Работа - выталкивание
Cтраница 1
Работа выталкивания, изображенная линией 2 - 3, определяется по аналогии с работой всасывания; она составляет - p2 / s2 - р2у2 и измеряется пл. [1]
Работа выталкивания поршня на небольшой объем Д V, как было показано в задаче 6, равна ЯДУ. Поскольку первоначальный объем равен приблизительно 18 см3 ( мы имеем 18 г воды с плотностью 1 г / см), или 1 8 - Ю-1 ма, мы можем пренебречь начальным объемом по сравнению с конечным. [2]
 |
Изображение на диаграмме s - i процесса. [3] |
Часть кинетической энергии истекающего пара непроизводительно затрачивается на работу выталкивания застойного пара и является поэтому потерей. Эти потери называют концевыми или потерями на выколачивание. На графике, иллюстрирующем потери в турбине ( рис. 30 - 6), эти потери присоединены к потерям на трение и вентиляцию. [4]
Работа перемещения пластинки Я2 на расстояние s2, равная pzfzSz - pzV2 и называемая работой выталкивания ( поскольку она затрачивается на выталкивание 1 кг рабочего тела из аппарата), совершается рабочим телом против внешней силы p2fz, следовательно, математически она положительна. [5]
Часть индикаторной мощности двигателя затрачивается на преодоление механических сопротивлений и привод вспомогательных механизмов, а именно ( в общем случае): на преодоление трения между подвижными и неподвижными частями двигателя - трения вала в подшипниках, поршня о стенки цилиндра и др.; на привод продувочного и топливного насосов, компрессоров, а также на совершение результирующей отрицательной работы выталкивания и впуска. [6]
При этом будет произведена работа выталкивания, работа расширения и затрачена работа на преодоление сил сопротивления внешней среды. [7]
Работа движущих сил обусловлена наличием сил давления р сжатого воздуха в рабочей полости, а работа сил сопротивления - работой внешних сил Р на пути торможения и работой сжатия воздуха в тормозной полости. Кроме того, часть энергии теряется на работу выталкивания воздуха через дросселирующее отверстие тормозного устройства. Внешние силы обусловлены наличием полезной нагрузки, а также сил трения в направляющих и других частях привода, причем все силы приняты постоянными. II были приведены системы уравнений ( 92), ( 96) и ( 148), описывающих динамику пневмопривода, два крайние уравнения характеризуют изменения давления в обеих полостях пневмо-цилиндра. Таким образом задача сводится также к решению уравнения ( 425) совместно с этими уравнениями, что возможно только численными способами. Для значительного упрощения задачи примем допущения, обоснования которых уже приводились в предыдущем разделе и будут также указаны при описании результатов опыта в следующем: 1) предположение о постоянном количестве воздуха в полости противодавления в период торможения при условии полного закрытия дросселя ( в. Хотя в действительности давление воздуха меняется, но влияние этого изменения на время срабатывания привода оказывается несущественным. [8]
Работа движущих сил обусловлена наличием сил давления сжатого воздуха в рабочей полости, а работа сил сопротивления - работой внешних сил на пути торможения и работой сжатия воздуха в тормозной полости. Кроме того, часть энергии теряется на работу выталкивания воздуха через дросселирующее тормозное отверстие. Внешние силы обусловлены наличием полезной нагрузки, а также сил трения в направляющих и других частях привода. [9]
Приведенные экспериментальные данные, устанавливающие зависимость адсорбционного эффекта пластифицирования металлов от состава внешней активной среды, не только подтверждают чисто адсорбционную природу эффекта, но и показывают, что влияние поверхностно-активных веществ характеризуется закономерностями, свойственными процессу адсорбции на жидких поверхностях раздела. В работах А. Б. Таубмана было показано [30, 31], что при адсорбции из углеводородных растворов на границе с водой поверхностная активность органических молекул определяется главным образом, работой выталкивания из раствора на поверхность раздела их полярных групп при очень слабом влиянии длины углеводородных цепей, сольватирующихся растворителем. [10]
Все параметры газа, находящегося в цилиндре, в ходе выхлопа изменяются точно так же, как это имело бы место при изоэнтро-пийном расширении. Отличие заключается лишь в том, что при выхлопе количество находящегося в цилиндре газа не остается постоянным, а уменьшается с падением давления в цилиндре. Газ в цилиндре расширяется, совершая работу выталкивания очередной порции газа из цилиндра. К концу выхлопа ( точка 4) в цилиндре остается GI кГ газа, термодинамическое состояние которого неотличимо от состояния, полученного в идеальном процессе ( точка 8, см. фиг. [11]
 |
Кривая инверсии в приведенных координатах.| Схема процесса выхлопа из постоянного объема. [12] |
Процесс адиабатного расширения газа из постоянного объема, например из какой-либо емкости, также сопровождается понижением температуры. В этом случае выходящим из сосуда газом совершается работа выталкивания, направленная на преодоление сил внешнего давления. [13]
Все необходимые расчетные формулы получены лишь на основе общих соотношений, без выяснения механизма процесса выхлопа. Все параметры газа, находящегося в цилиндре, в ходе выхлопа изменяются точно так же, как это было при изоэнтропийном расширении. Отличие заключается лишь в том, что при выхлопе количество находящегося в цилиндре газа не остается постоянным, а уменьшается с падением давления в цилиндре. Газ в цилиндре расширяется, совершая работу выталкивания очередной порции газа из цилиндра. [14]
Страницы: 1