет скорость возрастания энтропии: в изолированных системах она характеризует интенсивность происходящих внутри них необратимых процессов. [9]
Чаще всего именно линейная зависимость / А от Хь наблюдается в реальных термодинамических процессах и, в частности, в термотрансформаторах. Однако при значительном удалении от равновесия линейная связь нарушается. [10]
Отметим, что практически таким образом сравнивать температуры трудно, так как реальные термодинамические процессы, как уже указывалось, являются необратимыми. [11]
Когда в термодинамике при обычных условиях используется представление об обратимых процессах, то предполагается, что хотя при всех реальных термодинамических процессах и имеются необратимые изменения, но они малы и получаемые при этом результаты справедливы и в пределе полностью обратимых процессов. В цикле Нернста такая абстракция невозможна, поскольку сколь угодно малая степень необратимости уводит систему с нулевой изотермы. [12]
Первый метод, получивший название дифференциального метода оптимизации теплоэнергетических установок, базируется на выведенных его авторами дифференциальных уравнениях термодинамики в частных производных эксергии, энтальпии и температуры для различных реальных термодинамических процессов. [13]
В связи с этим, а также в соответствии с назревшими задачами развития современной феноменологической термодинамики ( в частности, термодинамики отрицательных абсолютных температур) возникла необходимость дополнения и приведения в строгую систему исходных постулатов и математических построений основных принципов термодинамики, включая аналитическое описание не только обратимых, но и реальных термодинамических процессов. [14]
Это соотношение представляет собой математическое выражение второго закона термодинамики. Оно показывает, что изменение энтропии системы в реальном термодинамическом процессе не может быть меньше того изменения, которое существовало бы при равновесном процессе. [15]