Пути - а-частица
Cтраница 1
 |
Камера Вильсона. [1] |
Пути а-частиц, как видно из фотограммы ( рис. 31), представляют собой прямые линии. [2]
Электроны, встреченные на пути а-частицы, ввиду малости их массы не могут существенно изменить траекторию ее движения. [3]
 |
Пробег а-частиц в зависимости от. [4] |
Количество пар ионов, образуемых на всем пути а-частицы, зависит от ее энергии. Так, в воздухе отношение энергии а-частицы к числу пар ионов, образуемых ею, приблизительно равно 33 эв. Это означает, что соответственно уменьшается или увеличивается пробег а-частиц. Таким образом, пробег в одном и том же веществе обратно пропорционален его плотности. [5]
Облученный алюминий продолжал испускать позитроны ( е) после того, как на пути а-частиц установлен свинцовый экран. Это явление обусловлено наличием нестабильного радиоактивного фосфора, образовавшегося в алюминии ( см. фиг. [6]
Анализируя это выражение, видим, что коэффициент прозрачности D тем больше ( следовательно, тем меньше период полураспада), чем меньший по высоте ( U) и ширине ( /) барьер находится на пути а-частицы. [7]
Анализируя это выражение, видим, что коэффициент прозрачности D тем больше ( следовательно, тем меньше период полураспада), чем меньший по высоте ( И) и ширине ( /) барьер находится на пути а-частицы. [8]
 |
Зависимость удельной ионизации от остаточного пробега а-частиц ( кривая Брэгга. [9] |
Выбитые электроны могут, в свою очередь, производить вторичную ионизацию. Число пар ионов, образующихся на мм пути а-частицы, зависит от скорости а-частицы и приблизительно пропорционально l / v, где v - скорость а-частицы см / сек. Начальная скорость а-частицы достигает 1 5 - Ю - 2 0 - IQ9 см / сек. [10]
Во всяком случае ясно, что во всех примерах влияние бора оказалось меньше ожидаемого. Возможно, что более значительная плотность ионизации на пути а-частицы ( по сравнению с ионизацией, вызываемой протонами или электронами) ведет к значительной внутриколонковой рекомбинации, хотя в случае облучения газов такого явления, пови-димому, не наблюдается. [11]
 |
Счетчик Г е и г е ра.| Автоматическая запись числа а-частиц, попавших в счетчик Г е и г е р а. [12] |
Опыты Резерфорда, Гейгера и Маргдева по изучению рассеяния а-частиц. Опыты Резерфорда, Гейгера и Марсдена над рассеянием а-лучей заключались в том, что очень тонкая металлическая или слюдяная пластинка устанавливалась на пути а-частиц перпендикулярно к направлению их движения, и определялось подсчетом сцинцилляций число а-частиц, пролетевших через пластинку по прямой линии без отклонения, и отдельно число частиц, претерпевших отклонение на тот или иной угол. Для пластинок, приготовленных из разных металлов, угол наиболее вероятного отклонения неодинаков. Он зависит помимо того от толщины плнстинки и от скорости а-частиц. Для удобства сопоставления принято толщину пластинки выбирать так, чтобы скорость а-частиц, пронизывающих пластинку, уменьшалась на ту же величину, на какую она убывает при полете а-частиц через слой воздуха в 1 см при нормальной плотности воздуха. Это и будет тот случай, когда толщина металлического листочка близка к сотой доле миллиметра. [13]
Макс Р - лучей отдельных имеет определенную величину. Макс - Проникающая способность Р - лучей в 100 - 200 раз больше, чем у а-частиц с такой же энергией. Плотность ионизации на пути Р - лучей значительно меньше, чем на пути а-частиц, однако прирост ионизации к концу пробега выражен много резче, чем у последних. [14]
Макс Р - лучей отдельных имеет определенную величину. Проникающая способность р-лучей примерно в 100 - 200 раз больше, чем у а-частиц с такой же энергией. Плотность ионизации на пути основного пробега р-лучей значительно меньше, чем на пути а-частиц, однако прирост ионизации к концу пробега выражен во много раз резче, чем у последних. [15]
Страницы: 1 2