Средний свободный путь

Cтраница 3

Недавно Лошмидт вывел из динамической теории следующее замечательное соотношение: объем газа относится к совокупному объему в сех содержащихся в нем молекул, как средний свободный путь молекулы относится к одной восьмой ее диаметра. [31]

Уравнение (1.42) характеризует явление диффузии для случая, когда градиенты концентрации молекул газов с помощью посторонних источников и стоков поддерживаются постоянными, причем молекулы обоих газов обладают равными или близкими значениями средней скорости ыа и среднего свободного пути Я. Это условие практически выполняется для газов с близкими значениями молекулярной массы, находящихся при равных температурах. [32]

С целью получения более определенных сведений относительно первичных продуктов разложения метана Бельгиц и Райдиль ( 1934, 1935 гг.) быстро пропускали газ при давлении в 0 1 мм рт. ст. над нагретыми до высокой температуры платиновыми или угольными нитями, после чего он ударялся об осадки теллура или иода, помещенные на расстоянии в 3 см. Такое короткое расстояние было выбрано в предположении, что оно равно вероятному среднему свободному пути радикалов в условиях опыта. Поэтому имелась надежда идентифицировать последние до их столкновения друг с другом или с другими частицами. [33]

Следует отметить, что NLa 2NP, когда все частицы изолированы, или не соприкасаются. Средний свободный путь представляет собой среднее расстояние между поверхностями для всех возможных пар частиц. [34]

Основная идея метода заключается в том, что средний диаметр пор адсорбента может быть охарактеризован числом, представляющим средний свободный путь молекулы газа в порах при столь низких давлениях, что практически столкновения молекул происходят лишь со стенками. Этот средний свободный путь, характерный для индивидуального пористого твердого тела, может быть вычислен из измерений теплопроводности твердого тела при трех разных давлениях. [35]

В жидкости средний свободный путь увеличивается с ростом температуры от малых значений, не очень отличающихся от свойственных твердому телу, до значений, соизмеримых с диаметром молекулы а. [36]

Имеется мало точных сведений относительно среднего свободного пути молекул в жидкостях, что не позволяет вычислить число столкновений. [37]

Когда размеры частиц приближаются к величине среднего свободного пути молекул воздуха, необходимо внесение в этот закон некоторых коррективов. [38]

Для рассматриваемых композиционных материалов в интервале изменения деформации до критической величины при Х 257 мкм, Lp 257 мкм ( табл. 8) более мягкая матрица деформируется пластически, тогда как более твердые диспергированные частицы деформируются все еще упруго. В этом случае разрушение идет по матрице при уменьшении среднего свободного пути частицы в матрице и промеждутка между ними меньше допустимых величин. [39]

Как показывают числа последнего столбца табл. 7, это отношение почти всегда близко к единице. Поэтому критическое состояние можно описать в первом приближении как состояние, в котором средний свободный путь равен диаметру молекулы. [40]

Рассмотрим молекулу АВ, диссоциирующую на радикалы А и В. Радикал А теряет весь избыток энергии в столкновении с третьим телом на расстоянии К ( средний свободный путь) от В. В результате этого радикал А движется с равной вероятностью в любом направлении. [41]

Первые результаты, частично опубликованные в работе [6], получены при комнатной температуре стенок камеры. Установлено, что Q линейно изменяется с давлением газа вплоть до 15 мк, свидетельствуя о достаточно длинном среднем свободном пути пробега молекул. [42]

Величина искрового промежутка в комнатном воздухе. [43]

Когда мы соединяем электроды эвакуированной трубки с кондукторами электрической машины или полюсами индукционной катушки, то свободные положительные ионы устремляются к катоду. Вначале скорости их недостаточны для того, чтобы при соударении со встреченными случайно молекулами газа вызвать их ионизацию, однако, если разрежение и, следовательно, средний свободный путь значительны, то недалеко от поверхности катода скорость положительных ионов достигает критической величины, и слой газа, непосредственно прилегающий к катоду, окажется ионизированным. [44]

Когда мы соединяем электроды эвакуированной трубки с полюсами источника высокого напряжения, то свободные положительные ионы, всегда имеющиеся в газе, устремляются к катоду. При небольших разрежениях скорости их недостаточны для того, чтобы при соударении с поверхностью катода вызвать вырывание из вещества катода электронов, однако если разрежение и, следовательно, средний свободный путь значительны, то скорость положительных ионов достигает критической величины, и катод под влиянием бомбардировки ионами становится источником электронов, выбрасываемых в окружающее катод пространство и устремляющихся к аноду. [45]

Страницы: 1 2 3 4