Cтраница 1
Пучки частиц с такими энергиями получаются на специальных установках - ускорителях. Сконструированный в 1932 г. Лоуренсом циклотрон позволяет ускорять тяжелые частицы: протоны, а-частицы, ионы. [1]
Пучки частиц высокой энергии используются для иссл. [2]
У пучка частиц массы m в сечении О скорости v0 параллельны оси. [3]
Если для пучка частиц измерен относительный коэфициент преломления и если известна кинетическая энергия частиц в первой среде, то уравнение ( 6) может быть использовано для определения потенциальной энергии частицы при переходе ее из одной среды в другую. [4]
Быстро перемещающиеся токонесущие пучки частиц могут существовать в ускорителях и при некоторых видах разряда. [5]
Наличие в пучке частиц противоположных знаков приводит как к частичной компенсации собственного пространственного заряда пучка, так и к появлению осцилляции в пучке. Первое явление можно использовать как альтернативу для поддержания пучков высокой интенсивности, второе имеет большое значение в микроволновых приборах. Однако при анализе пучка волнами пространственного заряда, влиянием высокочастотных полей и другими явлениями, зависящими от времени, обычно пренебрегают. [6]
Выделим мысленно в пучке частицы с одним и тем же удельным зарядом е / т; эти частицы обладают разными скоростями, поэтому они отклонятся на разную величину, и пучок расширится. Его краю Ь будут соответствовать наиболее медленные частицы, а краю а - наиболее быстрые. В области, обведенной пунктирным кругом, частицы попадают в магнитное поле, перпендикулярное к плоскости чертежа. Здесь они испытывают отклонение в сторону, противоположную той, в которую они отклонялись в электрическом поле. Частицы разных скоростей снова будут отклонены по-разному: наиболее медленные частицы Ъ - сильнее всего, а наиболее быстрые частицы а - меньше всего. [7]
Таким образом, для пучка частиц теорема оказывается верной. [8]
Обычно рассеяние исследуется с неполяризованными пучками частиц на неполяризованных мишенях, поэтому наблю-лается среднее значение эффективного сечения. [9]
Обычно рассеяние исследуется с неполяризованными пучками частиц на неполяризованных мишенях, поэтому наблюдается среднее значение эффективного сечения. [10]
На рисунке изображена схема выделения из пучка частиц отрица-юльных ионов водорода. На трубку с сетками 2, 3 ю дан отрицательный потенциал. Сетка 2 вытягивает из водородной плаз - 1ы, которая находится за сеткой 1, протоны. В трубку напускается газ. [11]
Если рассматривается комптоповское рассеяние электромагнитного излучения на пучке частиц в вакууме, то при пренебрежении плазменными свойствами самого пучка не будет и распадыого процесса t - - t1 I. В этом случае указанные ограничения не имеют места, и раскачка возможна при более широком классе условий. [12]
О 7.1.9. На рисунке изображена схема выделения из пучка частиц отрицательных ионов водорода. На трубку с сетками 2, 3 подан отрицательный потенциал. Сетка 2 вытягивает из водородной плазмы, которая находится за сеткой 1, протоны. В трубку напускается газ. [13]
В источниках такого излучения используют однородные по плотности пучки частиц. [14]
Положительный или отрицательный пространственный заряд, распределенный в пучке частиц вследствие взаимодействия их собственных зарядов, приводит к возникновению сил пространственного заряда в самом пучке частиц. [15]