Cтраница 2
Общий диффузионный поток метана в пропан-бутан с увеличением времени их контакта возрастает: в первый момент значительно, далее проникновение метана уменьшилось, что объясняется характером нестационарного процесса диффузии метана. [16]
В данной работе для исследования диффузии паров жидкости в сжатые газы применен также метод гидростатического взвешивания, но с принципиально отличной методикой проведения опыта и с использованием расчетного уравнения, выведенного для нестационарного процесса диффузии. В связи с этим была несколько изменена конструкцн-я диффузионного прибора и исключен адсорбент, поглощающий пары жидкости. [17]
Метод определения коэффициента диффузии по времени запаздывания, впервые описанный Дейнисом [18] и развитый в работах Баррера ( 19, 20 ], и других [21], основан на применении асимптотического решения уравнения нестационарного процесса диффузии. [18]
Рассмотрим нестационарный процесс диффузии в ограниченном объеме. &, когда концентрация в центре сосуда ( с) остается еще равной начальной концентрации вещества ( с0), задача не отличается от разобранного выше случая. [19]
Знак минус свидетельствует о том, что градиент концентрации да / дх является отрицательной величиной. Для стационарных процессов диффузии ( например, при определении проницаемости) градиент концентрации и диффузионный поток газа в любом сечении являются постоянными. Для нестационарного процесса диффузии градиент концентрации изменяется во времени и по сечению зерна адсорбента. В этом случае по уравнению ( 14) вычисляют диффузионный поток газа через единичную поверхность при текущем значении градиента концентрации. [20]
Метод теоретических тарелок позволяет, таким образом, для противоточных аппаратов обойти расчет самого диффузионного процесса: он заменяется расчетом равновесия, дополненным эмпирическими коэффициентами. Если известны коэффициенты переноса, то длину, эквивалентную одной теоретической тарелке, или коэффициент полезного действия можно рассчитать. В этом методе рассматривается нестационарный процесс диффузии для жидкой частицы за время ее пребывания на тарелке, без пользования понятием приведенной пленки. Для насадочных колонн успешно применяется стационарный метод расчета в приближении двойной пленки; при атом число теоретических тарелок выражается через число единиц переноса ( ЧЕП), которое, согласно формуле ( III, 38а), связано с критерием Стэнтона. Изложение этого вопроса можно найти в монографии Рамма [9], к которой и отсылаем интересующегося читателя. [21]
Метод теоретических тарелок позволяет, таким образом, для противоточных аппаратов обойти расчет самого диффузионного процесса: он заменяется расчетом равновесия, дополненным эмпирическими коэффициентами. Если известны коэффициенты переноса, то длину, эквивалентную одной теоретической тарелке, или коэффициент полезного действия можно рассчитать. В этом методе рассматривается нестационарный процесс диффузии для жидкой частицы за время ее пребывания на тарелке, без пользования понятием приведенной пленки. Для насадочных колонн успешно применяется стационарный метод расчета в приближении двойной пленки; при этом число теоретических тарелок выражается через число единиц переноса ( ЧЕП), которое, согласно формуле ( III, 38а), связано с критерием Стэнтона. Изложение этого вопроса можно найти в монографии Рамма [9], к которой и отсылаем интересующегося читателя. [22]
Наиболее ярким примером такого случая является постепенное усиление свечения среды при мгновенном включении источников излучения или высвечивание среды при мгновенном выключении источников излучения. В астрофизике также встречаются подобные явления. В качестве примера можно указать на свечение туманности под действием внезапно вспыхнувшей звезды или высвечивание туманности в течение длительного времени после того, как действие на нее звезды по той или иной причине уже прекратилось. Наличие таких явлений и делает необходимой разработку общей теории нестационарных процессов диффузии излучения. [23]