Р-мода

Cтраница 1

Колебательные р-моды связаны с конкуренцией сил давления против сил инерции и гравитации. В пределе большого п они сводятся к стоячим акустическим волнам, а при малых п, I 0 представляют собой радиальные крупномасштабные колебания звезды. [1]

Поперечные поля ЬР р-мод имеют аксиально-симметричное распределение. Так LPoi-мода является основной НЕц-модой, обладающей нулевой отсечкой. На рис. 1.5 [5] показано распределение электрического поля для дважды вырожденной LPoi-моды волоконного световода. [2]

Информация о структуре ядра содержится в спектре р-мод низкой степени, для к-рых 0 ra 0 2 RQ. Эти моды были открыты при измерениях доплеровских сдвигов спектральных линий в излучении от всего диска Солнца [ А. [3]

Теперь естественно возникает вопрос: сохраняется ли стабилизирующее влияние вращения на самую низкую р-моду в случае быстро вращающихся сильно деформированных конфигураций. Судя по всему, есть серьезные основания полагать, что общее стабилизирующее воздействие вращения ( при постоянном 7) будет иметь место и в случае больших отклонений от сферичности. [4]

Радиальные - моды также отсутствуют ввиду невозможности чисто радиальных конвективных движений. Все радиальные колебания звезды связаны с р-модами. [5]

На рис. 10.16 и 10.17 изображены две секториальные моды вдоль различных последовательностей политроп по Острайкеру и Боденхеймеру ( ср. Для полноты картины в табл. 10.10 и 10.11 приведены также шесть мод, которые в предельном случае отсутствия вращения сводятся к пяти / - модам, принадлежащим к сферическим гармоникам / 2, и самая низкая р-мода [ ср. При Г1 у 5 / з тес-серальные ( а 1 и a j) и зональные ( az и ак) моды всегда устойчивы ( см., однако, разд. Важный результат этого анализа состоит в том, что эти последовательности политроп совершенно аналогичны последовательности сфероидов Маклорена не только в отношении равновесия, но и по свойствам устойчивости рассмотренных мод. [6]

Нерадиальный аналог радиальных пульсаций - акустические, или р-моды, обусловленные эффектами сжимаемости вещества. [7]

Поляризация поля такой волны является практически линейной и постоянной в любом поперечном сечении ВС. Два индекса I и р обозначают азимутальный и радиальный порядки мод. Как и в случае двухслойного ВС каждому набору целых чисел I и р в ВС с градиентным профилем показателя преломления соответствуют четыре ЬР / р-моды. Две из них поляризованы в ж-направлении, а две другие - в у-направлении. И только аксиально-симметричным LPop-модам соответствует пара мод с ортогональными поляризациями. [8]

Гц), Величина v0 слабо зависит от внутр. I Д i ( 10 мкГц) может служить индикатором структуры центральных областей Солнца. Измеренные зна-чения ДП г расходятся с рассчитанными для стандартной модели не более чем на 70 % ( табл.), но даже это отличие примерно в 10 раз больше ошибок измерений и неопределенности в расчетах. Значит, нек-рые из предположений стандартной модели Солнца неточны, Возможно, вследствие неоднородностей в газовом облаке, из к-рого образовалось Солнце, первоначальный хим. состав ядра отличался от состава оболочки. Одна из моделей предполагает, что первоначальное содержание тяжелых элементов было примерно в 10 раз меньше, чем наблюдается ныне на его поверхности, и что в ходе эволюции происходило обогащение оболочки тяжелыми элементами из окружающей среды. Другое возможное отличие от стандартной схемы эволюции Солнца состоит в том, что вещество в зоне лучистого переноса энергии по каким-то причинам частично перемешивалось, и поэтому кол-во водорода в ядре выше, чем в стандартной модели. Обе эти модели предсказывают поток нейтрино от Солнца, к-рый согласуется с наблюдаемым; однако частоты р-мод отличаются от измеренных сильнее. [9]

Зависимость нормализованного фазового параметра LP-мод волоконного световода от нормализованной частоты. [10]

Следует также отметить, что LPfp-моды, с их однородной линейной поляризацией лишь в одном поперечном направлении во всем сечении волоконного световода, хорошо подходят не только для описания распределений полей мод и их интенсивностей и для анализа распространения мод в слабонаправляющих волокнах, но также весьма хороши для практических приложений. Действительно, используемые на практике источники излучения, в основном, генерируют когерентный или частично когерентный свет. Чаще всего такими источниками излучения оказываются лазеры. Обычно на выходе их лазера мы наблюдаем излучение с однородной линейной поляризацией. В этом отношении излучаемые лазерами электромагнитные волны соответствуют непосредственно ЬР - модам. Поэтому если вводить в волоконный световод когерентный или частично когерентный свет от лазерных источников излучения, в последних, главным образом, будут возбуждаться ЬР / р-моды. [11]

Одним из важных результатов комплексных исследований фотосферы, хромосферы и короны явилось представление о тесной МГД связи явлений на разных высотах. Определяющим является фотосферное поле, как наиболее мощное. И, естественно, возникает вопрос о природе магнитного поля под фотосферой. Прорыв в этой области сделала гелиосейсмоло-гия, достигшая только за последние годы огромной точности при однородных длительных измерениях на КА ( SOHO и др.) и при выполнении наземных сетевых программ GONG и др. Подфотосферные параметры определяются по данным распространения во всей подфотосферной среде низкочастотных ( со - 5-мин) звуковых колебаний. Но теоретическая сторона гелиосейсмологии пока не может объять и объяснить однозначно весь экспериментальный материал. В качестве примера укажем, что в теории гелиосейсмологии принимается, что отражение р-моц колебаний происходит полностью от фотосферы. Между тем часть энергии р-мод может туннелировать ( проникать) из фотосферы в переходном слое, в хромосфере и короне. [12]

Страницы: 1