Пучок - лазерное излучение
Cтраница 3
 |
Спектр возбуждения молекул Na2 в молекулярном § пучке. Расходимость пучка око - g. [31] |
Вследствие высокого квантового выхода фотодетекторов в видимой и ультрафиолетовой областях спектра и стопроцентного квантового выхода флуоресценции для молекулярных газов при низких давлениях спектроскопия возбуждения несомненно является наиболее чувствительным методом измерения спектров поглощения. Другой способ повышения чувствительности - это установка образца внутри внешнего резонатора, согласованного с волновым фронтом внешнего пучка лазерного излучения и подстроенного к соответствующей частоте. Внутри этого резонатора поле излучения может на два порядка быть интенсивнее, чем снаружи. [32]
Мощность лазера, используемого в ЛГИ, позволяет получать рисунок контурно-лучевым или контурно-проекционным методом. Принципиальное построение оптической схемы в обоих случаях одинаково. Разница состоит в том, что в первом случае обработка ведется в фокальной плоскости объектива, а во втором - в плоскости изображения диафрагмы, ограничивающей поперечное сечение пучка лазерного излучения. [33]
 |
Модуль степени пространственной когерентности излучения твердотельного лазера для N поперечных мод. 1 - для 2V 830. a - для N 10. [34] |
Спонтанные шумы, возбуждение многих поперечных мод приводят к тому, что поперечная пространственная структура лазерных пучков становится случайной, а их ноле излучения оказывается не полностью когерентным в пространстве. Вместе с тем масштаб поперечных корреляций лазерного излучения ( поперечный радиус когерентности, радиус корреляции) значительно превосходит соответствующий масштаб нелазерных источников излучения. По величине отношения значений радиуса корреляции к радиусу пучка лазерного излучения различают два предельных случая излучения: многомодового по поперечным индексам и одномодо-вого. [35]
Предположение о плоском фронте волны ( ДА 0) хорошо соответствует малости расходимости лазерного излучения, особенно в дифракционном предельном случае. Предположение о монохроматичности падающей волны ( Д 0) также хорошо согласуется с реальностью, так как, хотя лазерное излучение и ква-аимонохроматично, величина Дв / о всегда очень мала, особенно в одночастотном режиме генерации. Предположения о том, что волна неограничена в плоскости, нормальной к вектору k, а также о равномерном распределении интенсивности излучения по фронту волны для реальной волны в целом совершенно не соответствуют истине - пучок лазерного излучения в поперечном сечении всегда пространственно ограничен, а интенсивность излучения распределена по фронту волпы ые равномерно, спадая от максимального значения на оси пучка до нуля к его периферии. Однако для проведенного выше рассмотрения, как и в любой задаче волновой оптики, достаточно того, чтобы характерный размер фронта волны и однородности интенсивности был гораздо больше длины волны А; это условие всегда выполняется. [36]
Страницы: 1 2 3