Волнистый прыжок

Cтраница 1

Гидравлический прыжок в призматическом русле. [1]

Волнистый прыжок - гидравлический прыжок при малой высоте прыжка, когда Л2 незначительно превышает АКР. [2]

Волнистый прыжок изучен сравнительно мало. [3]

Длина волнистого прыжка является понятием недостаточно четким. Если ее рассматривать как расстояние от начала прыжка до сечения, где волны затухают, то ее величина может оказаться в сотни раз больше глубины Ах. [4]

Данных о длине волнистого прыжка очень мало. Поэтому на приводимые ниже зависимости надо смотреть как на попытку приблизительного определения длины несовершенного прыжка. [5]

Тогда под второй сопряженной глубиной волнистого прыжка следует понимать не максимальную глубину под гребнем первой волны иг, а глубину h в сечении, проведенном через точку перегиба А, в котором закон распределения давления достаточно близок к гидростатическому. [6]

Если Яжй0 375, то в нижнем бьефе возникнет волнистый прыжок и Л б должно определяться по формуле прыжка - волны. [7]

Рассмотрим, можно ли применить уравнения ( 23 - 9), выведенные для совершенного прыжка, к случаю волнистого прыжка. [8]

В то же время уравнение ( 11 - 5) может быть применено для определения некоторой глубины, которую условно можно назвать второй сопряженной глубиной h волнистого прыжка. [9]

При выводе уравнения совершенного гидравлического прыжка было принято, что глубина h - глубина после гидравлического прыжка в ближайшем к нему сечении, где давление распределяется по гидростатическому закону. Свободная поверхность в пределах волнистого прыжка отличается значительной кривизной. В этих точках производная dh / dl максимальна, а кривизна линии свободной поверхности нулевая. [10]

При выводе уравнения совершенного гидравлического прыжка было принято, что глубина h - глубина после гидравлического прыжка в ближайшем к нему сечении, где давление распределяется по гидростатическому закону. Свободная поверхность в пределах волнистого прыжка отличается значительной кривизной. В этих точках производная d / z / d / максимальна, а кривизна линии свободной поверхности нулевая. [11]

Тогда приходим к выводу, что сопряженной глубиной h для волнистого прыжка следует считать не максимальную глубину под гребнем волны / гг, а глубину в упомянутом сечении, в котором распределение давления достаточно близко к гидростатическому закону. [12]

Однако опытные данные в потоках при П 13 значительно отклоняются от теоретической кривой. Действительно, в таких случаях прыжок принимает волнистую форму, а сопряженные глубины волнистого прыжка находятся в иной зависимости, чем сопряженные глубины совершенного прыжка. [13]

При относительно малых высотах прыжка ай результирующая сил гидродинамического давления ( Pi - - Ра) становится сопоставимой с силой внешнего трения РТр и поэтому при составлении уравнения количества движения уже нельзя пренебрегать этой силой. В связи с этим уравнение ( 11 - 5), при выводе которого сила Ртр не учитывалась, формально не применимо для определения сопряженных глубин волнистого прыжка. [14]

Страницы: 1