Движущийся пузырь

Cтраница 2

Пузырьковая модель позволяет непосредственно оценить коэффициент межфазного обмена. Перенос газа в мелких, медленно движущихся пузырях, для которых ( ub iuf) ( umf / emf) идет по пути наименьшего сопротивления для проходящего через слой газа. Однако такая ситуация, хотя она и удобна для изучения, встречается редко. Как правило, приходится работать в развитом режиме псевдоожижения при значительном проскоке газа, и именно такое состояние характерно для аппаратов промышленного масштаба. [16]

При теоретическом анализе движения газовых пузырей в псев-доожиженном слое используется также предположение о том, что. При этом считают, что возмущения, вносимые в псевдоожиженньш слой движущимся пузырем, затухают вдали от пузыря. Поэтому предполагается, что давление газа постоянно внутри пузыря. [17]

По мере увеличения температуры стенки, а следовательно, и ее тепловой нагрузки, перегрев жидкости в пристенном слое увеличивается, в связи с чем равновесный размер пузырьков становится меньше. Таким образом, плотность распределеления одновременно сидящих на стенке пузырей увеличивается, как и густота заполнения жидкостного объема свободно движущимися пузырями. Это приводит к росту суммарной поверхности раздела двух фаз, а следовательно, к интенсификации парообразования. Мощным фактором, действующим в том же направлении, является многоочаговое возмущение пограничного слоя жидкости пузырями. При росте пузыря окружающая его жидкость оттесняется, после же отрыва пузыря менее нагретая жидкость устремляется к месту, где перед тем находился пузырь. Возникают пульсационные движения, которые в районе каждого центра парообразования периодически турбулизируют пристенный слой. Пока температурный напор мал, немногочисленные возмущения от отрывающихся пузырей не оказывают существенного влияния на осредненную во времени интенсивность теплоотдачи, и поэтому коэффициент теплоотдачи к кипящей жидкости может быть определен так, как будто никакого кипения и не происходит. По мере увеличения плотности теплового потока положение решительно изменяется: интенсивность теплоотдачи начинает превышать уровень, отвечающий некипящей жидкости. Перемешивание жидкости вблизи поверхности нагрева из-за кипения столь энергично при больших тепловых нагрузках, что коэффициент теплоотдачи может оказаться почти независящим от того, развивается ли кипение в большом объеме или же при наличии вынужденного течения жидкости вдоль стенки. [18]

В данном выражении число Re характеризует турбулентный перенос в вынужденном потоке. В случае кипения жидкости также, по-видимому, целесообразно найти критерий, который служил бы своего рода мерой турбулентности жидкости или возмущающего действия на нее движущихся пузырей. [19]

Линии тока сжижающего агента ( штриховые линии и твердых частиц ( сплошные линии в окрестности пузырей23. i. [20]

Фотоснимки двухмерных пузырей, поднимающихся в слоях малой высоты, показывают, что поле безвихревого потока вокруг сферы является весьма удовлетворительной аппроксимацией реального движения твердых частиц. Наблюдаемые на практике пузыри имеют форму, близкую к сферической в верхней своей части и вогнутую - в нижней, причем вогнутость является частью замкнутой кильватерной зоны ( гидродинамического следа) за движущимся пузырем. [21]

Цифры указывают расстояние, на котором находится центр пузыря от плоскости О - О. Схема показывает, что часть материала переносится вверх от одной пунктирной линии до другой. Смещение частиц движущимся пузырем вверх и перенос в следе образуют восходящий поток частиц, который должен компенсироваться нисходящим потоком. Часто наблюдается интенсивный нисходящий поток газа около стенки аппарата. [22]

Описанное нами явление может найти приложение в технике. В аппаратах с сильными электрическими полями оно приводит обычно к нежелательным последствиям. В современных высоковольтных ионных генераторах движущихся пузырей [11] пузыри концентрируются вдоль оси пространства, в котором они движутся и способны вызывать временную остановку в работе этих генераторов. [23]

III-7 соответствуют очень малым возмущениям порозности. Однако если распространение возмущения ег за пределы поверхности пузыря не зависит от скорости его подъема, то проникновение облака циркулирующего газа зависит от этой скорости. По этой причине для крупных быстро движущихся пузырей неверно допущение о том, что зона распространения ех мала по сравнению с размером газового облака. [24]

На периферии пузыря радиальная составляющая скорости частиц равна нулю. Однако, как известно, распределение давления вокруг движущейся полости 1 такое же, как около неподвижной в том же самом слое. Значит, поток сжижающего агента q, входящий в движущийся пузырь и выходящий из него, будет таким же, как и в случае неподвижного пузыря. [25]

Расширение слоя с искусственным пузырем и без него при псевдоожижении водой пластмассовых цилиндриков ( d3 - 4 мм. Слой. / - без пузыря. 2 - е пузырем. [26]

Одновременно в зонах слоя вне пузыря псевдоожижение происходит более спокойно, чем в отсутствие пузыря. Расстояния между частицами в этих зонах заметно сокращаются, а при достаточных размерах сетчатой полости эти зоны становятся неподвижными: вода в последнем случае проходит через эти зоны со скоростью меньшей чем скорость начала псевдоожижения. Можно предполагать, что в реальных псевдоожиженных системах с движущимися пузырями рассматриваемый эффект также может играть определенную роль. [27]

В последнем случае остается неизвестной степень искажения формы пузыря стенками аппарата. Это значительно превышает приведенные выше значения а. Все эти значения си для псевдоожиженных систем превышают величины ( 50), характерные для движущихся пузырей воздуха в воде. Возможно, что причина различия заключается в высокой, вязкости систем газ ( жидкость) - твердые частицы; этот вопрос рассмотрен в следующем разделе. [28]

По мере увеличения температуры стенки перегрев жидкости у самой стенки также увеличивается, в связи с чем равновесный диаметр пузырьков становится меньше. Это вызывает к действию новые центры парообразования, от которых периодически отделяются более мелкие пузыри пара. Таким образом, плотность распределения одновременно сидящих на стенке пузырей увеличивается, как и густота заполнения жидкостного объема свободно движущимися пузырями. Это приводит к росту суммарной поверхности раздела двух фаз, а следовательно, к интенсификации парообразования. Дополнительным фактором, действующим в том же направлении, является турбулизация пристеночного слоя жидкости отрывающимися пузырями. [29]

Движущийся пузырь воздействует на окружающие его частицы. Теоретическое представление о перемещении частицы под действием единичного сферического пузыря радиусом гп из начального положения - оо в положение оо приведено на рис. 1.22, а. Из схемы видно, что часть материала переносится вверх от одной пунктирной линии до другой. Смещение частиц вверх движущимся пузырем и перенос их в следе образуют восходящий поток частиц, который должен компенсироваться нисходящим потоком. За счет такого движения обеспечивается перемешивание. [30]

Страницы: 1 2 3