Изэнтропический процесс

Cтраница 1

Изэнтропические процессы имеют огромное значение и широко используются в практических расчетах, хотя в силу своей обратимости они могут существовать лишь в Термотопии. Например, чтобы описать поведение газа, проходящего через сопло турбины, прежде всего проводится идеализированный расчет, в котором считается, что газ изэнтропически расширяется, переходя из данного начального состояния в состояние с конечным давлением на выходе из сопла. После этого для учета реальных свойств газа в полученный результат вводится некоторый эффективный множитель, найденный эмпирическим путем. Однако, прежде чем мы сможем продемонстрировать это и еще одно - третье - ценное свойство энтропии, упоминавшееся в разд. [1]

Изэнтропический процесс сжатия также обратим, но он протекает в системе, имеющей тепловую изоляцию. Сжатие сопровождается повышением температуры. В результате увеличивается внутренняя энергия газа. На это и тратится дополнительная внешняя работа. [2]

Ее элементарное изменение для изэнтропического процесса равно работе внешних сил, приложенных к телу. [3]

Индекс t означает теоретический, соответствующий изэнтропическому процессу; третий индекс о означает, что величина ( А02о 1у0) берется по основной изэнтропе. [4]

В обратимом адиабатическом процессе энтропия постоянна ( изэнтропический процесс, см. разд. [5]

Температура считается постоянной, давление вычисляется для изэнтропического процесса. Так как вихрь сносится потоком, то установившееся состояние в прямоугольной области представляет собой равномерное течение. Число временных шагов, необходимое для установления, зависит от способности выходной границы не отражать падающие возмущения. [6]

Так как выше было показано, что при изэнтропических процессах ( dq Q) энтропия изолированной системы остается постоянной, то, следовательно, при всех остальных, неизэнтропических процессах энтропия изолированной системы будет возрастать, что и определяет направление всех реальных процессов в газе. [7]

Графическое представление интеграла, входящего в уравнение. Площадь проекции затененной поверхности на р, F-плоскость равна интегралу. [8]

Сопоставление уравнения (14.9) с уравнением (14.3) показывает, что в случае изэнтропического процесса должно соблюдаться соотношение Е0 - Q. Другими словами, скорость выделения тепла за счет вязкой диссипации должна быть равна скорости теплоотвода через стенки системы. [9]

Отсюда видно, что скачкообразное изменение параметров газа в прямом скачке уплотнения не является изэнтропическим процессом и может рассматриваться лишь как адиабатический процесс, если пренебречь рассеиванием тепла, выделяющегося при скачке. [10]

Если же параметры торможения берутся в одном сечении потока, а величины р, Т, р, v - в другом, то формула (11.6) справедлива для адиабатического процесса, а формулы (11.7) - (11.9) - только для изэнтропического процесса. [11]

Таким образом, при неизменной степени порядка ( или беспорядка) и энтропия должна остаться неизменной; наоборот, в изэн-тропических процессах степень порядка должна остаться неизменной. Обычно в изэнтропических процессах изменяется температура; следовательно, изменяется степень порядка в движении, а поэтому степень порядка в расположении должна измениться в противоположном направлении. [12]

В связи с этим заметим, что при расширении ПВ конденсированных ВВ эффективный показатель политропы, вообще говоря, уменьшается [17], что отвечает ослаблению сил взаимодействия атомов и молекул в ПВ с уменьшением плотности ПВ. Следовательно, скорость разлета, реальных ПВ в вакуум превосходит скорость детонации. Уравнение (4.72) получено для изэнтропического процесса. При торможении детонационной волны на достаточно жесткой преграде в ПВ отражается ударная волна ( РРЖ), и, строго говоря, для определения параметров течения необходимо рассчитывать ударную адиабату ПВ. [13]

Полученный результат на первый взгляд противоречит доказанному в предыдущей главе положению об изэнтропичности адиабатического движения идеального газа. Не следует, однако, забывать, что, в отличие от рассмотренного ранее непрерывного вдоль трубки тока движения, в настоящем параграфе рассматривается разрывное движение с конечным скачком параметров газа в некотором сечении трубы. Отсюда следует только сделать заключение, что прохождение идеального газа сквозь скачок уплотнения не является изэнтропическим процессом, а сопровождается необратимым переходом механической энергии в тепловую. [14]

Полученный результат на первый взгляд противоречит доказанному в предыдущей главе положению об изэнтропичности адиабатического движения идеального газа. Не следует, однако, забывать, что, в отличие от рассмотренного ранее непрерывного вдоль трубки тока движения, в настоящем параграфе рассматривается разрывное движение с конечным скачком всех величин в некотором сечении трубки тока. Отсюда следует только сделать естественное заключение, что прохождение идеального газа сквозь скачок уплотнения не является изэнтропическим процессом, а сопровождается переходом механической энергии в тепловую. При этом должна возрастать отнесенная к единице массы энтропия газа, в чем нетрудно убедиться, если вспомнить, что по формуле ( 26) гл. [15]

Страницы: 1 2