Работа - приложенная сила
Cтраница 1
Работа приложенных сил равна нулю. [1]
Исследование работы приложенных сил на любом виртуальном перемещении в окрестности точки Mv позволяет сделать вывод о необходимых и достаточных условиях равновесия этой точки. Изучение работы приложенных сил на виртуальном пе-ремещении имеет целью выяснить механические свойства системы приложенных сил и ограничивающих движение связей. Ра бота равнодействующей приложенных к точке сил на виртуальном перемещении 6rv называется виртуальной работой. [2]
По принципу возможных перемещений сумма работ приложенных сил при всяком возможном перемещении должна быть равна нулю. [3]
Действующие на колонну нагрузки - консервативные, т.е. работа приложенных сил определяется только положениями начального и конечного состояний. [4]
С феноменологической точки зрения, вязкое рассеивание и пластическое рассеивание работы приложенных сил различаются по форме зависимости между интенсивностью напряжений и скоростью течения среды. [5]
Принцип виртуальных перемещений требует, чтобы в состоянии равновесия равнялась нулю работа приложенных сил при любой бесконечно малой вариации конфигурации системы, при которой не нарушаются наложенные кинематические связи. Для моногенных сил это приводит к следующему условию: в состоянии равновесия потенциальная энергия должна иметь стационарное значение по отношению ко всем кинематически возможным вариациям. [6]
В основное уравнение движения машины, как известно, входит не только работа приложенных сил, но и кинетическая энергия звеньев, которая зависит от массы системы и распределения ее. [7]
Для того чтобы определить обобщенную силу, соответствующую какому-либо из эйлеровых углов, надо в соответствии с общим приемом определения обобщенных сил дать приращение этому углу ( не меняя двух остальных углов), подсчитать работу всех приложенных сил при этом приращении и разделить затем работу приложенных сил на приращение угла. Но при таком приращении тело совершает малый поворот вокруг неподвижной оси, и поэтому работа равна главному моменту всех сил относительно этой оси, умноженному на приращение угла. [8]
Таким образом, при действии постоянной нагрузки энергия деформации уменьшается. Однако работа приложенных сил дает удвоенную энергию деформации, и их разность идет на расширение трещины. [9]
Исследование работы приложенных сил на любом виртуальном перемещении в окрестности точки Mv позволяет сделать вывод о необходимых и достаточных условиях равновесия этой точки. Изучение работы приложенных сил на виртуальном пе-ремещении имеет целью выяснить механические свойства системы приложенных сил и ограничивающих движение связей. Ра бота равнодействующей приложенных к точке сил на виртуальном перемещении 6rv называется виртуальной работой. [10]
В самом деле, силы связи, будучи равными и прямо противоположными друг другу, образуют систему, эквивалентную нулю, и пэтому сумма их элементарных работ обращается в нуль. Таким образом, каково бы ни было перемещение твердого тела, достаточно учитывать лишь работу прямо приложенных сил. [11]
Основная лемма, следовательно, верна в этом случае, и применение принципа виртуальных перемещений возможно. Для равновесия твердого тела необходимо и достаточно, чтобы силы, прямо приложенные к телу, имели равнодействующую, нормальную к плоскости, так как в этом случае работа прямо приложенных сил равна нулю на всяком перемещении, совместимом со связями. [12]
 |
Работа упругих сил растянутой пружины равна площади треугольника ОАВ. [13] |
Тело, рассматриваемое как материальная точка, движущееся под действием силы, меняет свою скорость. Работа приложенной силы связана с изменением скорости тела. Эта связь выражается через физическую величину, называемую кинетической энергией материальной точки. [14]
Так как начальные скорости равны нулю, то точки, не находящиеся в равновесии, переместятся по направлению равнодействующей сил для каждой точки, и это действительное перемещение будет совместимо со связями, так как оно выполняется на самом деле. Дадим системе виртуальное перемещение, совпадающее с этим действительным перемещением; сумма элементарных работ всех сил на нем будет положительна, так как каждая точка перемещается в сторону равнодействующей, приводящей точку в движение. Но работа сил связи равна нулю на основании леммы, так как рассматриваемое перемещение совместимо со связями; поэтому работа прямо приложенных сил положительна, что противоречит условию. [15]
Страницы: 1