Элементарный путь

Cтраница 1

Элементарный путь в графе, проходящий через все вершины, называется гамильтоновым путем. Эти названия связаны с задачей Гамильтона, которая будет рассмотрена позднее. Как видим, задача коммивояжера сводится к нахождению кратчайшего гамильтонова контура или кратчайшего гамильто-нова пути. [1]

Элементарная струйка. К выводу уравнения Бернулли. [2]

Элементарный путь А / обычнр рассматривают как проекцию элементарного перемещения точки приложения силы Р на ее направление. [3]

Элементарный путь доминирует при температуре Г600 К. [4]

Элементарный путь As обычно рассматривают как проекцию элементарного перемещения точки приложения силы Р на ее направление. [5]

К - элементарный путь, на который продвигается участок фронта трещины при однократной флюктуации; v0 1012 сект1 - частота колебания атомов в полимерной цепи; & 1 40 - 10 - 21 кгс-мм / град - постоянная Больцмана. [6]

Задача нахождения всех элементарных путей в орграфах, как впрочем и другие задачи СА, не является тривиальной. Все известные методы нахождения элементарных путей сводятся к прослеживанию путей от одного заданного узла до другого. Различие их состоит в стратегии поиска, в правилах отсева сложных путей, в способах представления исходной информации об орграфе и результатов поиска. [7]

В настоящем параграфе будет рассмотрен элементарный путь введения понятия энтропии посредством доказательства существования интегрирующего множителя для теплоты равновесного процесса. Теплота не является по существу свойством системы, но превращается в таковое путем умножения на упомянутый множитель. В связи с этим можно сказать, что с математической точки зрения формулировки первого и второго законов основаны на конструировании полных дифференциалов из бесконечно малых величин. Так, бесконечно малое количество теплоты, полученное системой, не является полным дифференциалом, так же, как и совершенная системой работа, но их разность см. (2.20) ] б Q - 8 W dU равна согласно постулату полному дифференциалу внутренней энергии системы - приращению ее свойства ( У. Подобный подход возможен и для второго закона. [8]

В настоящем параграфе будет рассмотрен элементарный путь введения понятия энтропии посредством доказательства существования интегрирующего множителя для теплоты равновесного процесса. Теплота не является по существу свойством системы, но превращается в таковое путем умножения на упомянутый множитель. В связи с этим можно сказать, что с математической точки зрения формулировки первого и второго законов основаны на конструировании полных дифференциалов из бесконечно малых величин. Так, бесконечно малое количество теплоты, полученное системой, не является полным дифференциалом, так же, как и совершенная системой работа, но их разность см. (2.20) ] б Q - 8 W dU равна согласно постулату полному дифференциалу внутренней энергии системы - приращению ее свойства U. Подобный подход возможен и для второго закона. [9]

Количество энергии, поглощаемое на элементарном пути dx однородного ( монохроматического) лучистого потока параллельных лучей, движущегося в поглощающей среде, пропорционально плотности, потока I, длине пути dx и сечению потока. [10]

Исходной информацией для решения задачи поиска элементарных путей служат анализируемый орграф, структура которого задана тем или иным способом, и номера начального и конечного узлов путей. Найденные пути могут быть представлены в виде последовательности узлов или в виде последовательности дуг. [12]

Одной из центральных задач топологического анализа является задача выделения элементарных путей в сигнальных графах. [13]

Первое утверждение можно извлечь из теоремы 12.26, но есть и более элементарный путь. [14]

Эффективный элементный состав мягкой ткани.| Зависимость лля протонного излучения линейной тормозной способности мягкой ткани, меди и свинца от энергии протонов. [15]

Страницы: 1 2 3