Крупномасштабная пульсация

Cтраница 1

Крупномасштабные пульсации определяют процессы турбулентного смешения: внутреннее трение, диффузию и теплопередачу. Мелкомасштабные пульсации осуществляют вязкую диссипацию энергии. Энергия от крупномасштабных пульсаций передается мелкомасштабным и диссипируется ими. [1]

У крупномасштабных пульсаций % число Рейнольдса весьма велико. Поэтому в движениях жидкости масштаба Х / вязкие силы фактически не играют никакой роли. Такие движения - происходят без какой-либо диссипации. [2]

Для крупномасштабных пульсаций значение Дш того же порядка, что и средняя скорость потока жидкости ш, a L имеет порядок определяющего размера. [3]

Числа Рейнольдса крупномасштабных пульсаций имеют порядок величины числа Рейнольдса всего потока. Для этих пульсаций силы вязкости не играют никакой роли. Наложение друг на друга крупномасштабных пульсаций порождает мелкомасштабные пульсационные движения, для которых Re быстро снижается с уменьшением К. В крупномасштабных пульсациях заключена основная часть кинематической энергии турбулентного движения, которая постепенно переходит к пульсациям меньших масштабов, имеющих меньшие скорости и. Хотя число мелкомасштабных пульсаций весьма велико, они содержат лишь малую часть кинетической энергии потока. Тем не менее мелкие - пульсации играют очень важную роль в турбулентном потоке. [4]

В таких крупномасштабных пульсациях заключена основная часть кинетической энергии турбулентного движения. [5]

Ясно, что крупномасштабные пульсации, сравнительно мало изменяющиеся на расстояниях порядка размеров каплиц не оказывают на нее воздействия и деформация и дробление капли производятся сравнительно мелкомасштабными пульсациями. [6]

Результаты одновременного фотометрирования крупномасштабных пульсаций высоты поверхности слоя, а также размеров и основных параметров движения пузыря свидетельствуют о том, что поведение пузыря обусловливает пульсации поверхности слоя. На рис. 61 представлены зависимости объемов, занимаемых газовым пузырем от времени. В качестве иллюстрации на рис. 61 приведена кривая 2, которая соответствует абсолютному увеличению объема слоя во времени по сравнению с объемом, который занимал слой в момент возникновения пузыря для шг 0 90 м / с. Сопоставление кривых 3 и 2 подтверждает обусловленность крупномасштабных пульсаций слоя поведением пузырей. [7]

Схема датчика для изучения пульсаций в струе. [8]

Датчиком можно было фиксировать крупномасштабные пульсации, в которых, как известно, заключена наибольшая доля энергии пульсаций. [9]

Отметим, что в крупномасштабных пульсациях заключена основная часть кинетической энергии турбулентного потока. Турбулентные пульсации сравнительно небольшого масштаба тоже играют значительную роль в турбулентном движении потока: именно при этих масштабах пульсаций происходит деформация и дробление пузырей, а также диссипация энергии в слое. Мелкомасштабные турбулентные пульсации уже не оказывают существенного влияния на характер движения пузырей в барботажном слое, вызывая только перемешивание жидкости и газа вблизи поверхности раздела фаз. [10]

А так как из-за нелинейного взаимодействия крупномасштабные пульсации быстро трансформируются в мелкомасштабные, то можно ожидать, что даже пульсация максимального масштаба п будет все еще мала по сравнению со средней плотностью п, а сам масштаб I будет мал по сравнению с характерной длиной а, на которой существенно изменяется средняя плотность. [11]

Смысл последнего утверждения вполне ясен: сравнительно крупномасштабные пульсации Х о настолько энергично размешивают жидкость, что обеспечивают равномерное распределение коллоидных частиц в объеме жидкости. [12]

Осциллограмма пульсаций скорости и газовой фазы ( 1 и колебаний границы раздела ( 2 при разделенном течении смеси в горизонтальной трубе. [13]

На рис. 1.1 видно, что возникновение крупномасштабной пульсации скорости в рассматриваемом с ечении г-азовой фазы совпадает по времени с пульсациями газосодержания в этом сечении. [14]

Для наиболее простых типов течения, когда отсутствуют крупномасштабные пульсации, явления столкновения и коалесценции, к описанию системы движущихся частиц применялись приближенные модели, использующие заранее заданное геометрическое расположение частиц. Если, как это обычно делается, обратить задачу, считая, что неподвижные частицы обтекаются потоком, то придем к известной проблеме обтекания зернистого слоя. Приближенные модели, о которых ниже будет идти речь, нашли наибольшее применение именно для описания течений в зернистых средах. [15]

Страницы: 1 2 3 4