Расходящийся пучок - лучая
Cтраница 1
Расходящийся пучок лучей от источника света 5 проходит через линзу L, перед которой помещена кольцевая диафрагма АВ. [1]
Представим себе теперь расходящийся пучок лучей внутри телесного угла о, распространяющийся в однородной серой среде. [2]
Представим себе теперь расходящийся пучок лучей внутри телесного угла ю, распространяющийся в однородной серой среде. [3]
 |
Образование мнимого изображения точки в плоском зеркале. [4] |
Когда в глаз попадает расходящийся пучок лучей ( с вершиной в 5), изображенный на рис. 205, то, восстанавливая место, откуда вышли эти лучи, мы в и д и м в точке 5 источник, хотя в действительности в данной точке источника нет. Этот-то воображаемый источник мы и называем мнимым изображением точки S. [5]
Для того чтобы параболическое зеркало превращало расходящийся пучок лучей в параллельный или, другими словами, трансформировало сферический фронт волны в плоский, необходимо, чтобы отражение от зеркала происходило по законам геометрической оптики. Последнее имеет место только тогда, когда размеры зеркала бесконечно велики по сравнению с длиной волны. Так как размеры параболических зеркал, применяемых в радиотехнике, сравнительно невелики, то пучок отраженных лучей является расходящимся, причем лучи тем ближе к параллельным, чем больше размеры зеркала по сравнению с длиной волны. [6]
 |
Фэрма краев щели. [7] |
Свет, выходящий из щели, дает расходящийся пучок лучей. [8]
Ff, то F оо и после отражения расходящийся пучок лучей становится параллельным. На рис. 1.35 изображен случай отражения далекой точки 5 в вогнутом зеркале. [9]
Можно направлять на кристалл не параллельный, но расходящийся пучок лучей, образующих с данными сетчатыми поверхностями различные углы падения. [10]
Рассмотрим теперь интерференцию света при падении на пленку расходящегося пучка лучей, соответствующего, например, сферической волне. На рис. 5.6 показаны три луча 1, 2 и 3, падающие от источника 5 на поверхность пленки под разными углами it, t 2 и ia, а также соответствующие им пары лучей /, /; 2, 2 и 3, 3, обусловленные отражением света от верхней и нижней поверхностей пленки. [11]
Рассмотрим теперь интерференцию света при падении на пленку расходящегося пучка лучей, соответствующего, например, сферической волне. На рис. 5.6 показаны три луча /, 2 и 3, падающие от источника S на поверхность пленки под разными углами fb it и ia, а также соответствующие им пары лучей Г, 1; 2, 2 и 3, 3, обусловленные отражением света от верхней и нижней поверхностей пленки. [12]
Рассмотрим теперь интерференцию света при падении на пленку расходящегося пучка лучей, соответствующего, например, сферической волне. На рис. 5.6 показаны три луча 1, 2 и 3, падающие на поверхность пленки под разными углами llt i2 и t 3, а также соответствующие им пары лучей Г, 1; 2, 2 и 3, 3, обусловленные отражением света от верхней и нижней поверхностей пленки. [13]
Ff, то F - оо и после отражения расходящийся пучок лучей становится параллельным. На рис. 1.35 изображен случай отражения далекой точки S в вогнутом зеркале. [14]
В геометрической оптике каждая точка источника света считается центром расходящегося пучка лучей, называемого гомоцентрическим. Если после отражений и преломлений пучок сходится также в одну точку, то он тоже гомоцентрический. Центр отраженного или преломленного пучка называется изображением соответствующей точки источника света. Если каждой точке источника света соответствует одна точка изображения, то изображение называется стигматическим. Сходственные точки источника и изображения, а также соответствующие лучи и пучки света называются сопряженными. Задачей геометрической оптики является построение сопряженных изображений. [15]
Страницы: 1 2 3 4 5