Cтраница 2
На рис. 7.28 изображено распределение энергетических потерь в детекторе для моноэнергетического пучка электронов, проходящих через детектор толщиной 0 5 г / см2 криптона. Теория этого вопроса была развита Ландау и Саймоном [35] ( см. гл. [16]
Устройства для дифракции электронов низких энергий включают электронную пушку для получения параллельного моноэнергетического пучка с энергией 20 - 500 эВ, держатель кристалла с возможностью движения и нагревания в вакууме до Ю-9 Па, а также системы детектирования. [17]
Определение единиц м 1 и см 1 предполагает взаимодействие с веществом узкого моноэнергетического пучка косвенно ионизирующего излучения. [18]
Обращаясь к § 7 - 2 мы видим, что вопросы ускорения моноэнергетического пучка решаются при условии малости фазовых колебаний ускоряемых электронов. [19]
Это идеализированное время задержки не является на самом деле физической величиной, поскольку моноэнергетический пучок находится в стационарном состоянии, а в этом случае, как уже указывалось в разд. [20]
Наиболее интересным примером, позволяющим проиллюстрировать различие между гидродинамической и кинетической стадиями неустойчивости, является взаимодействие моноэнергетического пучка с плазмой, плотность которой настолько велика, что частота столкновений электронов плазмы с ионами vei сравнима с инкрементом пучковой неустойчивости у - ( поь / п0) 113 ( дре. Рассмотрим сначала линейную стадию этого процесса. [21]
Уже ранние работы показали, что фотоионизация обладает преимуществами по сравнению с ионизацией электронами, поскольку получить моноэнергетический пучок фотонов легче, чем моноэнергетический пучок электронов. С помощью фотонов легче обнаружить тонкую структуру ионизационной кривой ( см. главу 10), так как в этом случае начальный участок ионизационной кривой имеет резкий изгиб, что значительно облегчает установление положения порога ионизации. Применение фотонов имеет также то преимущество, что точно известна энергия бомбардирующих частиц, не подверженных искажающему действию электрических полей и контактных потенциалов. [22]
В методе рассеяния электронов используются термоэлектроны, которые инжектируются в электронный спектрометр на проходящем пучке ( рис. 2.2.4), обеспечивающий выход моноэнергетического пучка медленных электронов. Полученный пучок ускоряется или замедляется и попадает на газовую мишень. При этом измеряется прошедший ( не рассеянный) электронный ток. Разница между токами, соответствующими падающему и прошедшему пучкам, дает величину тока рассеяния, обусловленного резонансом между энергией электронов и некоторым энергетическим состоянием молекулы. На рис. 2.2.5 показано изменение электронного тока, прошедшего через пары нафталина при давлении 5х 10 - 3 мм. Эта энергия поглощается молекулой нафталина при ее переходе из нейтрального состояния в состояние отрицательного иона. [24]
Уже ранние работы показали, что фотоионизация обладает преимуществами по сравнению с ионизацией электронами, поскольку получить моноэнергетический пучок фотонов легче, чем моноэнергетический пучок электронов. С помощью фотонов легче обнаружить тонкую структуру ионизационной кривой ( см. главу 10), так как в этом случае начальный участок ионизационной кривой имеет резкий изгиб, что значительно облегчает установление положения порога ионизации. Применение фотонов имеет также то преимущество, что точно известна энергия бомбардирующих частиц, не подверженных искажающему действию электрических полей и контактных потенциалов. [25]
Наиболее известным и широко распространенным ( особенно при исследовании органических соединений) является прибор с отклонением в секторном магнитном поле, в котором ионы разделяются по массам при прохождении моноэнергетического пучка через область магнитного поля, силовые линии которого перпендикулярны траектории ионов. [26]
Ионы образуются электронной бомбардировкой. Моноэнергетический пучок формируется электрическим полем, созданным между электродами источника ионов. Выделенный в анализаторе пучок ионов гелия поступает на коллектор, связанный с электрометрическим усилителем постоянного тока. [27]
Для получения моноэнергетического пучка применен масс-спектрометр. [28]
В случае положительных ионов энергетическая неоднородность электронного пучка начинает заметно сказываться лишь при работе в области, близкой к потенциалам ионизации молекул, а при энергии электронов 0 - 2 эВ влияние пространственного заряда и градиента поля в источнике ионов столь значительно, что исключает возможность образования ионов путем резонансного захвата электронов. Для получения моноэнергетического пучка электронов были разработаны различные приемы, обеспечивающие сужение распределения электронов по энергиям до 0 1 эВ [3] и возможность получения отрицательных ионов резонансным захватом электронов. [29]
Когда условие ( 8) выполняется и моноэнергетические ионы в поле не имеют радиальной составляющей скорости, они будут двигаться в поле по круговой траектории некоторого радиуса. Однако, если моноэнергетический пучок образован вне поля, уравнение ( 8) удовлетворяется только для одной точки входа, поскольку энергия ионов eU в поле зависит от расположения этой точки. [30]