Cтраница 1
Работа кориолисовых сил инерции равна нулю, так как ко-риолисова сила инерции всегда ортогональна относительному перемещению. [1]
Работа кориолисовых сил инерции равна нулю, так как эти силы всегда перпендикулярны к направлению относительной скорости. Техническая работа L в относительном движении отсутствует, так как рабочее колесо в относительной системе координат неподвижно. [2]
Работа кориолисовой силы инерции на относительном перемещении равна нулю, так как эта сила перпендикулярна относительной скорости. [3]
Следовательно, работа кориолисовой силы инерции на относительном перемещении точки равна нулю и не входит в уравнение изменения кинетической энергии. [4]
Но в соответствии с результатами § 6.4 работа кориолисовых сил инерции равна нулю. [5]
Предложенная здесь форма уравнений движения удобна для приложений особенно в тех случаях, когда выражение T ( r) ( t, qt, q) существенно проще соответствующего выражения T ( t, qt, qt) 9 а работа кориолисовых сил инерции равна нулю. При вычислении обобщенных сил ( 11) в равной степени учитываются как активные силы, так и силы инерции. [6]
Если надо найти движение точки пе вращакгцэйея кривой С ( рис. 245, /), то достаточно применить теорему кинетической знер гии к относительному движению, замечая, что элементарная работа веса равна - mg dz, элементарная работа центробежной силы Ф равна moap dp, а работа кориолисовой силы инерции равна нулю. [7]
Направление кориолисовой силы инерции перпендикулярно к оси переносного вращения. Работа кориолисовой силы инерции равна нулю, т.к. кориолисова сила инерции всегда ортогональна относительному перемещению. [8]
Мы видели, что дифференциальное уравнение ( 84) относительного движения материальной точки имеет тот же вид, что и дифференциальное уравнение движения точки относительно неподвижной системы отсчета; различие между этими уравнениями состоит лишь в том, что в уравнение относительного движения, кроме заданных сил и реакций связей, входят еще переносная и корио-лисова силы инерции. С другой стороны, в главе 21 мы видели, что все общие теоремы динамики точки ( теорема о количестве движения, теорема о моменте количества движения, теорема о кинетической энергии) являются следствием основного дифференциального уравнения динамики точки, выражающего второй закон Ньютона. Отсюда следует, что все эти общие теоремы применимы и к относительному движению точки, но понятно, что, применяя эти теоремы к относительному движению, мы должны принять во внимание переносную и кориолисову силы инерции. В частности, при решении задач, относящихся к относительному движению точки, нередко приходится пользоваться теоремой о кинетической энергии. При составлении уравнения, выражающего эту теорему в относительном движении, необходимо принять во внимание работу переносной и кориолисовой сил инерции на относительном перемещении точки. Но так как ускорение Кориолиса wk всегда перпендикулярно к относительной скорости vr, то Ffl vf; следовательно, работа кориолисовой силы инерции в относительном движении равна нулю, и эта сила в уравнение теоремы о кинетической энергии не войдет. [9]
Мы видели, что дифференциальное уравнение ( 84) относительного движения материальной точки имеет тот же вид, что и дифференциальное уравнение движения точки относительно неподвижной системы отсчета; различие между этими уравнениями состоит лишь в том, что в уравнение относительного движения, кроме заданных сил и реакций связей, входят еще переносная и корио-лисова силы инерции. С другой стороны, в главе 21 мы видели, что все общие теоремы динамики точки ( теорема о количестве движения, теорема о моменте количества движения, теорема о кинетической энергии) являются следствием основного дифференциального уравнения динамики точки, выражающего второй закон Ньютона. Отсюда следует, что все эти общие теоремы применимы и к относительному движению точки, но понятно, что, применяя эти теоремы к относительному движению, мы должны принять во внимание переносную п кориолисову силы инерции. В частности, при решении задач, относящихся к относительному движению точки, нередко приходится пользоваться теоремой о кинетической энергии. При составлении уравнения, выражающего эту теорему в относительном движении, необходимо принять во внимание работу переносной и кориолисовой сил инерции на относительном перемещении точки. Но так как ускорение Кориолиса wk всегда перпендикулярно к относительной скорости vr, то Fk Lvr; следовательно, работа кориолисовой силы инерции в относительном движении равна нулю, и эта сила в уравнение теоремы о кинетической энергии не войдет. [10]