Cтраница 1
Ударно-волновые процессы в двухкомпонентных и двухфазных средах / С.П. Киселев, Г.А. Руев, А.П. Трунев и др. - Новосибирск: Наука. [1]
При исследовании ударно-волновых процессов в прозрачных средах практически всегда фронт ударной волны искривлен. Поскольку за фронтом ударной волны вследствие изменения плотности показатель преломления также изменяется, то изображения фронтов волн ( отраженных, вторичных), объектов, различных каверн, находящихся в ударно-сжатой области, искажается, что приводит к ошибкам при определении соответствующих кинематических и пространственных параметров, особенно в начальный момент времени. [2]
Эффективным методом исследования ударно-волновых процессов может быть метод молекулярного зонда, сущность которого заключается в том, что молекулы люминесцирующего вещества помещаются в конденсир ованную среду. Между молекулами зонда н молекулами среды существуют взаимодействия [ Ш4 - 1, которые изменяют нх спектрально-люминесцентные свойства. [3]
Прежде, чем обсуждать специфические особенности ударно-волновых процессов, следует заметить, что рассмотренные идеализации исключают из рассмотрения ряд известных факторов. [4]
Существенная роль вязкой компоненты подтверждается исследованиями закономерностей ударно-волновых процессов при ступенчатых изменениях нагрузки. [5]
Кинетические закономерности разрушения могут быть выявлены путем математического моделирования ударно-волновых процессов в разрушаемой среде. При согласии результатов моделирования с широким набором измеренных профилей скорости свободной поверхности можно с известной точностью утверждать, что использовавшееся в расчетах описание кинетики разрушения правильно отражает количественную сторону процесса. Такой подход применяется достаточно широко, однако, в силу неполноты теории, всегда имеются определенные затруднения в выборе кинетических уравнений и значений параметров, характеризующих конкретный материал. Для получения количественной информации о кинетических закономерностях разрушения непосредственно из анализа экспериментальных данных необходимо установить, как детали профиля скорости свободной поверхности связаны со скоростью разрушения и ее изменениями. [6]
Основной недостаток аппаратов ПОГ связан с тем, что энергия ударно-волнового процесса необратимо переходит в теплоту, т.е. эти аппараты не позволяют даже частично восстанавливать давление обработанного газа. Кроме того, отвод энергии в виде теплоты сопряжен с необходимостью развивать теплоотводящую поверхность энергообменных каналов, а следовательно увеличивать габариты и металлоемкость аппаратов. Эти факторы необходимо учитывать при обосновании объекта применения ПОГ. [7]
Наряду с методами, требующими использования искусственной вязкости для расчета ударно-волновых процессов, разработаны монотонные схемы, аппроксимационной вязкости которых достаточно для подавления осцилляции. Здесь необходимо прежде всего отметить схему Годунова [27], который ввел аналитическое решение задачи Римана о распаде разрыва в конечно-разностный метод. В своей основе метод является двухшаговым. На первом этапе предполагается, что решение вначале кусочно-постоянное в каждой расчетной ячейке и решается задача Римана для разрывов на границах каждой ячейки. В результате определяется, куда переместятся ударные волны, контактные разрывы и волны разрежения за время At. На рис. 1.12 схематически показан распад разрывов на границах ячеек. [8]
Наряду с методами, требующими использования искусственной вязкости для расчета ударно-волновых процессов, разработаны монотонные схемы, аппроксимационной вязкости которых достаточно для подавления осцилляции. Здесь необходимо прежде всего отметить схему Годунова [27], который ввел аналитическое решение задачи Римана о распаде разрыва в конечно-разностный метод. В своей основе метод является двухшаговым. На первом этапе предполагается, что решение вначале кусочно-постоянное в каждой расчетной ячейке и решается задача Римана для разрывов на границах каждой ячейки. В результате определяется, куда переместятся ударные волны, контактные разрывы и волны разрежения за время At. На рис. 1.12 схематически показан распад разрывов на границах ячеек. [9]
Группа кумулирующих источников локального генерирования тепла базируется на представлениях об ударно-волновых процессах, протекающих в масштабе неоднородностей. Такого рода локальные разогре-вы могут возникать при схлопывании пор в кумулятивном режиме, при соударении микрокумулятивных струй, образующихся при прохождении ударной волны через поры различной формы, с поверхностью поры, при торможении дисперсных откольных потоков, возникающих при выходе ударной волны на свободною поверхность замкнутого микрообъема. Физическая общность рассмотренных механизмов обусловлена их гидродинамической природой. [10]
В [6] описаны возможности и перспективы применения синхро-тронного излучения для исследования детонационных и ударно-волновых процессов. Синхротронным называют рентгеновское излучение, возникающее при движении сгустков электронов в ускорителях по замкнутым траекториям. Проходящее через объект без отклонения излучение имеет наибольшую интенсивность и несет информацию об изменении плотности вещества. Лучи, отклоняемые на малый угол, несут информацию о флуктуации электронной плотности в зоне регистрации. Их интенсивность на несколько порядков ниже. [11]
Знания о состоянии вещества на фронте и за фронтом УВ особенно необходимы при исследовании ударно-волновых процессов в конденсированных средах, сопровождающихся фазовыми переходами. Из-за отсутствия прямых методов идентификации фазовых переходов, которые обычно существуют в течение короткого промежутка времени прохождения ударных волн, часто стараются увязать результаты динамических и статических исследований. [12]
Пакет пластин плотно сжимается с тем, чтобы толщины зазоров между ними не превышали нескольких микрон и не оказывали заметного влияния на ударно-волновой процесс в пакете. В направлении, перпендикулярном базовой плоскости, осуществляется зондирование пластин сфокусированным лазерным лучом. [13]
Пакет пластин плотно сжимается с тем, чтобы толщины зазоров между ними не превышали нескольких микрон н не оказывали заметного влияния на ударно-волновой процесс в пакете. В направлении, перпендикулярном базовой плоскости, осуществляется зондирование пластин сфокусированным лазерным лучом. [14]
Реальные волновые профили, конечно, несколько отличаются от идеализированных конфигураций, показанных на рис. 3.1, 3.2. Прежде, чем обсуждать специфические особенности ударно-волновых процессов, следует заметить, что рассмотренные идеализации исключают из рассмотрения ряд известных факторов. [15]