Прошедший пучок

Cтраница 2

Вследствие отражения лишь малая часть падающего излучения проходит внутрь образца, а структура прошедшего пучка оказывается искаженной аффектами преломления: в образце возникает неск. [16]

Схемы приборов, служащих для рентгеноспектрального анализа. [17]

Если же кристалл помещен между образцом и детектором, то он действует в качестве анализатора прошедшего пучка. [18]

Этот тонкий электронный зонд сканирует по образцу в растре, подобном телевизионному, и избранную часть прошедшего пучка детектируют, получая сигнал, который затем высвечивает на экране катодной трубки увеличенное изображение объекта. [19]

Таким образом, достаточно учесть два слагаемых при вычислении интенсивности отраженного пучка и одно слагаемое при вычислении прошедшего пучка. Увеличение показателя преломления ведет к более медленной сходимости рядов, в этом случае необходимо учитывать большее число членов ряда. [20]

Если излучение проходит через вещество ( раствор или твердый образец), которое его не поглощает, то практически интенсивность прошедшего пучка света не меняется. Веществ, пропускающих излучение во всем рассматриваемом нами диапазоне электромагнитного спектра, не существует. Каждое вещество поглощает, по крайней мере, в одном или нескольких участках спектра. При графическом изображении зависимости величины пропущенного веществом излучения от длины волны или волнового числа существуют участки, на которых величина поглощения не изменяется или только монотонно возрастает или падает. Такое поглощение называют непрерывным ( сплошным) поглощением. На других участках спектр изображается рядом максимумов и минимумов. В этих случаях поглощение называют избирательным. [21]

Рассмотренный метод уменьшения нежелательного френелевского отражения может хорошо сочетаться с традиционным просветлением поверхностей оптических элементов, тем более что при этом увеличивается интенсивность прошедшего пучка, а значит, повышается и эффективность смешения волн. [22]

Рассеивающий диполь, изображенный стрелкой, расположен в начале координат; J0 - интенсивность падающего в направлении оси х светового пучка; ij - интенсивность прошедшего пучка. [23]

Если интерференции дифрагированных пучков с прошедшим пучком или между собой препятствует ограничение, накладываемое апертурой объективной линзы, или если при данных условиях эксперимента разрешение микроскопа недостаточное, изменение интенсивности прошедшего пучка на светлопольном изображении будет зависеть от положения. На темнопольных изображениях, полученных от отдельных дифрагированных пучков, от положения будет зависеть изменение интенсивности-дифрагирован-ных пучков. Совершенные плоскопараллельные кристаллы ( однородной толщины) не будут давать контраста, однако любой дефект, изгиб или изменение толщины кристалла могут привести к его возникновению. [24]

Самым ранним и в течение ряда лет не терявшим своего значения было исследование периодичностей кристаллической решетки, проведенное Ментером [301 ], который наблюдал параллельные наборы близких к синусоидальным полос, соответствующих интерференции прошедшего пучка с одним из дифрагированных пучков. Такие полосы могут быть получены при дифракционных условиях, аппроксимирующих классический случай двух пучков, хотя подобные полосы получались и в условиях п пучков, когда вклады других пучков в изображение срезались апертурой объективной линзы или из-за недостаточного разрешения. [25]

К этому следует добавить, что пространственное перемещение решетки вдоль ее волнового вектора не сказывается на разности фаз отдельных компонент в отраженном и прошедшем пучках. Для прошедшего пучка одна из компонент дважды дифрагирует на решетке, однако знаки проекций на волновой вектор решетки при двух последовательных актах дифракции противоположны. Поэтому дополнительная фазовая добавка, возникающая при сдвиге решетки, компенсируется независимо от величины сдвига. [26]

У клиновидного слоя отдельные прошедшие и отраженные пучки распространяются под углом друг к другу, что облегчает отделение паразитных пучков. Если клиновидность мала, то угол отклонения 8 прошедшего пучка от падающего определяется соотношением б ( п - 1) ф, где п - показатель преломления клина; Ф - угол его преломления. Угловое разделение Аб соседних пучков, как отраженных, так и прошедших, дается выражением Аб - - 2 / гф. Понятно, что даже малая клиновидность обеспечивает пространственное разделение пучков на соответствующем расстоянии. [27]

Угол падения равен углу полной поляризации. Пользуясь формулами Френеля, определить: 1) интенсивность прошедшего пучка / 4, если падающий свет линейно поляризован в плоскости падения; 2) степень поляризации прошедшего пучка, если падающий свет естественный. [28]

Схема опыта прохождения света через две пластинки турмалина. [29]

Наложим одну пластинку на другую так, чтобы оси их совпадали по направлению, и пропустим через сложенную пару пластинок узкий пучок света от фонаря или Солнца. Так как турмалин представляет собой кристалл буро-зеленого цвета, то след прошедшего пучка на экране представится в виде темно-зеленого пятнышка. Мы обнаружим, что след пучка становится слабее, и когда пластинка повернется на 90, он совсем исчезнет. [30]

Страницы: 1 2 3 4