Cтраница 1
Холодный пучок, все частицы которого имеют одинаковую дрейфовую скорость VQ ( и, как правило, движущийся через неподвижный нейтрализующий фон), в периодической модели оказывается численно неустойчивым, т.е., как показано в § 8.12, из-за эффектов наложения холодный пучок нефизически разогревается до тех пор, пока отношение XD / Ax не достигнет примерно 0 05 ( при А в / Дх0 3), а затем система становится устойчивой, но шумящей. [1]
Для холодного пучка, состоящего из частиц одного сорта с малыми скоростями и - 4Сс, токовый член в электромагнитном соотношении умножается на характерное для многих разностных схем выражение, уменьшающее его вклад. Оно имеет вид cos ( fccA / / 2) или, что то же самое, cos ( & Ax / 2) в силу условия cAx / A. Этот множитель сглаживает влияние тока на коротких длинах волн независимо от скорости, и все вычислительные проблемы, возникающие из-за пересечения ( связи) дисперсионных кривых электромагнитных волн и пучка вблизи k Ал: п, исчезают. [2]
В случае холодной плазмы, например холодного пучка со скоростью v0 и WK ( l / 2) nmvo, написанные выше соотношения будут справедливы, если заменить XD на величину VO / G) P. Способ оценки Хц описываемый соотношениями (5.21) - (5.26), довольно приближенный, но это все же лучше, чем не иметь никаких оценок. [3]
Если вы хотите продвинуться еще дальше, то вернитесь назад к линейной теории холодного пучка и получите начальные значения отклонений и скоростей ( значения амплитуд возмущения), необходимые для возбуждения одной нарастающей волны. [4]
Займемся теперь изучением тех последствий, которые вызывает инжекция в плазму моноэнергетического или холодного пучка электронов малой плотности, движущегося через плазму со скоростью v0t много большей тепловой скорости частиц плазмы. [5]
Выяснить характер неустойчивости низкочастотных ( о - сод -) медленных ( o / fe c) поперечных электромагнитных волн, распространяющихся в направлении постоянного магнитного поля в холодной магнитоактивной плазме; вдоль того же направления через плазму движется холодный пучок электронов малой плотности. [6]
Выяснить характер неустойчивости низкочастотных ( uj - UJBI) медленных ( ш / k С с) поперечных электромагнитных волн, распространяющихся в направлении постоянного магнитного поля в холодной магнитоактивной плазме; вдоль того же направления через плазму движется холодный пучок электронов малой плотности. [7]
Холодный пучок, все частицы которого имеют одинаковую дрейфовую скорость VQ ( и, как правило, движущийся через неподвижный нейтрализующий фон), в периодической модели оказывается численно неустойчивым, т.е., как показано в § 8.12, из-за эффектов наложения холодный пучок нефизически разогревается до тех пор, пока отношение XD / Ax не достигнет примерно 0 05 ( при А в / Дх0 3), а затем система становится устойчивой, но шумящей. [8]
Пространственно однородная холодная плазма является самым простым примером; частицы размещаются однородно в пространстве с нулевой скоростью vtlvt2 v0 Q. Добавляя дрейфовую скорость v0 к каждой частице, получаем холодный пучок. [9]
Часть циркулирующей внутри реактора жидкости непрерывно отводится в кислотный отстойник 3 для отделения кислоты, которую возвращают в зону реакции, а углеводородный поток поступает в холодильную секцию установки. На выходе его из кислотного отстойника давление снижают до 0 15 МПа для испарения легкой фракции углеводородов с целью снижения температуры потока. Дальнейшее испарение углеводородного потока происходит в трубах холодного пучка реактора уже под действием тепла реакции. [10]