Cтраница 1
Псть р; ( х) - функция, заданная во всем пространстве, равная н лю вне шара К. [1]
Псть система состоит из двух независимых подсистем. [2]
Может ли инертная масса, псть даже ньютоновская, одушевленная силами гравитационного взаимодействия, быть отправным пунктом для организованных активных локальных структур. Как мы уже знаем, ньютоновская система - это система мира: никакая локальная конфигурация тел не может претендовать на особую выделепность, любая конфигурация есть не более чем случайное близкое расположение тел, связанных общими соотношениями. [3]
Если не сохраняется, то псть построя вечн i двигатель. На са юм же деле современная н ка i емо о ъяснить, почему энергия долж) а сохра яться - э ей не под силу. [4]
Рассмотрим результаты воздействия мощного ВЧ-импульса на простые спиновые системы. Псть в веществе имеется единственный вид протонов ( например, ацетон), а несущая частота v0 совпадает с резонансной частотой для этих протонов. [5]
Одна из причин, оправдывающая эту постановку вопроса, состоит в следующем. Многие утверждения теории вероятностей начинаются словами: Псть 1 - случайная величина с функцией распределения F ( х), тогда. Поэтому, чтобы утверждения подобною типа были содержательными, надо и еть уверенность, что рассматриваемый объект действительно существует. [6]
А находится на заданном участке пути. Когда же рабочий орган уходит за пределы заданного участка, двигатель работает с удвоенной ( высокой) скоростью. Действительно, псть кулачок К нажимает на ролик двухконтактного путевого выключателя с самовозвратом ПВ. Тогда при замкнутом контакте универсального переключателя УП включается контактор 1В благодаря тому, что в нажатом состоянии замкнут замыкающий контакт путевого выключателя. Двигатель подключается к сети с обмоткой статора, соединенной в треугольник. Если рабочий орган А переместится и не будет воздействовать на путевой выключатель ПВ, то последний отключит контактор 1В и включит 2В, который соединяет обмотки статора двигателя по схеме двойной звезды, и его синхронная скорость увеличится в 2 раза. [7]
У от искомой прямой CD, то-есть радиусу О А. Это дает для О1 два геометрических места: дугу, вмещающую угол, равный углу АОВ, и опирающуюся на CD, и прямую, параллельную CD1, расстояние которой от CD равно О А. Эти два геометрических места могут иметь не более двух общих точек; псть будет О1 одна из них. Отложим на продолженных радиус; х ОА, ОБ отрезки СС, OD, равные отрезкам G C, G D; прямая CD есть одна из искомых касательных. [8]
Андерсен и Фейн [5], применявшие этот метод измерения скорости горения, в качестве горелок использовали вместо обычных прямых трубок конусообразные. Распределение скоростей в таком потоке близко к однородному. Это приводит к образованию неискривленного фронта пламени и позволяет просто измерить угол а. Центральная часть фронта пламени, отмеченная на рис. 6.2 двумя штрихами является областью, где можно точно измерить скоп псть горения. Эта часть пламени лишена искажающего влияния подогрева смеси в вершине пламени и влияния искажений линий тока вблизи среза горелки. При такой модификации метод Михельсона близок к идеальному. [9]