Паровые пузырьки

Cтраница 2

При кипении в технических условиях паровые пузырьки образуются на обогреваемой твердой стенке. Перегрев твердой поверхности, необходимый для парообразования, в большинстве практических ситуаций невелик: для воды при атмосферном давлении составляет 5 - 7 К, а при высоких давлениях - доли градуса. Использование этого значения перегрева в (8.3) дает представление о масштабе элементов поверхностной шероховатости, служащих центрами парообразования. [16]

Охлопывание происходит скачком, если паровые пузырьки, или каверны, содержат пренебрежимо малое количество газа, и менее резко, если содержание газа в них значительно. Таким образом, кавитация включает целый ряд явлений от зарождения пузырька до его схлопывания. [17]

При всплывании в объеме кипящей жидкости паровые пузырьки приобретают сложную, изменяющуюся, несферическую форму; траектория их подъема оказывается не прямолинейной. Скорость всплытия пузырьков составляет приблизительно 0 2 - 0 4 м / с. В процессе всплытия происходят частичное дробление и коалесценция пузырьков. [18]

Из приведенных зависимостей следует, что паровые пузырьки увеличиваются с ростом числа Якоба. [19]

При подводе тепла через твердую поверхность паровые пузырьки образуются не в объеме жидкости, а на отдельных элементах этой поверхности. Однако физические условия появления пузырьков на теп-лоотдающей поверхности во многом сходны с рассмотренной выше картиной объемного вскипания. Главное отличие состоит в том, что обычно на поверхности раздела твердое тело-жидкость молекулярное сцепление более или менее ослаблено. Поэтому для пузырька, образующегося на поверхности нагрева, величина слагаемого в выражении для ЛМин, указывающего работу образования новых поверхностей раздела фаз, оказывается количественно меньшей. [20]

С увеличением теплового потока до некоторого значения паровые пузырьки сливаются, образуя у поверхности теплообмена сплошной паровой слой, периодически прорывающийся в объем жидкости. Режим кипения, при котором происходит слияние образующихся пузырьков в подвижную паровую пленку, поднимающуюся у поверхности нагрева, называется пленочным кипением. [21]

Схема переноса тепла от стенки к холодному ядру жидкости при. [22]

Это дает основания полагать, что в рассматриваемых условиях паровые пузырьки не выходят за пределы вязкого подслоя, а остаются на стенке, действуя как тепловые трубы микронных размеров. Если предположить, что на контрольной поверхности АА, совпадающей с границей вязкого подслоя, температура равна Ts ( принимается, следовательно, что эта граница проходит в среднем через вершины паровых пузырьков, сидящих на стенке), то предельная плотность теплового потока определяется возможностями однофазной турбулентной конвекции. [23]

При дальнейшем повышении теплового потока может оказаться, что паровые пузырьки не будут успевать отходить от стенки трубы, и на тех же местах начнут образовываться новые пузырьки пара, тогда наступит пленочный режим кипения. Такой режим весьма нежелателен, он создает большое тепловое сопротивление и температура стенки трубы может возрасти до недопустимого значения. [24]

Визуальные и кинематографические исследования действующих центров парообразования показали, что паровые пузырьки образуются преимущественно на узких и глубоких микровпадинах, характерный размер которых близок к радиусу пузырька, определяемого по уравнению (7.1) для перегревов, имеющих место в опытах. [25]

После разрыва тока силы сжатия исчезают, парообразование прекращается, паровые пузырьки всплывают или конденсируются, после чего токопрохождение восстанавливается. Такие перерывы тока происходят 2 - 3 раза в 1 сек, делая невозможной нормальную работу печи. Это явление, называемое цинковой пульсацией, и ограничивает удельную мощность при плавке сплавов с высоким содержанием цинка. [26]

При этом нужно иметь в виду, что образующиеся в жидкости паровые пузырьки имеют радиус того же порядка величины, что и выступы ( впадины) шероховатости поверхности напрева. [27]

Полярная диаграмма.| Полярная диаграмма. [28]

Поток жидкости пересекает тарелки, стекая вниз, в то время как паровые пузырьки встречным потоком проходят через жидкость. Избыточная жидкость с каждой тарелки стекает на нижележащие тарелки. [29]

Для жидкостей, не смачивающих стенки трубы, картина получается иной: паровые пузырьки вначале прорываются между стенкой и потоком жидкости. С ростом паросодержания образуется паровая трубка, внутри которой транспортируется жидкая фаза. При больших содержаниях пара и значительных скоростях двухфазная среда имеет структуру мелкодисперсной эмульсии. [30]

Страницы: 1 2 3 4 5