Cтраница 3
Очевидно, что максимальная полезная внешняя работа, производимая телом над внешним объектом работы при переходе из начального состояния в состояние нулевого равновесия с окружающей средой, имеющей постоянные температуру Т и давление р, равняется убыли эксергии тела. [31]
Таким образом, максимальная полезная внешняя работа, производимая телом при переходе из заданного состояния в состояние равновесия с окружающей внешней средой, равняется убыли эксергии. [32]
Химический потенциал характеризует полезную внешнюю работу и в тех процессах, в которых изменения массы компонентов не происходит. Рассмотрим в качестве примера закрытую двухпараметрическую систему. [33]
При изохорическом процессе производится полезная внешняя работа L, которая может быть передана внешнему объекту работы. [34]
Работа изменения объема и полезная внешняя работа политропического процесса определяются с помощью уравнения политропы. [35]
Процесс адиабати - потеРя полезной внешней работы А / 14 - iV ческого дросселирования равняется всей располагаемой работе. [36]
Химический потенциал имеет смысл полезной внешней работы, которую производит единичное количество вещества рассматриваемой системы. [37]
Величина / тех представляет собой полезную внешнюю работу, производимую 1 кг протекающего газа над внешним объектом работы за единицу времени в данном сечении трубы. [38]
Убыль эксергии определяет также максимальную полезную внешнюю работу изоэнтропического процесса. [39]
Следовательно, при адиабатическом процессе полезная внешняя работа равна убыли энтальпии тела, а работа изменения объема - убыли внутренней энергии. [40]
На i - s диаграмме максимальная полезная внешняя работа Со выражается длиной вертикального отрезка аО, где точка 0 определяется путем следующего построения. В точке 0 проводится касательная к проходящей через 0 изобаре. [41]
Таким образом, общая потеря полезной внешней работы в энергетической установке равна сумме потерь работоспособности рабочего тела во всех элементах установки. [42]
При адиабатическом смешении без совершения полезной внешней работы энтальпия, как это видно из основного уравнения (5.58), не меняется; поэтому первый член выражения для А / о, представляющий собой изменение энтальпии при смешении равняется нулю. [43]
Величина Lmaxs, v представляет собой максимальную полезную внешнюю работу адиабатически изолированной системы при обратимом изменении ее состояния, когда объем V и энтропия 5 системы сохраняют неизменное значение. [44]
Очевидно, что при V const полезная внешняя работа не связана с изменением объема тела. [45]