Cтраница 1
Изотермический процесс расширения 1 - 2 перегретого пара в координатах is показан на рис. 12.8. Определение начальной / и конечной 2 точек процесса понятно из ранее изложенного. [1]
Изотермический процесс расширения или сжатия также можно осуществить обратимо в условиях быстрого теплообмена с внешней средой, необходимого для поддержания постоянной температуры. [2]
В изотермическом процессе расширения воде сообщается количество тепла, равное теплоте парообразования / ч и в диаграмме s - Т графически определяемое площ. [3]
В изотермическом процессе расширения п подводимое тепло целиком превращается в работу, а изменение внутренней энергии равно нулю. [4]
Исключение составляет идеальный изотермический процесс расширения, когда все тепло переходит в работу, однако холодопроиз-водителыгость такого процесса равна нулю. [5]
Итак, в изотермическом процессе расширения вся подведенная теплота расходуется на внешнюю работу, а при изотермическом процессе сжатия внешняя работа полностью превращается в тепло. [6]
Таким образом, в изотермическом процессе расширения газа внутренняя энергия системы, преобразованная в работу против внешнего давления, восполняется за счет притока теплоты. В рассмотренном здесь случае обратимого проведения процесса совершенная работа идентична максимальной полезной работе, которая, как показано ниже, равна изменению функции состояния. При необратимом проведении процесса ( потери на трение, Ар0) часть полезной работы теряется, переходя в теплоту. [7]
На рис. 4 - 3 представлен изотермический процесс расширения идеального газа в системе ри. [8]
Следует отметить, что полученное для частного случая изотермического процесса расширения измерение энтропии AS Q / T такое же, какое и раньше было получено из анализа цикла Карно. Таким образом, статистическая физика обосновывает существование функции состояния - энтропии, приращение которой при обратимых процессах равно приведенной теплоте, и положения о том, что энтропия замкнутой системы стремится к максимуму. Эта функция состояния позволяет с помощью измерений термических величин выяснить направление процессов и условия равновесия. С принципом возрастания энтропии в замкнутых системах связаны представления о тепловой смеси Вселенной, выдвинутые Клаузиусом, который утверждал: Энергия мира постоянна, энтропия мира стремится к максимуму. Отсюда - вывод о достижении в результате односторонних процессов, протекающих в природе, конечного состояния равновесия, в котором энтропия мира максимальна и Вселенная погибает от тепловой смерти. [9]
Сравнивая (15.16) и (15.4), замечаем, что удельная работа теоретического пневмодвигателя при полном изотермическом процессе расширения равна такой же по величине удельной энергии воздуха. Это справедливо и для адиабатного и политропного процессов. [10]
Сравнивая ( 288) и ( 272), замечаем, что удельная работа теоретического пневмодвигателя при полном изотермическом процессе расширения равна такой же по величине удельной энергии воздуха. Это справедливо и для адиабатного и политропного процессов расширения. [11]
Из рис. 23 видно, что отрезок СВ, равный Asp - As0, одновременно представляет приращение энтропии в изотермическом процессе расширения СВ. [12]
Совокупность рабочих процессов в детандере как и в компрессоре, не представляет собой замкнутый термодинамический процесс-цикл. Однако изотермический процесс расширения трудно осуществить, и процессы в детандерах близки к адиабатным. [13]
На рис. 15.7 изображены теоретические индикаторные диаграммы при различных процессах расширения воздуха в двигателях. Для осуществления изотермического процесса расширения кривая 2 - 3, показатель политропы п 1) необходимо подводить тепло так, чтобы температура воздуха поддерживалась постоянной, а для адиабатного процесса ( кривая 2 - 3, п К) следует исключить теплообмен с окружающей средой. Политропный процесс будет в том случае ( кривая 2 - 3, 1 п k), если подвод тепла будет меньшим, чем при изотермическом процессе. [14]
Осуществить обратимо цикл при таких условиях можно следующим образом. Сначала в изотермическом процессе расширения теплота обратимо подводится к рабочему телу от теплоотдат-чика с постоянной температурой. [15]