Одиночный пузырь

Cтраница 1

Одиночный пузырь поднимается в слое мелких частиц, находящихся в состоянии начала псевдоожижения. [1]

Режим образования одиночных пузырей имеет место при небольших расходах газа и средних значениях объемов газовой камеры. При очень малых объемах газовой камеры давление в ней за счет образования пузыря может резко упасть до уровня давления в пузыре. В этом случае истечение в пузырь прекращается до тех пор, пока необходимый перепад давлений не будет восстановлен. [2]

При рассмотрении движения небольшого одиночного пузыря ( капли) или потоков с непрерывной фиксированной границей раздела ( тонкие пленки, русловые течения) формулировка основной системы уравнений процесса может быть произведена со всей необходимой строгостью. В случае же сложных течений, когда компоненты потока расчленены на отдельные элементы, имеется ряд областей, замкнутых границами раздела, где возникают трудности, связанные с необходимостью рассматривать вероятностные ситуации с элементами, переменными в пространстве и во времени. Последовательные аналитические методы для таких систем в настоящее время отсутствуют. Решающее значение тут имеют эксперимент и метод подобия. Такой общий метод, приведенный в этой книге, основан на допущении, что в целом все взаимодействия, имеющие место в двухфазном потоке любой сложности, для каждой его отдельной области описываются теми уравнениями, что и для систем с одной поверхностью раздела. Вследствие этого критерии подобия могут выводиться из этих уравнений для всей системы в целом с учетом уравнений и параметров, определяющих размеры возникающих дискретных элементов и вероятность их распределения. [3]

Рассмотрим массообмен в случае одиночных пузырей и капель, а также пленок и струй. [4]

Коэффициенты массообмена определяются для одиночного пузыря методом трассирующего газа. Концентрацию газов-трассеров ( метан, этан, этилен, пропан) определяли с помощью стандартного газоанализатора. [5]

Образование оболочки и распределение давления около одиночного пузыря.| Распределение пузырей по размерам в слое песка на двух различных высотах над распределительным устройством.| Зависимость среднего локального объема пузыря в слое песка от высоты над распределительным устройством для двух различных значений приведенной скорости газа и [ UJ. [6]

Результаты, полученные при исследовании одиночного пузыря, позволяют сделать следующие выводы об общем поведении псевдоожиженных систем газ - твердые частицы, справедливые для порошков типов А п В. [7]

В процессе опыта 1 был заснят одиночный пузырь на 2835 кадрах. Рост этого пузыря иллюстрируется на фиг. Радиус пропорционален квадратному корню из времени, как это и следует из уравнения Скривена. Эти же данные воспроизведены на фиг. Хорошее соответствие с теорией явилось в некоторой степени неожиданностью, так как в процессе электролиза в этом опыте радиальная симметрия была несколько нарушена. [8]

В настоящей главе в основном разбирается поведение одиночных пузырей, поднимающихся в псевдоожиженном слое. Учитываются их форма и скорость подъема, характер движения газа и частиц, распределение давления в окрестности пузырей. Далее рассматривается развитый режим псевдоожижения, для которого получены соотношения между расходом газа, объемной долей пузырей в слое, а также скоростью и размером поднимающихся пузырей. Завершает главу обзор экспериментальных методов измерения перечисленных величин. [9]

Теоретическое уравнение для роста пузыря выведено для одиночного пузыря. Если второй пузырь растет вблизи, то какое воздействие он должен оказать на рост первого. Как показывают данные, во многих случаях проявляется вполне определенный эффект, но пока еще его нельзя предсказать заранее. Кривая для единичного пузыря на фиг. Однако для каждого из пяти одновременно существовавших пузырей, данные по которым отображены на фиг. Волнистость может также вызываться разбросом данных. Диаметры пузырей определены с точностью приблизительно 0 002 мм, а время роста с точностью до 0 0005 сек. Если кривую провести через каждую точку для пузыря 3, то определенный скачок появляется тогда, когда пузырь 4 достигает значительной величины. [10]

Выше было показано, что скорость всплывания одиночных пузырей в жидкости ( HO) вследствие их деформации стремится к постоянному значению, равному для воды 20 - 30 см / сек. Скорость всплывания пузырей относительно сосуда при диспергировании их через перфорированную тарелку больше и0 и линейно возрастает со скоростью подачи газа. Последнее, очевидно, является следствием возникающих в барботажном слое конвективных токов жидкости. [11]

Первая группа предположений касается движения газовой фазы в окрестности одиночного пузыря. В рассматриваемой модели химического реактора с псевдоожиженным слоем допускается, что движение газа в окрестности поднимающегося газового пузыря может быть описано при помощи теории Дэвидсона ( см. гл. [12]

Деформации жидкостной плоскости, нормальной к движению шара при его прохождении через эту плоскость. [13]

На фото IV-15 показан снимок конечного дрейфа, вызванного прохождением одиночного пузыря в двухмерном слое. [14]

При рассмотрении массопередачи от сплошной фазы к дисперсной в виде одиночного пузыря или капли жидкости обычно принимают, что в дисперсной фазе поток полностью перемешан, вследствие чего основное сопротивление массопередаче сосредоточено только в сплошной фазе. В действительности, несмотря на интенсивные внутренние циркуляционный потоки, в дисперсной фазе нет полного перемешивания и поэтому необходимо учитывать также сопротивление массопередаче в дисперсной фазе. [15]

Страницы: 1 2 3 4