Пуазейль

Cтраница 1

Пуазейль ( 1799 - 1869) - французский врач и физик. [1]

Пуазейль ( 1799 - 1869) открывает закон ( формулу) Пуазейля: обьем потока жидкости, пр отекшей через трубу, зависит от давления внутри жидкости и размеров трубы. [2]

Пуазейль при анализе полученных им результатов опытов, в которых электрическое поле отсутствовало, указывает на влщ-ние концевых эффектов, которое возрастает при уменьшении длины. Концевые эффекты учитываются в гидравлике как добавочные сопротивления при переходе к трубам различного сечения, возникающие вследствие перемены режима течения ( возникновение завихрений и турбулизации потока) в стыках труб, но вопрос о распространении этих возмущений по длине потока недостаточно выяснен. [3]

Пуазейль показал, что объем жидкости, вытекающей через трубу при ламинарном течении, пропорционален четвертой степени радиуса трубы. [4]

Пуазейль ( 1799 - 1868) - французский физиолог и физик. [5]

Пуазейль при анализе полученных им результатов опытов, в которых электрическое поле отсутствовало, указывает на влияние концевых эффектов, которое возрастает при уменьшении длины. Концевые эффекты учитываются в гидравлике как добавочные сопротивления при переходе к трубам различного сечения, возникающие вследствие перемены режима течения ( возникновение завихрений и турбулизации потока) в стыках труб, но вопрос о распространении этих возмущений по длине потока недостаточно выяснен. [6]

Пуазейля ( Poiseuille), 1799 - 1869 ] - единица вязкости в СГС системе единиц, равная вязкости среды, оказывающей сопротивление силой в 1 дину относительному перемещению двух ее слоев площадью в 1 см2, находящихся на расстоянии 1 см друг от друга и перемещающихся параллельно друг другу со скоростью 1 см / с; сокр. [7]

Пуазейля, исключить из них диаметр d и, определив перепад давления, соответствующий смене режима, сравнить его с заданным перепадом. [8]

Пуазейля проявляются значительно слабее. При течении с весьма большими градиентами скорости растяжение молекулярных цепей может быть настолько сильным, что может приводить к разрыву макромолекул. Этим, вероятно, и объясняется некоторая деполимеризация полимеров в растворах при очень большой скорости их истечения сквозь тонкие капилляры. Во-вторых, в достаточно концентрированных растворах макромолекулы могут взаимодействовать друг с другом и образовывать ассоциаты или даже обрывки пространственной сетки, сильно мешающие течению: По мере ускорения течения эти структуры постепенно разрушаются, что также должно понижать сопротивление молекул потоку, а следовательно, и вязкость растворов. Такое объяснение вполне аналогично объяснению подобного же явления для структурированных коллоидных систем. [9]

Изменение профиля осевой. [10]

Пуазейля); w - возмущение, обусловленное закруткой потока. [11]

Пуазейля; оно характеризуется вараболич. [12]

Пуазейля [ формула (7.7) ], предполагается, что нет скольжения и молекулы у стенок имеют нулевую скорость дрейфа. Величина изменения скорости с увеличением расстояния от стенок определяется вязкостью, которая является мерой средней длины свободного пробега при межмолекулярных столкновениях. При таких столкновениях сохраняется в среднем энергия, а также и импульс; таким образом, поток определяется средней длиной свободного пробега при столкновениях, для которых выполняется закон сохранения импульса. Поток тепла будет аналогичен этому типу течения газа при условии, что фононы взаимодействуют между собой только посредством N-процессов, а также рассеиваются на границах кристалла. Если мы рассмотрим существенные множители, входящие в пуазейлевское выражение для газа [ формула (7.7) ], то найдем, что поток пропорционален величине г4 / г) которая в свою очередь пропорциональна r4 / t, где / - средняя длина свободного пробега между столкновениями, при которых сохраняются импульс и энергия. Для фононов соответствующая средняя длина свободного пробега есть длина / N, определяемая N-процессами. Если разделить поток на площадь поперечного сечения, то получим теплопроводность, которая будет пропорциональна величине r2 / / N - Таким образом, получается несколько неожиданный результат: теплопроводность при нормальных температурах пропорциональна средней длине свободного пробега для процессов, не сохраняющих волновой вектор, и обратно пропорциональна средней длине свободного пробега при N-процессах, сохраняющих волновой вектор, если N-процессы, не говоря о рассеянии на границах, являются единственными процессами, в которых участвуют фононы. [13]

Пуазейля течение Ламинарное течение ж-ти через тонкие цилиндрич. [14]

Пуазейля, распределение скоростей отдельных компонент газовой смеси определяется более сложным законом. Из структуры решения видно, что скорость потоков газа состоит из двух слагаемых: средней скорости, одинаковой для каждой компоненты, и добавки ( в квадратных скобках), имеющей разные знаки у различных компонент, поэтому при образовании средней скорости сумма добавок равна нулю. [15]

Страницы: 1 2 3 4