Радиационный захват
Cтраница 2
При радиационном захвате ядро испускает - лучи сложного спектра, максимальная энергия которых не может быть выше энергии связи присоединившегося нейтрона. При благоприятных условиях ( наличие у определяемого элемента более высокого сечения захвата и энергии связи) может быть достигнута высокая чувствительность определения. [16]
Полная вероятность радиационного захвата может быть получена следующим образом. Так как вероятность больших / 0 - / ничтожно мала, то ограничения, накладываемые законом сохранения энергии, не существенны, и поэтому можно интегрировать по д, ничем себя не ограничивая. [17]
Эффективные сечения радиационного захвата многих элементов для тепловых нейтронов также были измерены методом ослабления пучка. [18]
Лзмерениэ потоков радиационного захвата представляет интерес при использовании на ближнем зонде аппаратуры нейтронного активацион-ного каротажа сцинтилляционного гамма - детектора, позволяющего одновременно регистрировать наведенное гамма-излучение короткоживущих изотопов и осуществлять оперативный контроль нейтронного выхода гакератора. Регистрация интегрального потока от изотопного источника может проводиться либо одновременно с нестационарным при сов-ьчщении источников и временным разделением информации, либо раздельно с разной, но метрологически обеспеченной аппаратурой. [19]
Спектрометрия гамма-излучения радиационного захвата основана на зависимости вторичного гамма-излучения от радиационных свойств элемента, ядра которого поглотили нейтрон. [20]
Интенсивность гамма-излучения радиационного захвата пропорциональна плотности нейтронов. Но поскольку поле радиационного гамма-излучения равномернее распределено по сравнению с полем тепловых нейтронов, так как длины пробега и скорости диффузии гамма-квантов выше тепловых нейтронов, то показания ИНГК отражают процесс полнее, чем ИННК. [21]
Спектрометрия гамма-излучения радиационного захвата основана на зависимости вторичного гамма-излучения от радиационных свойств элемента, ядра которого поглотили нейтрон. [22]
Интенсивность гамма-излучения радиационного захвата зависит в основном от числа нейтронов, поглощаемых единицей объема горной породы, и длины зонда. [23]
В процессе радиационного захвата пр - dy, обсуждавшегося в предыдущем разделе, данные об обменных токах появлялись из относительно малой поправки, имеющейся в пределе нулевого переданного импульса, к нуклонной амплитуде, хорошо понятной на количественном уровне. [25]
Однако сечения радиационного захвата тепловых нейтронов ядрами не связаны с геометрическими размерами; для некоторых ядер сечения ( п, у) - реакции всего 10 - 5 барн, для других доходят до 105 барн. Из уравнения ( 4) следует, что те стабильные изоюпы, которые обладают большими сечениями ( п, у) - реакции и образуют радиоизотопы с удобными периодами полураспада, определяются с наибольшей чувствительностью, если только их изотопная распространенность не очень мала. [26]
Вызванная у-активность ( радиационный захват) пластов-коллекторов в основном также зависит от содержания хлора в них. В связи с этим вызванная гамма-активность обводняющегося нефтеносного пласта во времени будет изменяться прямо пропорционально его хлоросодержанию согласно высказанным выше представлениям о процессах обводнения пласта. [27]
В присутствии замедлителя радиационный захват тепловых нейтронов ответственен за большую часть наведенной активности. [28]
Общим недостатком реакций радиационного захвата, управляемых электромагнитным взаимодействием, является малость их сечений. Поэтому экспериментальное детектирование 7-квантов не является тривиальной задачей. [29]
При регистрации гамма-квантов радиационного захвата время задержки должно быть больше времени замедления нейтронов в исследуемой среде. При этом исключается возможность регистрации гамма-лучей пеупругого рассеяния нейтронов, так как этот процесс взаимодействия нейтронов с веществом протекает только в начальной стадии облучения породы потоком нейтронов. [30]
Страницы: 1 2 3 4